Обкладка — конденсатор — Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Cтраница 1
Обкладка конденсатора имеет некоторую толщину и закругленный край. [1]
| Кривая к расчету сопротивления проводника с учетом поверхностного эффекта.| Схема к расчету мощности, теряемой в обкладках. [2] |
Обкладки конденсаторов обычно имеют небольшую толщину, и в них явление поверхностного эффекта может сказываться только при весьма высоких частотах, порядка 100 Мгц. [3]
| Кривая к расчету сопротивления проводника с учетом поверхностного эффекта.| Схема К расчету мощности, теряемой в обкладках. [4] |
Обкладки конденсаторов обычно имеют небольшую толщину и в них явление поверхностного эффекта может сказываться только при весьма высоких частотах, порядка 100 Мгц и выше.
[5]
Обкладки конденсатора емкостью С, заряженного до разности потенциалов U, соединяются с обкладками такого же, но не заряженного конденсатора. [7]
Обкладки конденсатора, заряженные разноименно, притягиваются друг к другу. Механические силы, действующие на макроскопические заряженные тела, называются пондеромоторными силами. [8]
Обкладки конденсатора обычно изготавливают из алюминия, латуни или меди. Емкость конденсатора зависит от плошали его пластин, расстояния между ними и от примененного диэлектрика. [9]
Обкладки конденсаторов
выполняются из алюминиевой фольги толщиной 0 01 мм, а прослойками служит высокосортная конденсаторная бумага толщиной 0 007 — 0 012 мм, пропитанная жидким диэлектриком.
Ширина бумаги берется на 10 — 15 мм больше ширины фольги. Число слоев конденсаторной бумаги между обкладками зависит от величины напряжения, на которое рассчитана секция.
[10]| Габаритные чертежи бумажных конденсаторов. [11] |
Обкладки конденсатора и его выводы обладают, как и всякий проводник, индуктивностью. Эта ненужная, но неизбежная собственная индуктивность конденсатора зависит от размера его обкладок и способа их соединения. [12]
Обкладки конденсатора введены в плечо прецизионного моста емкости. [13]
Обкладки конденсаторов
Весьма малая толщина и высокосортность конденсаторной бумаги обусловливают относительно высокую ее стоимость, от которой зависят технико-экономические показатели конденсаторов, выполненных на различные рабочие напряжения.
[14]Обкладки конденсатора, описанного в предыдущей задаче, сначала были присоединены к источнику напряжения L / 0, потом источник напряжения был отсоединен, затем появился объемный заряд. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5
Обкладки конденсатора это
Конденсатор — это совокупность двух любых проводников, заряды которых одинаковы по значению и противоположны по знаку. Его конфигурация говорит о том, что поле, созданное зарядами, локализовано между обкладками. Тогда можно записать формулу электроемкости конденсатора:. По определению емкость положительна.
Поиск данных по Вашему запросу:
Схемы, справочники, даташиты:
Прайс-листы, цены:
Обсуждения, статьи, мануалы:
Дождитесь окончания поиска во всех базах.
По завершению появится ссылка для доступа к найденным материалам.
Содержание:
- Конденсаторы, свойства конденсатора, обозначение конденсаторов на схемах, основные параметры
- Конденсатор с двумя обкладками. Плоский конденсатор.
- Электроемкость конденсатора. Конденсаторы. Энергия заряженного конденсатора.Применение
- Глава 20. Конденсаторы
- Тест по физике Конденсатор 8 класс
- обкладка конденсатора
- Формула заряда конденсатора, q
- Формулы конденсатора
ПОСМОТРИТЕ ВИДЕО ПО ТЕМЕ: ПАРАДОКС КОНДЕНСАТОРА 😂 Загадка N 1
Конденсатор — фундаментальный электронный компонент наряду с резистором и катушкой индуктивности , предназначенный для накопления электрической энергии. Лучшей аналогией его работы будет сравнение с аккумуляторной батареей. Однако основой устройства последней являются обратимые химические реакции, а накопление заряда на обкладках конденсатора имеет исключительно электрическую природу. В простейшем варианте конструкция состоит из двух электродов в форме проводящих пластин называемых обкладками , разделённых диэлектриком, толщина которого ничтожно мала по сравнению с размерами обкладок. Практически применяемые радиоэлектронные компоненты содержат много слоёв диэлектрика и электродов. В качестве обозначения конденсатора на схеме используются два параллельных отрезка с пространством между ними.
В этом случае можно ввести понятие электрической емкости.
Конденсатор является пассивным электронным компонентом.
Один из самых распространённых электронных элементов — конденсатор. Простейшая конструкция для изготовления и расчетов — плоский конденсатор. Это понятие относится к конструкции, состоящей из двух пластин, параллельных друг другу.
| Динамический трек Конденсатор Цепи Wave Tank Оптическая скамья
|
Емкость и разделение пластин Конденсатор с параллельными пластинами Конденсатор с плоскими пластинами — это прибор, используемый для изучения конденсаторов. Это сводит к минимуму функцию конденсатора. Конденсаторы в реальном мире обычно свернуты в спирали в небольших упаковках, поэтому конденсатор с плоскими пластинами значительно упрощает привязку функции к устройству. Конденсатор работает за счет накопления противоположных зарядов на параллельных пластинах, когда напряжение подается с одной пластины на другую.
Количество заряда, которое может храниться в конденсаторе, измеряется его емкостью. Конденсатор емкостью один фарад (Ф) может хранить один кулон заряда на каждый вольт, приложенный к конденсатору. Формула для этого: С = кв/об Где C — емкость в фарадах, q — заряд в кулонах, а v — электрический потенциал в вольтах. Для конденсатора с плоскими пластинами емкость определяется по следующей формуле: С = ε 0A/d Где C — емкость в фарадах, ε 0 — константа диэлектрической проницаемости свободного пространства (8,85×10 -12), A — площадь пластин в квадратных метрах, а d — расстояние между пластинами в метрах. Фарад — это очень большая величина емкости, поэтому мы будем использовать метрические префиксы для получения более удобных чисел. Емкость обычно измеряется в микрофарадах (мкФ), что составляет 1,0×10 -6 Ф, или в пикофарадах (пФ), что составляет 1,0×10 -12 Ф. 1,0Ф = 1 000 000 мкФ = 1 000 000 000 000 пФ! Будьте очень осторожны с расчетами! Назначение: Целью этой лабораторной работы является исследование взаимосвязи между расстоянием между пластинами и емкостью конденсатора с параллельными пластинами. Оборудование:
Предостережения: Это хрупкое оборудование. Все должно сочетаться с самыми легкими прикосновениями. Ничего не форсировать! Процедура установки переменного конденсатора
Анализ данных: Сначала необходимо рассчитать теоретическую емкость для каждого интервала. Мы сделаем первое, а потом вы сможете сделать все остальное! Самое сложное в этом — правильно подобрать единицы измерения. Самый простой способ продолжить — перевести все в метры для расчетов:
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Между пластинами существует электрическое поле, которое позволяет конденсатору накапливать энергию. Количество заряда, которое может храниться на один приложенный вольт, определяется площадью поверхности пластин и расстоянием между ними. Чем больше пластины и чем ближе они расположены друг к другу, тем больше заряда может храниться на каждый вольт разности потенциалов между пластинами. 
Не ставьте конденсатор слишком близко к краю стола! 
Запишите каждое измерение в таблицу. Когда показание становится меньше 15 пФ, вы можете захотеть перейти на шкалу 200 пФ для большей точности. 
Например, при настройке 5 мм, если ваше теоретическое значение равно 44,0 пФ, а экспериментальное значение равно 61,1 пФ, вы просто подставляете их в формулу: 
5.23: Конденсатор с тонкими параллельными пластинами
-
- Последнее обновление
- Сохранить как PDF
- Идентификатор страницы
- 24270
- Стивен В. Эллингсон
- Политехнический институт и государственный университет Вирджинии через Инициативу открытого образования Технических библиотек Вирджинии
Давайте теперь определим емкость конденсатора общего типа, известного как тонкий конденсатор с плоскими пластинами , показанный на рисунке \(\PageIndex{1}\).
Рисунок \(\PageIndex{1}\): Тонкий конденсатор с плоскими пластинами
Этот конденсатор состоит из двух плоских пластин, каждая из которых имеет площадь \(A\), разделенных расстоянием \(d\). Для облегчения обсуждения поместим начало системы координат в центр нижней пластины с осью \(+z\), направленной к верхней пластине так, чтобы верхняя пластина лежала в \(z=+d\). ) самолет. Ниже мы найдем емкость, предполагая определенный заряд на одной пластине, используя граничное условие на плотность электрического потока \({\bf D}\), чтобы связать эту плотность заряда с внутренним электрическим полем, а затем интегрируя по электрическое поле между пластинами, чтобы получить разность потенциалов. Тогда емкость представляет собой отношение предполагаемого заряда к результирующей разности потенциалов.
Основная трудность в этом подходе заключается в нахождении электрического поля. Чтобы понять проблему, сначала учтите, что если бы площадь пластин была бесконечной, то электрическое поле было бы очень простым; он будет начинаться на положительно заряженной пластине и простираться в перпендикулярном направлении к отрицательно заряженной пластине (раздел 5.
19). Кроме того, поле было бы постоянным везде между пластинами. Это становится очевидным только из симметрии. Однако, когда площадь пластины конечна, мы ожидаем, что окаймляющее поле для выхода. Окантовочное поле — это просто термин, применяемый к неоднородному полю, возникающему у края пластин. Поле в этой области неоднородно, поскольку в этой области значительное влияние оказывают граничные условия на внешних (обращенных наружу) поверхностях пластин. Однако в центральной области конденсатора поле мало чем отличается от поля, существующего в случае бесконечной площади пластины. В любом плоскопараллельном конденсаторе, имеющем конечную площадь пластин, некоторая часть энергии будет запасаться примерно однородным полем центральной области, а остальная часть — краевым полем. Мы можем сделать последнее пренебрежимо малым по сравнению с первым, сделав конденсатор очень «тонким» в том смысле, что наименьший идентифицируемый размер пластины намного больше \(d\).
При этом условии мы можем получить хорошее приближение емкости, просто пренебрегая краевым полем, так как там запасается незначительная доля энергии. Наложение «тонкого» условия приводит к трем дополнительным упрощениям. Во-первых, можно считать, что распределение поверхностного заряда по поверхности пластины примерно однородно, что значительно упрощает анализ. Во-вторых, форма тарелок становится неактуальной; они могут быть круглыми, квадратными, треугольными и т. д. При расчете емкости в «тонком» корпусе важна только площадь пластины \(A\). В-третьих, толщина каждой из пластин становится неактуальной.
Теперь мы готовы определить емкость тонкого плоского конденсатора. Вот шаги: 92\)).
- Из граничного условия на нижней поверхности верхней пластины \({\bf D}\) на этой поверхности равно \(-\hat{\bf z}\rho_{s,+}\).
- Общий заряд на нижней пластине \(Q_-\) должен быть равен и противоположен общему заряду на верхней пластине; т. е. \(Q_-=-Q_+\).
Точно так же поверхностная плотность заряда на верхней поверхности нижней пластины \(\rho_{s,-}\) должна быть равна \(-\rho_{s,+}\). - Из граничного условия на верхней поверхности нижней пластины (раздел 5.18) \({\bf D}\) на этой поверхности равно \(+\hat{\bf z}\rho_{s,-}\) . Так как \(+\hat{\bf z}\rho_{s,-}=-\hat{\bf z}\rho_{s,+}\), \({\bf D}\) на противоположных сторонах пластин равны.
- Снова прибегая к «тонкому» условию, мы предполагаем, что \({\bf D}\) между пластинами имеет примерно такую же структуру, как мы видели бы, если бы площадь пластины была бесконечной. Поэтому мы вправе предположить, что \({\bf D}\приблизительно-\шляпа{\bf z}\rho_{s,+}\) везде между пластинами. (Вы также можете видеть, что это очевидно из определения \({\bf D}\) как плотности потока электрического заряда (раздел 2.4).)
- Имея в руках выражение для электрического поля, мы можем теперь вычислить разность потенциалов \(V\) между пластинами следующим образом (раздел 5.
8): \begin{aligned} 9{d}\left(-\hat{\mathbf{z}} \frac{\rho_{s,+}}{\epsilon}\right) \cdot(\hat{\mathbf{z}} d z) \\
&=+\frac{\rho_{s,+} d}{\epsilon}
\end{выровнено} - Наконец, \[C = \frac{Q_+}{V} = \frac{\rho_{s,+}~A}{\rho_{s,+}~d/\epsilon} = \frac{\epsilon A}{d} \номер\]
- «Печатная плата» в Википедии.
- Наверх
-
- Была ли эта статья полезной?
-
- Тип изделия
- Раздел или страница
- Автор
- Стивен В.
Обобщение: \[\boxed{ C \приблизительно \frac{\epsilon A}{d} } \label{m0070_eTPPC} \]
Емкость конденсатора с параллельными пластинами, расстояние между пластинами которого намного меньше размера пластин, определяется уравнением \ref{m0070_eTPPC}. Это приближение, потому что краевым полем пренебрегается. 92\) разделить на m дает F. Также стоит отметить влияние различных параметров:
Емкость увеличивается пропорционально диэлектрической проницаемости и площади пластины и уменьшается пропорционально расстоянию между пластинами.
Пример \(\PageIndex{1}\): Емкость печатной платы. используется для распределения напряжения питания постоянного тока (см. «Дополнительные сведения» в конце этого раздела).
Эти плоскости разделены диэлектрическим материалом, и полученная структура обладает емкостью. Эту емкость можно рассматривать как эквивалентный дискретный конденсатор, включенный параллельно источнику питания. Значение этого эквивалентного конденсатора может быть либо незначительным, значительным и полезным, либо значительным и вредным. Итак, полезно знать значение этого эквивалентного конденсатора. 92\) и \(d \cong 1,6\) мм. Используя уравнение \ref{m0070_eTPPC}, значение эквивалентного конденсатора составляет \(62,3\) пФ. Дополнительное чтение:
Эта страница под названием 5.23: Конденсатор с тонкими параллельными пластинами распространяется под лицензией CC BY-SA 4.0, автором, ремиксом и/или куратором выступил Стивен У. Эллингсон (Инициатива открытых образовательных библиотек штата Вирджиния).
