Переменное магнитное поле: This page cannot be found

Содержание

Магнитное поле переменное - Справочник химика 21

    Магнитное поле. .............переменное [c.75]

    Метод ЭПР основан на эффекте Зеемана и открыт в 1944 г. Е. К. Завойским. В этом методе рассматривается расщепление энергетических уровней, возникающих в результате воздействия магнитного поля на вещество, содержащее атомы с неспаренными электронами (точнее — электроны с нескомпенсированным магнитным моментом). Если такое вещество поместить в магнитное поле и подвергнуть воздействию переменного электромагнитного поля перпендикулярно статическому, то при определенных частотах происходит резонансное поглощение энергии образцом. Энергия взаимодействия неспаренных электронов с полем равна [c.60]


    Магнитострикционный эффект — это изменение размеров ферромагнитного материала, помещенного в переменное магнитное поле. У большинства ферромагнетиков относительные деформации малы, но у никеля, пермендюра и ферритов они достаточно большие. Трансдуцер сделан из листов соответствующего ферромагнитного материала, листы выштампованы по определенной форме и собраны в пакет. На рис. 1.18 показана типичная форма пакета и отдельного листа. 
[c.47]

    Известны вспомогательные вещества, состоящие из частиц полимеров неправильной формы, например из частиц поливинилхлорида [371], в частности с добавкой минерального наполнителя [372]. Вспомогательные вещества, состоящие из частиц полимеров с магнитными свойствами, получают полимеризацией соответствующих мономеров в присутствии тонкодисперсных ферромагнитных материалов [373]. Частицы этих полимеров имеют различную форму и близкие размеры. Магнитные вспомогательные вещества регенерируют в переменном магнитном поле. [c.349]

    В электромагнитных вибровозбудителях колебания возникают в результате взаимодействия переменного магнитного потока, создаваемого в обмотках с якорем из ферромагнитного материала, закрепленного на упругих элементах. В электродинамическом вибровозбудителе используются пондеромоторные силы, действующие на проводники с переменным током в магнитном поле. Возвращающая сила, как и в электромагнитных системах, создается специальными упругими элементами. В гидравлических вибровозбудителях используется или пульсирующий источник рабочей жидкости или ее постоянный поток прерывается специальным золотниковым устройством. По принципу 

[c.47]

    Скорость контроля механизированным магнитографическим способом достигает нескольких десятков метров в минуту. Этим способом надежно выявляются поверхностные дефекты глубиной более 0,3 мм. При контроле в приложенном магнитном поле постоянного тока выявляются несплошности металла на глубине до 15—20 мм. Если контроль осуществляют в магнитном поле переменного тока с частотой 50 Гц, то дефекты обнаруживают на [c.252]

    В большинстве исследований использовались модулированное магнитное поле переменной напряженности и фазочувствительное детектирование сигнала. Для определения относительных концентраций атомов во многих случаях достаточно измерения высоты пиков соответствующих сигналов (см. ниже) абсолютные концентрации получаются из отношения интегральных интенсивностей сигналов, соответствующих атомам и молекулярному кислороду. [c.310]

    Таким образом, состояние системы определяется независимыми переменными (параметрами состояния), число которых зависит от характера конкретной системы, а выбор их в принципе произволен и связан с соображениями целесообразности. Для определения состояния простейших систем—однородных и постоянных во времени по массе и по составу (состоящих из одной фазы и не изменяющихся химически)—достаточно знать две независимые переменные из числа трех (объем V, давление р и температура Т). В более сложных системах в число независимых переменных могут входить концентрации, электрический заряд, электростатический потенциал, напряженность магнитного поля и другие. 

[c.37]

    Работа индукционного расходомера основана на использовании явления электромагнитной индукции. Если проводник перемещается в магнитном поле переменного тока, то индуцируемая э. д. с. определится по формуле  [c.43]

    П р и м е р. А. с. 865200. Способ съема ягод со шпалерных культур путем колебания шпалерных проволок с привязанными к ним побегами, отличающийся тем, что, с целью снижения затрат и повреждений шпалерных культур, берут магнит с постоянным по направлению магнитным полем, между полюсами располагают шпалерные проволоки, по которым пропускают переменный ток, и вдоль упомянутых проволок перемещают магнит . [c.110]

    Можно думать, что молекулы воды вследствие значительной полярности стремятся ориентироваться в соответствии с направлением магнитного поля. Это в какой-то степени расстраивает структуру, свойственную воде в отсутствие магнитного поля, и разрывает связи, существовавшие между молекулами. Применение переменного поля соответствующей частоты должно в таком случае уменьшать среднюю степень связанности молекул воды, повышая этим ее химическую активность и способность к выходу из данного материала, например, при сушке. 

[c.168]

    При включении трехфазного переменного тока в обмотке статора синхронного электродвигателя возникает вращающееся магнитное поле, скорость вращения которого зависит от частоты переменного тока и числа полюсов статора. В обмотку ротора подается [c.76]

    В аспекте аналогии могут быть интерпретированы опытные данные, полученные при псевдоожижении ферромагнитных частиц в переменном магнитном поле, где наблюдались п с е в -д о п о л и м е р н ы е структуры частицы выстраивались в цепочки вдоль силовых линий. При увеличении скорости ожижающего агента и такая структура слоя постепенно нарушалась, образуя обычный псевдоожиженный слой, — аналогично размягчению с ростом температуры и плавлению некоторых термопластичных полимеров. 

[c.490]

    Электромагнитное поле в волноводе определяется уравнениями Максвелла и граничными условиями на его стенках [18]. Решение соответствует краевой задаче. Неймана уравнения Гельмгольца для прямоугольного волновода (рис. 4.4). Такое решение в случае волн Я-типа приводит к зависимости продольной компоненты напряженности магнитного поля в виде парциальных (собственных) волн от пространственных переменных  [c.86]

    Измельчение твердых тел может происходить в результате воздействия на них ударных волн в жидкости (электрогидравлический эффект) и ультразвуковой кавитации, а также при использовании твердых магнитных тел, возбуждаемых переменными магнитными полями. Принципиально можно дробить твердые тела, создавая термические напряжения пучками электромагнитного излучения СВЧ диапазона или лазерным лучом. [c.111]

    В основе первого направления лежит использование МГД-течений в электропроводных жидкостях. Соответствующие устройства подразделяют на кондукционные и индукционные. В кондукционных устройствах электропроводная жидкость (или суспензия) протекает по каналу, располагаемому между полюсами электромагнита. В боковых гранях канала размещены электроды, к которым подводится напряжение от внешнего источника. Возникающие электродинамические силы служат для перемешивания жидких сред. В индукционных устройствах используют переменное магнитное поле, создаваемое обмоткой статора, а жидкость внутри его служит подобием ротора асинхронного двигателя. В результате электромагнитной индукции создается ток и обеспечивается вращательное движение жидкости. Вследствие низкого к. п. д. и больших энергозатрат рассмотренные устройства пока не нашли широкого применения. 

[c.112]

    Последняя группа слагаемых в уравнении (7.22) учитывает пространственные неоднородности электрических и магнитных полей и отклонения от равновесных переменных полей, тепловой эффект же учитывается включением соответствующего источника тепла (4.12) в баланс энергии в полных уравнениях тепломассопереноса, что и приво дит к появлению дополнительных градиентов температуры и давления. Перемещение влаги с поверхности материала в окружающую среду происходит через пограничный слой. [c.161]

    В последние годы свободные радикалы стали обнаруживать и изучать методом электронного парамагнитного резонанса. Метод заключается в резонансном поглощении энергии переменного высокочастотного магнитного поля парамагнитным веществом, помещенным в постоянное магнитное поле. На экране осциллографа возникают спектры электронно-парамагнитного резонанса (ЭПР) исследуемого парамагнитного вещества. Все свободные радикалы обладают парамагнитными свойствами, но каждый радикал имеет свой характерный спектр. 

[c.40]

    Магнитопорошковый метод заключается в том, что на поверхность сварного шва наносят суспензию флюоресцирующего порошка в керосине. Намагничивающее устройство создает переменное магнитное поле. Контролируемый участок освещается кварцевой лампой. Намагниченные частицы порошка скапливаются на полюсах потока рассеяния в дефектных местах, достаточно четко повторяя их форму. [c.294]

    Электрические индукционные печи (рис. 7-11). Нагревание в этих печах осуществляется индукционными токами. Обогреваемый аппарат 1 является сердечником соленоида 2, охватывающего аппарат по соленоиду пропускается переменный ток, при этом вокруг соленоида возникает переменное магнитное поле, которое индуцирует в стенках обогреваемого аппарата электродвижущую силу. Под действием возникающего вторичного тока нагреваются стенки аппарата. Соленоид выполняется из медной или алюминиевой проволоки, имеющей малое омическое сопротивление. 

[c.173]

    К нагреванию сопротивлением относится нагревание индукционными токами, которое производится следующим образом. Аппарат окружают обмоткой, через которую пропускается переменный ток. При этом вокруг обмотки образуется переменное магнитное поле, индуцирующее в стенках аппарата электродвижущую силу. В результате в стенках аппарата возникает электрический ток, который и прогревает их по всей толщине. [c.421]

    Тот же самый результат может быть получен, если частота переменного ноля V остается постоянной, а изменяется напряженность постоянного магнитного поля. При изменении напряженности постоянного магнитного поля изменяется частота прецессии ядра и, когда она достигает частоты переменного магнитного поля, происходит резонанс. На практике обычно реализуется именно этот способ. Таким образом, задача анализа обычно состоит в том, чтобы определить напряженность постоянного магнитного поля, при которой наступает ядерный резонанс в переменном поле определенной частоты V. В этом случае частота V равна частоте ЯМР. В табл. 4 приведены значения ЯМР для ядер различных атомов.  

[c.38]

    I — магнитное поле 2 — детектор 3 — питание переменным током. [c.78]

    Приборы для изучения ЭПР называются радиоспектрометрами. Спектр ЭПР показывает зависимость интенсивности поглощения энергии исследуемым образцом от величины напряженности постоянного магнитного поля при заданной частоте переменного поля. [c.61]

    На постоянное магнитное поле Земли накладывается переменное магнитное поле, происхождение которого, видимо, связано не только с внутриземными, но и с космическими явлениями. Наблюдения показывают, что переменное магнитное поле Земли меняется [c.141]

    Здесь приняты те же обозначения, что и в разделе 1.1, и, кроме того, Н — вектор напряженности магнитного поля т, п — скалярные функции а, — скалярные переменные типа потенциалов Клебша с — отличная от нуля произвольная постоянная. [c.11]

    Парамагнитные частицы в постоянном магнитном и переменном электромагнитном полях 

[c.230]

    Принцип нагревания индукционными токамш заключается в следующем. Через соленоид, внутри которого помещен нагреваемый материал (проводник первого рода), пропускается переменный ток, образующий вокруг соленоида переменное магнитное поле. Переменное магнитное поле-индуцирует в нагреваемом теле электродвижущую силу индукции или вторичный ток, который и выделяет, согласно закону Джоуля, тепло, идущее на нагрев. [c.310]

    Буш Л. 59] решал уравнения сжимаемого пограничного слоя и, так же как Блевис, обнаружил явления гистерезиса для трения и тепл00 б-мена. Буш принимал зависимость проводимости от температуры согласно работе (Л. 18] и в отличие от Блевиса считал индукцию приложенного магнитного поля переменной по длине пластины. Так же как Россоу, Буш обнаружил, что магнитное поле способствует утолщению пограничного слоя и уменьшению теплоотдачи. [c.48]

    Существует много форм излучения — видимый свет, радиоволны, инфракрасное излучение, рентгеновские лучи, -лучи. Со-гласно волновой модели, все эти виды излучения можно описать как осциллирующие электрические и магнитные поля. Излучение, распространяющееся, например, в направлении г, состоит из электрических и магнитных полей, перпендикулярных друг другу и направлению распространения г. Эти поля для плоско-поляризованного излучения изображены па рис. 5-1. Мы рассматриваем поляризованное излучение для упрощения, так как в этом случае отфильтровываются все остальные компоненты электрического поля, за исключением компонент в плоскости хг. Волна распространяется в направлении г со скоростью света с (З-Ю см1сек) и состоит из волн с электрическим и магнитным полями переменной напряженности, как это видно из графика амплитуд вдоль осей хну. Длина волны излучения X обозначена на рис. 5-1, и именно различие в этой величине характери зует перечисленные выше явно различные формы излучения. Если излучение характеризуется только одной длиной волны, оно называется монохроматическим. Полихроматическое излучение можно разложить на преобладающе монохроматические пучки. В случае видимого, ультрафиолетового или инфракрас ного излучения для этой цели применяются призмы и решетки. 

[c.139]

    При заданной напряженности магнитного. поля переменное электромагнитное поле только с одной частотой V может перевести электрон из иизшего состояние в высшее.. Обычно в исследованиях методом электронного парамагнитного резонанса используют магнитные поля с напряженностью в тысячи эрстед и радиоволны сверхвысоких частот. [c.171]

    Мэе и резко уменьшается с увеличением энергии электронов. Для фазовых углов а, определяемых постоянным смещением на управляющей сетке электронной пушки, не превышающих я/3, необходимая модуляция магнитного поля развертки практически может быть осуществлена магнитным полем переменного тока частоты со с подмагничиванием постоянным током (см. рис. 2.3). Уровень подмагничйвания Но определяется из очевидного соотношения [c.33]

    Процесс перемагничивания характеризуется кривыми циклического перемапшчивания и основной (коммутационной) 1фивой намагничивания, проходящей через вершины симметричных частных петель перемагничивания ферромагнетика в магнитном поле переменной напряженности. [c.10]

    Если к такой системе ориентированных спинов приложить пере-1енное поле, магнитная компонента которого перпендикулярна постоянному магнитному полю, то при частоте переменного поля V, удовлетворяющей условию резонанса Ь> = происходят ин- [c.24]

    Четкое противоречие полезно, чтобы инструмент прижимался к изделию, и вредно, чтобы инструмент прижимался к изделию. И столь же четкий способ преодоления противоречия постоянный прижим абразива заменяют переменным, круг начинает вибрировать, трение уменьшается. Для создания вибрации применяют дополнительное магнитное переменное поле, действующее на ферросуспензию. Чтобы действие магнитного поля было максимальным, частицы суспензии выполняют из материала с магнитострикционными свойствами, т. е. [c.109]

    Работа асинхронного двигателя основана на взаимодействии электромагнитного поля обмотки 5 статора и токов, индуктируемых в роторе 2. При прохождении трехфазного переменного тока по обмотке статора двигателя создается вращающееся магнитное поле, которое пересекает обмотку ротора и индуктирует в ней переменный ток. Возникшие в обмотке ротора токи взаимодействуют с вращающимся магнитным полем статора, и ротор приходит во вращательное движение в сторону вращения поля статора. При этом ротор отстает от магнитного поля статора, т. е. вращается не в такт, асинхронно с полем, поэтому и двигатели называются асин-хропнымн. [c.75]

    Масс-спектроскопия основана на разделении заряженных частиц переменной массы способами электрического и магнитного полей. Основными частями масс-спектрометра являются ионизационная камера (ионы в ней образуются при электронной бомбардировке газообразных веществ), электрический потенциал для того, чтобы ускорить движение ионов, и магнитное поле, которое индуцирует угловое отклонение. Если изменить силу либо электрического, либо магнитного полей, то ионы могут быть соответственно разделены и собраны на основе отношения массы к заряду. Углеводороды ионизируют для того, чтобы получить определенные обрывы цепей. Так как такие обрывы характерны для углеводородного ряда, то поэтому возможны типовые анализы узкокипящих фракций в газообразных нефтепродуктах, смазочных маслах и парафинах однако [219—220] могут встречаться и смешанные структуры [222]. Необходимо использовать стандарты для калибровки спектрометра. [c.191]

    При воздействии на технологические объекты предусматривают в ускорителях управление пучком электронов, обеспечивающее изменение напряжения пучка для вывода его в заданном направлении, и управление средней плотностью пучка, используя временную развертку, а также концентрирование или деконцентрирование пучка. Перед выпуском пучка электронов из окна пучок обычно рассеивают с помощью переменного магнитного поля, чтобы его ширина соответствовала ширине облучаемого материала. Наряду с односторонним используют двухстороннее облучение и сложные линзовые системы для воздействия на объекты сложной (цилиндрической) формы [17]. [c.104]

    Высокочастотное титроваиие — вариант бесконтактного кондуктометрического метода анализа, в котором анализируемый раствор подвергают действию электрического поля высокой частоты (порядка нескольких мегагерц). При повышении частоты внешнего электрического поля электропроводность растворов электролитов увеличивается (эффект Дебая — Фалькенгагена), поскольку уменьшается амплитуда колебания ионов в поле переменного тока, период колебания ионов становится соизмерим с временем релаксации ионной атмосферы (примерно 10 с для разбавленных растворов), тормозящий релаксационный эффект снимается. Поле высокой частоты деформирует молекулу, по-Л5физуя ее (деформационная поляризация) и заставляет полярную молекулу определенным образом перемещаться (ориентационная поляризация). В результате таких поляризационных эф фектов возникают кратковременные токи, изменяющие электропроводность, диэлектрические свойства и магнитную проницаемость растворов. Измеряемая в этих условиях полная электропроводность высокочастотной кондуктометрпческой ячейки X складывается из активной составляющей >.акт — истинной проводимости раствора — п реактивной составляющей Хреакт — мнимой электропроводности, зависящей от частоты и тппа ячейки  [c.111]

    Ядерный квадрупольный резонанс. Квадрупольный момент характеризует отклонение распределения электрического заряда ядра от сферической симметрии. Ядерный квадрупольный резонанс (ЯКР) можно наблюдать, если ядро находится в неоднородном электрическом поле. Тогда при взаимодействии градиента электрического поля с квадрупольным моментом ядра уровни энергии ядра будут расщеплены. Величина расщепления зависит от величины квадру-польного момента ядра и градиента поля. Если теперь на образец наложить переменное магнитное поле соответствующей частоты (перпендикулярное градиенту электрического поля), то под его воздействием магнитные моменты ядра будут изменяться и вещесл во станет поглощать энергию этого поля. [c.63]

    Аналогичные явления происходят при механических напряжениях (деформациях) горных сред во внешнем магнитном поле. В зависимости от характера прикладываемых нагрузок собственная остаточная намагниченность называется пьезоостаточной либо динамической. Пьезоостаточная намагниченность возникает при статических нагрузках горных сред во внешнем магнитном поле. Динамическая намагниченность обусловлена действием переменных и ударных нагрузок. [c.142]

    Магнитный момент электрона в радикале может быть направлен либо по линиям напряженности внешнего магнитного поля, либо против них. Переходы электрона между этими состояниями. можно стимулировать переменным электромагнитным 1голем. Прп совпадении частоты этого поля с частотой перехода электрона (ре л1аиса) происходит сильное поглощение энергии. Интенсивность поглощения пропорциональна концентрации парамагнитных центров. [c.100]


Исследование магнитного поля, создаваемого проводником с переменным электрическим током Текст научной статьи по специальности «Электротехника, электронная техника, информационные технологии»

Серiя: TexHÍ4HÍ науки

УДК 538.дження магттного поля створюваного npoeidHUKOM Í3 змшним електричним струмом. У статт1 розглянут1 магттт поля д1амагнети-ка, парамагнетика i феромагнетиюв. Дана класифтащя пол1в. Досл1джент особ-ливост1 акаального магттного поля феромагнетиюв.

Ключовi слова: азимутальне магнтне поле, акаальне магнтне поле, тдукщя, на-пружемсть, тдикаторна катушка.

Antoshko V. YA. Scientific research of a magnetic field created by conductor with an alternating current. The article describes the magnetic fields of diamagnetic, paramagnetic and ferromagnetic. The classification of the fields is given. The properties of the axial magnetic field of the ferro-magnetic were investigated.

Keywords: azimuth magnetic field, axial magnetic field, induction, tension, indicator reel.

Постановка проблемы. Исследование магнитных полей проводников с переменным электрическим током промышленной частоты с целью их классификации. Анализ последних исследований и публикаций. Известно, что вокруг проводника с током создается магнитное поле, окружающее проводник в виде замкнутых силовых линий.

Вектор индукции B магнитного поля и проводник с током расположены во взаимно перпендикулярных плоскостях. Математически индукция магнитного поля описывается законом Био-Савара-Лапласа [1].

В случае ферромагнетиков в отличие от диа-и парамагнетиков обнаружено наличие магнитного поля [2], которое направлено вдоль проводника с током, т.е. вектор индукции B этого поля совпадает с осью проводника. В литературе, научных работах по данному вопросу нет никакой дополнительной информации.

Таким образом, проводники с электрическим током создают два вида различных магнитных полей. По этой причине возникает необходимость ввести для них и соответствующие названия.

Магнитное поле, которое описывается законом Био-Савара-Лапласа, условно назовем азимутальным магнитным полем. Магнитное поле, направленное вдоль оси проводника, является аксиальным (от латинского слова axialis - осевой).

Цель статьи - состоит в исследовании характерных особенностей аксиальных магнитных полей, создаваемых проводниками с переменным электрическим током, с целью практического использования этих зависимостей.

Изложение основного материала. Для исследования использовались цилиндрические магнетики (диамагнетик, парамагнетик, ферромагнетик) в виде проволоки длиной 0,25 м., диаметром. 2мм. Азимутальные магнитные поля измерялись с помощью торроидальной индикаторной катушки, расположенной вокруг проводника. Аксиальные магнитные поля исследовались с помощью соленоида, намотанного на магнетик. Действующие значения Э.Д.С. индикаторных катушек и тока в магнетиках измерялись цифровым прибором Ф 4372. Индукция магнитных полей вычислялась по формуле:

B =---, (1)

4,44 .у. N . S

канд. техн.. наук, доцент, Азовский морской тститут Одесской национальной морской академии, г. Мариуполь

Серiя: Технiчнi науки

где 8 - э.д.с. индикаторной катушки;

V - частота переменного тока 50 гц.;

N - число витков индикаторной катушки.

Для определения напряженности аксиального магнитного поля, создаваемого ферромагнетиком с электрическим током, каждое значение э.д.с. индикаторной катушки идентифицировалось с помощью внешнего переменного магнитного поля с заданной напряженностью. Для этого ферромагнетик обесточивался, а необходимая э.д.с. индикаторной катушки наводилась за счет внешнего магнитного поля, напряженность которого оценивалась по формуле:

Н = п1, (2)

где п - число витков, приходящееся на единицу длины катушки, создающей внешнее магнитное поле;

I - переменный электрический ток.

Исследования ферромагнетиков проводились с использованием переменного электрического тока промышленной частоты. Ферромагнетик перед каждым измерением размагничивался.

Результаты исследований свидетельствуют о том, что зависимость индукции азимутальных магнитных полей от силы переменного электрического тока является одинаковой как для диа -и парамагнетика, так и ферромагнетика и не зависит от их физических свойств в случае линейного проводника (табл.1). Значит, азимутальные магнитные поля магнетиков, как и вытекает из закона Био-Савара-Лапласа, зависят только от величины электрического переменного тока, а не от особенностей внутреннего строения вещества.

Таблица 1

Зависимость азимутальных магнитных полей магнетиков от величины переменного

электрического тока

Сила перем. эл.тока в магнетиках I, А Типы магнетиков

Си А1 Ст. 20

Диамагнетик Парамагнетик Ферромагнетик

Индукция азимутального магнитного поля В, Тл Индукция азимутального магнитного поля В, Тл Индукция азимутального магнитного поля В, Тл

1 0,6 -10 4 0,6 -10 ^ 0,6 -10 4

2 1,4 -10 ~4 1,4 -10 ~4 1,4 -10 ~4

3 2,18 -10 ~4 2,15 -10 ~4 2,15 -10 ~4

4 2,88 -10 ~4 2,91 -10 ~4 2,88 -10 ~4

5 3,72 -10 ~4 3,72 -10 ~4 3,72 -10 ~4

6 4,33 -10~4 4,36 -10 ~4 4,33 -10~4

7 5,09 -10 ~4 5,06 -10 ~4 5,09 -10 ~4

8 5,81 -10 ~4 5,81 -10 ~4 5,84 -10 ~4

9 6,45 -10 ~4 6,48 -10 4 6,48 -10 4

Впервые установлено, что только ферромагнетики, через которые проходит переменный электрический ток, способны создавать аксиальные магнитные поля (Табл. 2), которые имеют ряд характерных особенностей. Они зависят от степени деформации ферромагнетика, от его остаточной намагниченности, от ориентации ферромагнетика относительно магнитного поля Земли и других факторов.

При расположении ферромагнетика поперек магнитного поля Земли индукция аксиального магнитного поля составит 2 -10 3 Тл. Изменение ориентации ферромагнетика вдоль магнитного поля Земли увеличивает индукцию аксиального магнитного поля до 2,2 -10 2 Тл. (Рис. 1).

Следует отметить, что чувствительность аксиальных магнитных полей ферромагнетиков превосходит чувствительность существующих устройств для измерения магнитных полей, ис-

пользующих продольное намагничивание ферромагнетика с помощью обмотки возбуждения

[3].

Таблица 2

Зависимость аксиального магнитного поля ферромагнетика от величины переменного электрического тока

Сила перем. Типы магнетиков

эл.тока в Си А1 Ст. 20

магнетиках Диамагнетик Парамагнетик Ферромагнетик

I, А Индукция азимутального магнитного поля В, Тл Индукция азимутального магнитного поля В, Тл Индукция азимутального магнитного поля В, Тл

1 0 0 9,078 • 10 4

2 0 0 11,311 • 10 4

3 0 0 12,816 • 10 4

4 0 0 14,951 • 10 ~4

5 0 0 17,379 • 10 ~4

6 0 0 19,951 • 10 ~4

7 0 0 22,039 • 10 ~4

8 0 0 23,883 -10~4

9 0 0 25,437 • 10 ~4

Угол ориентации ферромагнетика Сила электрического тока в ферромагнетике, I,

А

Рис.1 - Зависимость индукции аксиально- Рис.2 - Зависимость напряженности аксиально-

го магнитного поля ферромагнетика от его ори- го магнитного поля ферромагнетика от величины пе-ентации относительно магнитного поля Земли ременного электрического тока

При этом, в силу отмеченных особенностей, устройства для получения аксиальных магнитных полей отличаются достаточной простотой.

Для оценки аксиальных магнитных полей ферромагнетиков, кроме индукции магнитного поля необходимо знать и напряженность Н, т.е. параметр, характеризующий магнитное поле макротоков.

Полученная зависимость напряженности Н аксиального магнитного поля от величины переменного электрического тока в ферромагнетике имеет характерный вид с выраженной точ-

кой перегиба при значении тока 0,7А (Рис. 2).

Эта зависимость может быть описана следующими математическими выражениями. В интервале значений электрического переменного тока от 0 до 0,7А зависимость описывается выражением:

Н = а • I,

(3)

где а - некоторая постоянная величина.

Для токов в интервале от 0,7А до 6,6А эмпирическая зависимость напряженности аксиального магнитного поля принимает вид:

Н2 = Ь + с • I (4)

Для данного ферромагнетика (сталь 20, 02 мм) постоянные величины имеют следующие значения:

1 А 1

а = 3,271 —; Ь = 1,75 —; с = 0,933 —

мм м

Характерным оказалось и влияние внешнего постоянного магнитного поля на индукцию аксиального магнитного поля ферромагнетика.

§

£

46,5 .

№.5 '

31,6

215 ■

Л

Л \\

Обозначение Переменный ток

в ферромагнетике, А

1 0,3

2 0,5

3 0,7

4 0,9

5 1,0

'Ч 237 395 653 711 М7 «63 1579 1805 221

Напряженность внешнего постоянного магнитного поля, Н, А/м

Рис.3 - Зависимость индукции аксиального магнитного поля ферромагнетика от напряженности внешнего постоянного магнитного поля

Следует отметить, что максимум этой зависимости, в интервале токов, проходящих через ферромагнетик от 0,4А до 0,7А, приходится на небольшой интервал напряженностей (75А/мт-91А/м).

Изменение электрического тока в ферромагнетике от 0,8Ат- 6,0А приводит к значительному увеличению напряженности внешнего магнитного поля, соответствующей максимальному значению индукции аксиального магнитного поля [зависимость В = f (Н)], от 157А/м до 711А/м (Табл. 3).

Серiя: Техшчш науки

Изменение этой зависимости достаточно хорошо согласуется с зависимостью напряженности аксиального магнитного поля ферромагнетика от величины электрического тока в нем (Рис. 2).

Таблица 3

Зависимость напряженности внешнего постоянного магнитного поля соответствующей максимальному значению зависимости В = f (Н), от силы переменного электрического тока в ферромагнетике

Переменный ток в Напряженность внешнего магнитного поля

ферромагнетике соответствующего максимальному значению

I,A зависимости В = f (Н) Н, А/м

0,3 -

0,4 75

0,5 83

0,6 87

0,7 91

0,8 157

0,9 158

1,0 221

3,0 474

6,0 711

Выводы

1.Аксиальные магнитные поля присущи только ферромагнетикам.

2.Чувствительность аксиальных магнитных полей к внешним постоянным магнитным полям значительно превосходит чувствительность используемых электромагнитных систем.

3.Установлено, что аксиальные магнитные поля ферромагнетиков обусловлены несколькими факторами. Можно предположить, что ответственными за аксиальные поля являются как микро-токи, так и макро-токи под воздействием электромагнитных полей.

4.Полученные зависимости позволяют использовать аксиальные магнитные поля ферромагнетиков как элементы измерительных систем электрических сигналов.

5.Аксиальные магнитные поля могут быть использованы для дистанционного определения ориентации объектов относительно магнитного поля Земли, для исследования физических свойств ферромагнитных изделий.

Список использованных источников:

1. Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики , - М., Высшая школа, - 1989, - с.235 - 243.

2. Пат. 47587, Украша, МПК G 01 R 33/00, Пристрш для вимiрювання магштного поля / В.Я. Антошко,-№ 09441; заявл.14.09.2009; опубл. 10.02.2010, Бюл. № 3.

3. К теории дифференциальных феррозондов с продольным возбуждением / Р.И.Янус и др, Труды института физики металлов, АН СССР, Свердловск Вып. 21, 1959 г., с.313 - 326

Рецензент: Ю.Л. Саенко

д-р техн. наук, профессор, ПГТУ

Статья поступила 21.04.2010

Магнитное поле улучшает мышцы | Наука и жизнь

Под действием переменного магнитного поля мышечные клетки начинают активнее делиться.

Миобласты – способные к делению предшественники зрелых мышечных клеток. (Фото: NICHD / Flickr.com) 

Со временем мышцы стареют и слабеют. Усилить их можно физическими упражнениями: нагрузка активирует в мышечных клетках разные биохимические процессы, которые помогают мышцам обновляться. Как оказалось, те же омолаживающие процессы активируются, если мышечные клетки просто обработать переменным магнитным полем.

Исследователи из Национального университета Сингапура вместе с коллегами из Швейцарской высшей технической школы в Цюрихе описывают в Advanced Biosystems, как магнитное поле действует на белок TRPC1. Он работает ионным каналом, пропуская через внутренние мембраны клетки натрий и кальций. С ионами кальция связаны многие биохимические сигналы, от которых зависит, в том числе, работа митохондрий – внутриклеточных органелл, обеспечивающих клетку энергией. Энергетические ресурсы (то есть активность митохондрий) влияют на способность клеток делиться. А перераспределение ионов кальция между разными отделами клетки влияет на работу митохондрий.

Известно, что физические упражнения определённым образом действуют на ионный канал TRPC1, так что мышечные клетки начинают активнее делиться – их становится больше, вышедшие из строя клетки заменяются новыми, что идёт мышцам только на пользу. Оказалось, что точно так же на TRPC1 действует переменное магнитное поле, которое всего в 10–15 раз сильнее магнитного поля Земли. Собственно, даже само магнитное поле Земли идёт мышцам на пользу: когда в экспериментах мышечные клетки мышей полностью экранировали от него, они начинали расти медленнее. Добавочное поле усиливало клеточный рост; если же в клетках отключали ген TRPC1, то клетки опять же росли плохо – у них не было белка-«антенны», который воспринимал магнитное поле.

Чтобы добиться клеточного улучшения, достаточно было действовать полем на клетки всего 10 минут в неделю. Но если говорить о полноценном организме, будь то мышь или человек, то тут оптимальное воздействие поля нужно будет ещё оценить. И точно так же надо будет оценить, насколько вообще значим эффект от магнитного поля в масштабе полной мышцы или всей мускулатуры. Если же магнитное поле действует в этом смысле и на организм в целом, его вполне можно будет использовать не только для омолаживания стареющих мышц, но и для лечения людей с мышечными болезнями и для реабилитации тех, у кого мышцы ослабели от долгой неподвижности.

§ 7 учебника К.Ю. Богданова для 11 класса

§ 7. электромагнитное поле

Электрическое и магнитное поля, взаимосвязанные между собой, являются проявлениями электромагнитного поля, особой формы материи, осуществляющей взаимодействие между заряженными частицами.   

Многие экспериментальные факты демонстрируют тесную связь между электрическим и магнитным полями. При этом электрическое поле может возникать в двух случаях: (1) из-за наличия электрических зарядов (см. «Электростатическое поле» в курсе физики для 10 класса), (2) при изменении магнитного поля (§ 5). В то же время магнитное поле, как нам известно, возникает только в одном случае - при движении электрических зарядов (§ 1). Считая, что электрическое и магнитное поля являются лишь частными проявлениями единого электромагнитного поля, Максвелл выдвинул гипотезу (впоследствии подтвержденную на опыте) о том, что магнитное поле может возникать не только при движении зарядов, но и при любом изменении электрического поля.

Согласно гипотезе Максвелла изменяющееся электрическое поле создаёт вихревое магнитное поле аналогично тому, как изменяющееся магнитное поле приводит к возникновению вихревого электрического поля. На рис. 7 показано, как возникает вихревое магнитное поле между обкладками плоского конденсатора при его зарядке током I. Видно, что при изменении электрического поля между пластинами конденсатора возникает магнитное поле, похожее на то, как если бы между пластинами протекал электрический ток.

Гипотеза Максвелла дала возможность построить полную систему взаимосвязей между электрическими и магнитными полями – теорию электромагнитного поля. Основой теории электромагнитного поля является система дифференциальных уравнений Максвелла, связывающая различные характеристики электрического и магнитного полей.

Явление электромагнитной индукции и гипотеза Максвелла убеждают нас в том, что электрическое и магнитное поле не могут существовать отдельно друг от друга. Например, нельзя создать переменное магнитное поле, не создав при этом переменное электрическое поле, так как согласно закону электромагнитной индукции переменное магнитное поле вызовет переменное электрическое поле. И наоборот, создавая переменное электрическое поле, мы обязательно создадим переменное магнитное поле.

Существование в данной точке только магнитного или только электрического поля зависит от системы отсчёта, в которой мы ведём наблюдения. Например, покоящийся электрический заряд создает только электрическое поле. Но если тот же заряд движется относительно наблюдателя или наблюдатель движется относительно заряда, то поле в данной точке оказывается уже не только электрическим, но отчасти и магнитным, так как движение заряда создаёт вокруг магнитное поле. То же касается и поля, создаваемого постоянным магнитом – в системе отсчёта, связанной с магнитом, регистрируется только магнитное поле, а в системе отсчёта, движущейся относительно магнита, присутствует ещё и вихревое электрическое поле. Поэтому перед тем, как утверждать, что в данной точке пространства существует только электрическое или только магнитное поле, необходимо указывать систему отсчёта, в которой делаются наблюдения.

Электромагнитное поле – особая форма материи, осуществляющая взаимодействие между заряженными частицами, проявление которой зависит от выбранной системы отсчёта.

Вопросы для повторения:

·        Какие опыты демонстрируют тесную связь между электрическими и магнитными полями?

·        В каких случаях возникают электрические и магнитные поля?

·        В чём состоит гипотеза Максвелла?

·        Почему, говоря о существовании только электрического или только магнитного поля в данной точке, надо всегда указывать систему отсчёта?

 


 

Рис. 7. К объяснению гипотезы Максвелла. Возникновение магнитного поля при изменении электрического поля между пластинами конденсатора при его зарядке. Линии магнитной индукции – синие концентрические окружности, охватывающие силовые линии электрического поля.

3. Переменное магнитное поле.

Если орган поместить в переменное магнитное поле, то в нем возникают вихревые токи, которые прогревают ткани и органы. Количество теплоты, выделяемое полем

Метод называют индуктотермией.

Общая дарсонвализация –помещают больного в клетку- соленоид, в результате сильнее прогреваются ткани, богатые сосудами.

4. Переменное электрическое поле – УВЧ-терапия.

В тканях электролитах высокочастотные токи вызывают токи проводимости, а при прохождении тока выделяется тепло

,

удельная электропроводность.

В тканях-диэлектриках под действием поля УВЧ происходит структурная поляризация и ориентация молекул, в результате энергия поля теряется на преодоление связи между молекулами (диэлектрические потери) в 1 м3 за 1 с

,

угол потерь (сдвиг фаз между амплитудным и реактивными значениями плотности энергии волны).

5. Электромагнитные поля СВЧ поляризуют молекулы вещества и периодически переориентируют их как электрические диполи. Поэтому СВЧ - волны вызывают в биологических тканях переменный ток (токи проводимости и токи смещения), ткани прогреваются.

Лекция 12

ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА

Природа света. Основные характеристики света

Согласно современным представлениям свет обладает кор-пускулярно-волновым дуализмом, т.е. представляет собой поток частиц электромагнитного поля, фотонов, которые следует рас-сматривать как частицы, имеющие волновые свойства.

В явлениях, связанных с распространением света (интер-ференция, дифракция, поляризация и др.), свет проявляет волно-вую природу, т.е. является частным случаем электромагнитной волны. В таких явлениях как поглощение, рассеяние, фотоэффект, эффект Комптона свет проявляет свойства частиц.

Являясь электромагнитной волной, свет описывается уравнениями

,

т.е. свет характеризуется вектором электрического поля и вектором магнитного поля. Световая волна является плоско-поперечной, т.к. колебания векторовипроисходят во взаимно перпендикулярных плоскостях, перпендикулярно направлению распространения волны.

Рис. 1

Основные характеристики света:

- частота колебаний векторови, -длина волны.

Оптическое излучение лежит в диапазоне м (). Этот диапазон мы делим на следующие участки:

Излучение в пределах м (), действуя на глаз, вызывает ощущение света и называется видимым излучением.

Более короткое, ниже м,- УФизлучение.

Более длинное, м,- ИКизлучение.

Излучение, имеющее одну и ту же длину волны, называется монохроматическим (например, красное, синее и др.). Излучение, состоящее из волн различной длины волны, называется сложным и в зависимости от состава вызывает в глазе различные цветовые ощущения. Излучение Солнца содержит весь диапазон электромагнитных волн. Видимая часть излучения Солнца называется белым светом.

Поляризация света

Если говорить о плоских волнах вообще, то следует отметить, что в случае, когда плоскость колебаний непрерывно меняется, а амплитуда колебаний остается постоянной, то такую волну называют естественной (рис. 2а).

Если колебания происходят только в одной плоскости, то такую волну называют полностью линейно-поляризованной или просто поляризованной (рис 2б).

Рис. 2а)

Рис. 2б)

Рис 2в)

Если же колебания происходят в разных плоскостях, но в од-ной из них амплитуда больше, чем в других плоскостях, то такая волна называется частично поляризованной (рис. 2в).

Мы рассматриваем световую волну, в которой присутствуют электрическая и магнитная составляющие. Все изменения, проис-ходящие с вектором , сопровождаются аналогичными синхрон-ными изменениями вектора. Поэтому для простоты изложения мы будем говорить только о векторе. Этот вектор называют световым вектором, т.к. только электрическая составляющая световой волны действует на рецепторы, вызывая ощущение света.

Элементарным излучателем света является атом, в котором электрон испускает плоскополяризованную волну (рис.1) в единичном акте испускания. При этом испускается “цуг” волн протяженностью 3 м. Затем атом излучает новый “цуг” волн. За время между этими двумя актами испускания атом успевает повернуться в пространстве в разных направлениях и поэтому “цуги” волн излучаются также в разных направлениях. Кроме того, атомов в источнике света бесконечное множество, значит и плоскостей колебаний будет бесконечное множество. Следова-тельно, световая волна является естественной.

Световая волна может быть и частично поляризованной. Частичная поляризация происходит при отражении, преломлении и рассеянии света.

Это связано с тем, что вторичные волны,

излучаемые атомами под воздействием падающего света, распространяются в различ-ных направлениях. Поэтому в отраженной и преломленной волнах наблюдаются колеба-ния с амплитудой наибольшей в одном направлении. Т.о. граница раздела среддиэлектрик является поляризатором.

Рис. 3

Методы получения полностью поляризованного света

При отражении от неметаллического зеркала

Для этого, как показал Брюстер, нужно направить падающий луч под углом таким, чтобы его тангенс был равен относительному показателю преломления отражающей среды:

Это равенство называют законом Брюстера. Здесь - угол Брюстера. При этом, угол между отраженным и преломленным лучами равен.

Рис. 4

Отражённый луч является полностью поляризован, а преломленный луч остается частично поляризованным.

При двойном лучепреломлении

Известно, что кристаллы обладают оптической анизотропией.

Наличие этого свойства является причиной того, что некоторые кристаллы раздваивают луч. Один из лучей является сферической волной, он подчиняется законам преломления и называется обыкновенным (о). Другой луч явля-

ется эллиптической волной, он не преломляется в кристалле и называется необыкновенным (е). Скорость этих лучей различна, но оба эти луча

Рис. 5

полностью поляризованы.

В кристалле имеются направления, в которых не происходит двойного лучепреломления, и оба луча распространяются с одной и той же скоростью. Эти направления называются оптическими осями (на рис.5 ось показана штриховой линией). Если в крис-талле имеется одна ось, кристалл называется одноосным, если две оси – двуосным и т.д. Мы будем рассматривать только одноосные кристаллы: исландский шпат, кварц, турмалин и др.

Плоскость, проходящая через оптическую ось и падающий луч, называется главной оптической плоскостью. Колебания необыкновенного луча лежат в главной оптической плоскости, а колебания обыкновенного луча – перпендикулярны главной оптической плоскости. Т.о, обыкновенный и необыкновенный лучи поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях.

Двоякопреломляющие кристаллы не могут в чистом виде использоваться как поляризаторы, т.к. оба луча выходят очень близко друг к другу и даже перекрываются. Чтобы использовать кристаллы, нужно разделить обыкновенный и необыкновенный лучи внутри кристалла. Это сделал голландский физик Николь, создав призму, названную призмой Николя. Он взял кристалл исландского шпата, разрезал его по диагонали и снова склеил клеем “канадский бальзам” ( , это значение лежит междуи). Канадский бальзам является зеркалом для обыкновенного луча, он отражается и уходит в сторону нижней грани

(в приборах она закрашивается черной

краской, чтобы луч поглощался). Необыкновенный луч выходит из кристалла, не преломляясь.

Рис. 6

Дифференциальный датчик магнитного поля на основе магнитострикционно-пьезоэлектрической структуры

Приведено описание принципа работы и представлены результаты экспериментального исследования датчика постоянного магнитного поля, в основу работы которого положен нелинейный магнитоэлектрический эффект. Датчик магнитного поля состоит из конденсатора, диэлектриком которого является магнитострикционно-пьезоэлектрический композит, помещенного между катушками Гельмгольца, создающими переменное магнитное поле. Показано, что при наложении постоянного магнитного поля разность амплитудных значений двух соседних максимумов напряжения на обкладках конденсатора пропорциональна величине напряженности постоянного магнитного поля.

Ключевые слова:магнитоэлектрический эффект, композиционный материал, магнитострикция.

Интерес к исследованию магнитоэлектрического (МЭ) эффекта вызван не только научной новизной выбранного направления исследований, но также перспективами его практического использования в различных областях техники. Одним из основных применений является изготовление датчиков магнитных полей. Их основными достоинствами является высокая чувствительность при комнатной температуре, линейность по отношению к амплитуде измеряемого поля, а также отсутствие источника тока, необходимого, например, для работы датчиков Холла.

Магнитоэлектрический эффект заключается в возникновении разности потенциалов между обкладками конденсатора, диэлектриком которого является магнитострикционно-пьезоэлектрический композиционный материал, при помещении его в магнитное поле. Возникновение МЭ эффекта в таких структурах связано с механическим взаимодействием магнитострикционной и пьезоэлектрической фаз. В магнитном поле в магнитострикционной компоненте возникают механические напряжения, которые передаются в пьезоэлектрическую фазу, в результате чего на обкладках конденсатора возникает разность потенциалов.

Ранее, во многих работах [1], исследовался линейный МЭ эффект, возникающий в такой структуре при помещении ее в постоянное (подмагничивающее) и переменное магнитные поля. Поскольку магнитострикция является квадратичным по намагниченности эффектом [2], то в области, далекой от насыщения, величина механических напряжений пропорциональна квадрату напряженности магнитного поля. Вследствие этого возникающее на обкладках конденсатора электрическое поле также будет пропорционально квадрату напряженности магнитного поля. Это приводит к тому, что при помещении конденсатора в переменное магнитное поле с частотой  на обкладках конденсатора возникает электрическое напряжение с удвоенной частотой. Если приложенное магнитное поле представляет собой сумму двух полей — переменного и постоянного, то возникающая разность потенциалов на обкладках конденсатора будет представлять собой сумму двух сигналов — линейного по напряженности переменного магнитного поля с частотой  и квадратичного с удвоенной частотой. Сложение линейного и нелинейного по напряженности магнитного поля сигналов приводит к возникновению разности амплитудных значений соседних максимумов напряжения на обкладках конденсатора. Величина этой разности будет пропорциональна напряженности приложенного постоянного магнитного поля, что позволяет использовать этот эффект для измерения величины постоянного магнитного поля.

В качестве модели для теоретического описания эффекта рассмотрим структуру в виде пластинки, состоящую из магнетика толщиной  и пьезоэлектрика толщиной  поляризованного в направлении, перпендикулярном плоскости пластинки (ось ). Выражения для тензора деформаций магнитострикционной и пьезоэлектрической  компонент структуры в электрическом поле напряженностью  и в магнитном поле напряженностью , в области, далекой от насыщения, можно записать в виде:

,                                                                                         (1)

,                                                                                                   (2)

где ,  — тензоры напряжений, ,  — модули Юнга магнитной и пьезоэлектрической фаз соответственно,  — пьезоэлектрический модуль,  — магнитострикционный коэффициент,  — магнитострикционная деформация в направлении, перпендикулярном магнитному полю. Возникающие в переменном магнитном поле колебания магнитострикционной среды будут передаваться через границу в пьезоэлектрическую среду, в результате чего в структуре возникнут связанные колебания, дисперсионное соотношение для которых определяется выражением [3]:

.                                                                                         (3)

Здесь  и  — безразмерные переменные, ,  — скорости продольных звуковых волн, ,  — плотности магнетика и пьезоэлектрика, , ,  — волновой вектор,  — коэффициент Пуассона.

Разность потенциалов, возникающая на обкладках конденсатора, в низкочастотной области спектра, согласно [4] определяется выражением:

,                                                                        (4)

где — безразмерный параметр,  — квадрат коэффициента электромеханической связи,  — диэлектрическая проницаемость пьезоэлектрика.

В случае, если магнитное поле представляет собой сумму двух полей, переменного с частотой  и постоянного , то из выражения (4) легко видеть, что разность соседних максимумов напряжения, возникающая в результате сложения двух сигналов — одного с частотой , а второго — с удвоенной частотой  определяется следующим выражением:

,                                                                                                         (5)

где  — постоянная для данной структуры величина равная .

Как следует из выражения (5), в полях, далеких от насыщения, возникающая разность потенциалов пропорциональна как величине постоянного магнитного поля, так и амплитуде переменного магнитного поля. Это свойство структуры можно использовать для измерения величины магнитного поля.

Для экспериментальных исследований использовалась трехслойная структура пермендюр — цирконат-титанат свинца (ЦТС 850) — пермендюр. Образцы имели прямоугольную форму. Длина образца 20 мм, ширина 5 мм, толщина пьезоэлектрика — 0,35 мм, толщина одной пластины пермендюра — 0,175 мм. Переменное магнитное поле частотой  создавалось катушкой Гельмгольца. Для определения величины переменного магнитного поля катушка Гельмгольца была вначале проградуирована. Входная разность потенциалов, приложенная к катушке Гельмгольца, и выходная разность потенциалов, возникающая на обкладках конденсатора, выводилась на экран осциллографа. При помещении конденсатора в переменное магнитное поле на его обкладках возникала разность потенциалов, меняющаяся по гармоническому закону с удвоенной частотой. При изменении величины напряженности переменного магнитного до 40 Oe каких либо заметных искажений в выходном сигнале не обнаружено. При приложении постоянного магнитного поля выходной сигнал представляет собой типичную картину, возникающую при сложении двух синфазных колебаний с одинарной и удвоенной частотой. На рисунке 1 представлена типичная осциллограмма выходного напряжения на обкладках конденсатора, возникающая при его помещении в постоянное и переменное магнитные поля.

Рис. 1. Осциллограмма выходного напряжения на конденсаторе при помещении структуры в переменное и постоянное магнитные поля

Величина разности амплитудных значений напряжения между соседними максимумами увеличивается с увеличением напряженности приложенного постоянного магнитного поля. Чувствительность структуры линейно изменяется с увеличением напряженности переменного магнитного поля. Это свойство можно использовать для измерения величины постоянного магнитного поля, где величина переменного магнитного поля играет роль диапазона измерений.

Следует отметить, что возникновение разности потенциалов происходит в результате сложения двух сигналов, полученных от одного источника, следовательно, разность фаз между этими сигналами остается постоянной во времени, что позволяет производить суммирование полученной разности в течение длительного времени, тем самым повышая чувствительность датчика.

Литература:

1.      Пятаков А. П., Звездин А. К. // УФН. — 2012. — т. 182. — № 6. — с. 593–620.

2.      Белов К. П. Магнитострикционные явления и их технические приложения // М.: Наука. — 1987. — 160 с.

3.      Филиппов Д. А., Галичян Т. А., Фирсова Т. О. // Вестник НовГУ — 2012. — № 68. — с. 116–118

4.      Филиппов Д. А. // ФТТ. — 2005. — т. 47. — № 6. — с. 1082–1084.

Материал для экранирования переменного магнитного поля 50Гц

Описание товара

Покрытие предназначено для экранирования переменных низкочастотных магнитных и электрических полей, а так же электромагнитных полей ВЧ, СВЧ диапазонов.

По внешнему виду похож на толстую фольгу. Довольно прочный. Легко режется. Практически не теряет магнитных свойств при гибке или резке.

Принцип экранирования магнитных полей заключается в замыкании силовых линий в толще самого экрана (металла). Данное свойство обусловлено меньшим сопротивлением материала для прохождения силовых линий магнитного поля, в отличие от сопротивления воздушного пространства. Степень экранирования магнитных полей сильно зависит от формы самого экрана и его целостности (определяется наличием оконных проемов, дверей, вентиляционных отверстий и т.д.).

Области применения

  • экранирование жилых и нежилых объектов
  • экранирование трансформаторных подстанций, распределительных щитов, силовой проводки
  • магнитное экранирование лабораторий, исследовательских центров
  • экранированные боксы и помещения для медицинских и биологических исследований
  • экранирование корпусов прецизионных приборов
Материал обладает высокой начальной магнитной проницаемостью, за счет чего прекрасно работает в слабых магнитных переменных полях.
  • Ослабление магнитного поля (с уровнем магниной индукции на частоте 50 Гц - 20 мкТл) - не менее 8 раз
  • Амплитуда магнитной индукции Bm, не менее 0,35 Тл при амплитуде напряженности магнитного поля 5 А/м
  • Амплитуда магнитной индукции Bm, не менее 0,38 Тл при амплитуде напряженности магнитного поля 25 А/м
  • Коэрцетивная сила Нс, не более 0,6 А/м при амплитуде напряженности магнитного поля 5 А/м
  • Относительная начальная магнитная проницаемость не менее 100000 при амплитуде напряженности магнитного поля 0,1 А/м
  • Ширина материала 110 см (по заказу)
  • Толщина от 100 мкм до 220 мкм (в зависимости от типа защитного покрытия)
  • Условия эксплуатации: -40°С...+50°С. Влажность не более 80% при температуре окружающей среды +25°С. Отсутствие в воздухе кислых примесей
  • Удельное электрическое сопротивление 1,4 мкОм/м (при удалении защитного покрытия).
  • Для экранирования магнитных полей не требует заземления.

Цена указана за погонный метр.

Влияние переменных магнитных полей и низкочастотных электрических токов на кровоток в коже человека

  • Абрахамс В.С., Хилтон С.М. и Зброзина А. (1960) Активная вазодилатация мышц, вызванная стимуляцией ствола головного мозга. Его значение в защитной реакции. J. Physiol. , 154 , 491–513.

    Google Scholar

  • Адей, В.Р. (1979) Дальнодействующие взаимодействия электромагнитного поля на поверхности клеток мозга. В Влияние магнитного поля на биологические системы . Тенфорде, Т. С. (Ред.), Пленум Пресс, Нью-Йорк, 57–80.

    Google Scholar

  • Остранд, П. О. и Родаль, К. (1970) Учебник по физиологии труда . McGraw-Hill Book Co., Нью-Йорк.

    Google Scholar

  • Бейшер, Д.E. andKnepton, J. C. Jr. (1966) Электроэнцефалограмма беличьей обезьяны (saimiri sciureus) в очень сильном магнитном поле. Военно-морской аэрокосмический медицинский институт, Пенсакола, Флорида. Отчет НАМИ-972.

  • Бикфорд, Р. Г. и Фремминг, Б. Д. (1965) Стимуляция нейронов импульсными магнитными полями у животных и человека. Dig. 6-й Int. Конф. Med. Электр. Биол. Англ. , 112.

  • Д'Арсонваль, М.А.(1896) Dispositifs pour la mesure des courants, alternatifs de toutes frequency. Компт. Rend Soc. Биол. , 3 , 450–451.

    Google Scholar

  • Элиассон, С. Б., Фолков, Б., Линдгрен, П. и Увнес, Б. (1951) Активация симпатических сосудорасширяющих нервов к скелетным мышцам у кошек с помощью гипоталамической стимуляции. Acta Physiol. Сканд. , 23 , 333–351.

    Артикул Google Scholar

  • Фольков, Б.(1967) Гомеостаз периферического кровообращения. В Libraires de L'Academie de Médecine . Masson et Cia, Paris, 165–189.

    Google Scholar

  • Фолкоу Б. и Нил Э. (1971) Тираж . Издательство Оксфордского университета.

  • Ганонг, В. Ф. (1975) Обзор медицинской физиологии . Maruzen Asian edn., 7-е изд., Япония.

  • Ханссон Милд, К.и Эберг, П. А. (1982) Нейрофизиологические эффекты электромагнитных полей. Критический обзор. Киотский симпозиум (приложение ЭЭГ № 36) , 715–729.

  • Ирвин, Д. Д., Раш, С., Эверинг, Р., Лепешкин, Э., Монтгомери, Д. Б. и Веггель, Р. Дж. (1970) Стимуляция сердечной мышцы изменяющимся во времени магнитным полем. IEEE Trans. , MAG - 6 , 321–322.

    Google Scholar

  • Колин, А., Брилл, Н. К. и Броберг, П. Дж. (1959) Стимуляция раздраженных тканей с помощью переменного магнитного поля. Proc. Soc. Exp. Биол. Med. , 102 , 251–253.

    Google Scholar

  • Льюис Т. (1927) Кровеносные сосуды кожи человека и их реакции . Шоу и сыновья, Лондон.

    Google Scholar

  • Линдгрен, П.andUvnäs, B. (1953) Активация симпатических сосудорасширяющих и сосудосуживающих нейронов электрической стимуляцией в мозговом веществе собаки и кошки. Circ. Res. , 1 , 479–485.

    Google Scholar

  • Левсунд П., Эберг П. А. and Nilsson, S. E. G. (1977 a ). Способ исследования активности ганглиозных клеток сетчатки, индуцированной магнитными полями СНЧ. Международный симпозиум по биологическим эффектам электромагнитных волн, Эйрли, Вирджиния, США.30 октября - 4 ноября

  • Левсунд П., Эберг П. А. and Nilsson, S. E. G. (1977 b ) Количественное определение пороговых значений магнитофосфенов. Международный симпозиум по биологическому воздействию электромагнитных волн, Эрли, Вирджиния, США, 30 октября - 4 ноября

  • Левсунд, П. (1980) Биологические эффекты переменных магнитных полей с особым акцентом на зрительную систему. Университет Линчёпинга, диссертация No.47.

  • Маасс, Дж. А. и Аса, М. М. (1970) Бесконтактная стимуляция нервов и обнаружение сигналов с помощью индуктивного преобразователя. IEEE Trans. , MAG - 6 , 322–326.

    Google Scholar

  • Нильссон, Г. Э., Тенланд, Т. и Эберг, П. А. (1980 a ) Новый прибор для непрерывного измерения кровотока в тканях с помощью световой спектроскопии.-— Там же. , BME - 27 , 12–19.

    Google Scholar

  • Нильссон, Г. Э., Тенланд, Т. и Эберг, П. А. (1980 b ) Оценка лазерного доплеровского расходомера для измерения кровотока в тканях .-— Там же. , BME - 27 , 597–604.

    Google Scholar

  • Оберг, П.Å. (1973) Магнитная стимуляция нервной ткани. Med. И Биол. Англ. , 11 , 55–64.

    Google Scholar

  • Шварц, Ж.-Л. (1978) Влияние постоянного магнитного поля на нервные ткани: I. Исследования скорости нервной проводимости. IEEE Trans. , BME - 25 , 467–473.

    Google Scholar

  • Шварц, Дж.-L. (1979) Влияние постоянного магнитного поля на нервные ткани: II. Исследования фиксаторов напряжения .-— Там же. BME - 26 , 238–243.

    Google Scholar

  • Шеппард А. Р. и Эйзенбуд М. (1977) Биологические эффекты электрических и магнитных полей чрезвычайно низкой частоты . Издательство Нью-Йоркского университета, Нью-Йорк.

    Google Scholar

  • Увнас, Б.(1954) Симпатический сосудорасширяющий отток. Physiol. Ред. , 34 , 608–618.

    Google Scholar

  • Увнас, Б. (1960) Симпатическая вазодилататорная система и кровоток. - Там же. ,, 40 , 69–80.

    Google Scholar

  • Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности.Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.


    Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

    Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

    • В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки своего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
    • Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались.Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
    • Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
    • Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
    • Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie.Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с вашим системным администратором.

    Почему этому сайту требуются файлы cookie?

    Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.


    Что сохраняется в файле cookie?

    Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

    Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.

    Движение и взаимодействие магнитных дислокаций в переменном магнитном поле

    Сначала, аналогично случаю краевых дислокаций в кристаллической решетке, мы вводим понятия ядра МД и вектора Бюргерса МД.Мы определяем ядро ​​MD как область, связанную с концом укороченной области. Внутри этой области доменные стенки изогнуты, и их энергия отличается от энергии прямых доменных стенок. Вектор Бюргерса \ (\ overrightarrow {b} \) используется аналогично 12 (подробности см. В разделе "Методы").

    В диапазоне сравнительно низких частот (25–1200 Гц) переменного магнитного поля наблюдается дрейф ДГ, т. Е. Система полосовых доменов движется как единое целое в направлении, перпендикулярном плоскостям ДГ 9, 10 .В данной работе мы изучаем не сам дрейф ДН, а зарождение, движение и взаимодействие ДН.

    В исследуемом диапазоне частот ДН зарождались в трех центрах, расположенных, как показано на рис. 1. Прямые наблюдения показали, что локальные участки образца, где зарождаются ДН, имеют поперечные размеры (длину и ширину) порядка единиц полосы. Периоды DS. Стрелками на рис. 1 показаны наиболее часто наблюдаемые траектории движения ДН. На вставке показано обозначение вектора Бюргерса для МД.Магнитные дислокации движутся через полосовую ДС как параллельно, так и перпендикулярно ДГ, и в большинстве случаев они имеют компоненты скорости в обоих указанных направлениях.

    Рисунок 1

    Центры зарождения магнитных дислокаций. Области образования магнитных дислокаций обведены кружком. Цветными стрелками показаны наиболее часто наблюдаемые траектории движения магнитных дислокаций, зарождающихся в соответствующих центрах. Белая стрелка указывает направление сноса доменных стенок.На вставке - пример магнитной дислокации и ее вектора Бюргерса.

    Наблюдения показали:

    1. 1.

      Скорость движения МД может на порядок превышать скорость сноса ДВ. Обе скорости определяются амплитудой и частотой поля.

    2. 2.

      Деятельность центров I MD (количество ДН, зародившихся в определенном центре зародышеобразования за одну секунду) зависит от H 0 и f . Максимальное общее количество зародышей ДН во всех центрах зародышеобразования измерено при частоте 900 Гц и равно I . МДС = 316 MD в секунду.

    3. 3.

      Обнаружено взаимодействие МД между собой и с полосовыми доменами исходной ЦС. В данной статье будут рассмотрены только следующие простейшие сценарии поведения МД:

    1. а)

      Магнитная дислокация движется через систему полосовых доменов, и две магнитные дислокации проходят друг через друга, двигаясь в противоположных направлениях;

    2. б)

      Два МД, движущиеся навстречу друг другу, аннигилируют;

    3. в)

      Одна магнитная дислокация обгоняет другую, пока они движутся в одном направлении.

    Далее мы подробно рассмотрим эти простейшие сценарии поведения МД.

    Движение одиночной магнитной дислокации через систему полосовых доменов

    Наблюдаемое движение одиночной ДН, которое происходит под действием переменного магнитного поля, направленного вдоль доменных границ, показано на рис. 2. Экспериментальные изображения (рис. 2 (1–5)) и их схематические интерпретации (рис.2 (а – д)). В исходном состоянии имеется «темная» дислокация (рис. 2 (1, а)), намагниченная «в плоскость рисунка». Затем свободный конец укороченного «темного» домена вытягивается, образуя узкую перемычку (рис. 2 (2, б)), и соединяется с темным полосатым доменом справа, образуя «яркую» магнитную дислокацию (рис. 2 (3, в)), которая намагничивается «наружу от плоскости рисунка». Затем свободный конец укороченного «светлого» домена соединяется с ярким полосковым доменом справа.Последнее происходит за счет растяжения свободного конца яркого короткого домена (рис. 2 (4, г)). Таким образом, одиночная темная дислокация оказывается сдвинутой на один период полосовой ДС (см. Рис. 2 (1, а) и рис. 2 (5, д)). Описанный выше процесс повторяется, и MD перемещается слева направо.

    Рисунок 2

    Одиночная магнитная дислокация движется через систему полосовых доменов. Процесс происходит в переменном магнитном поле, ориентированном вдоль доменных границ в плоскости образца.Амплитуда переменного поля Гн 0 = 80 э, а частота f = 200 Гц. Время между кадрами равно ( 1 - 2 ) 2, ( 2 - 3 ) 28, ( 3 - 4 ) 5 и ( 4 - 5 ) 5 мс .

    Таким образом, наблюдения показали, что одиночная магнитная дислокация в переменном магнитном поле движется по полосовой ДС, последовательно взаимодействуя со всеми магнитными доменами, с которыми она сталкивается на своем пути.Очень важной особенностью этого взаимодействия является периодическая переориентация вектора намагниченности ДН.

    Процессы взаимодействия магнитных дислокаций

    Помимо взаимодействия ДН с полосковыми доменами исходной ДС, обнаружено также их (ДН) взаимодействие друг с другом. Рассмотрим наблюдаемые сценарии взаимодействия ДН.

    На рисунках 3 и 4 показаны сценарии взаимодействий между ДН, которые наблюдаются в случае, когда векторы Бюргерса двух ДН выровнены в противоположных направлениях.Пример взаимодействия двух ДН в случае, когда их векторы Бюргерса ориентированы в одном направлении, показан на рис. 5.

    Рис. 3

    Две магнитные дислокации, движущиеся навстречу друг другу. Векторы Бюргерса \ (\ overrightarrow {b} \) магнитных дислокаций ориентированы в противоположных направлениях. ( a - f ) Экспериментальные магнитооптические изображения доменной структуры образца железного граната в переменном магнитном поле. Частота переменного поля f = 60 Гц, амплитуда H . 0 = 106 э.Векторы Бюргерса магнитных дислокаций показаны в (, , , ). Сердцевины магнитных дислокаций обведены кружком ( b - e ). Время между кадрами равно ( a - b ) 40, ( b - c ) 20, ( c - d , d - e и e - ). f ) 10 мс.

    Рисунок 4

    Две магнитные дислокации, движущиеся навстречу друг другу, и их аннигиляция.Частота переменного тока поля f = 200 Гц. ( 1 - 4 ) Экспериментальные магнитооптические изображения доменной структуры. Положения магнитных дислокаций MD I и MD II по оси X и их тип (черный / белый) указаны в верхней части рисунка. Время между кадрами равно 10 мс. ( A , B , C , D ) Схематическое изображение соответствующих состояний доменной структуры. ( a , c ) Предполагаемые промежуточные состояния между кадрами ( 1 , 2 ) и ( 3 , 4 ) на основе наблюдений соответственно.

    Рисунок 5

    Одна магнитная дислокация обгоняет другую. ( 1 - 4 ) Экспериментальные магнитооптические изображения доменной структуры. ( a - d ) Схематическое изображение соответствующих состояний доменной структуры. Положения магнитных дислокаций MD I и MD II по оси X и их тип (черный / белый) указаны в верхней части рисунка. Векторы Бюргерса магнитных дислокаций показаны в ( a ).

    Набор кадров на рис. 3 иллюстрирует реально наблюдаемое последовательное движение двух МД друг к другу в переменном магнитном поле ( f = 60 Гц, H 0 = 106 э). Вводится система координат ( X - Y ), привязанная к образцу. Ось Y направлена ​​вдоль оси \ (\ mathrm {[2} \ bar {1} \ bar {1}] \), которая имеет среднюю ориентацию DW. Отслеживается движение двух дислокаций (см. Рис.3). Ядра двух MD обведены в экспериментальных кадрах и помечены как MD I и MD II рядом с вершинами укороченных доменов на дополнительном рисунке 1S. Для исходных Y координат ЛД Y I > Y II . Те же элементарные акты взаимодействия между MD и полосовыми доменами, которые были описаны выше для одиночной дислокации, происходят здесь, когда две MD движутся навстречу друг другу.Мы лишь отметим положение двух рассматриваемых ДН для последовательных моментов времени, не повторяя подробное описание этих элементарных актов взаимодействия.

    Рамки a – f показывают взаимное расположение магнитных дислокаций в последовательные моменты времени. Время между соседними кадрами кратно t = 0,01 секунды. На схемах A – F на рис. 3 показаны конфигурации доменов в кадрах a – f соответственно. Схемы, которые более подробно иллюстрируют наблюдаемые трансформации ДС, представлены на дополнительном рис.1С. Как показано, расстояние между дислокациями уменьшается со временем по мере их движения друг к другу следующим образом.

    1. 1.

      В начале (рис. 3 (а)) мы выделяем две («темные») магнитные дислокации, MD I и MD II, т.е. дислокации, намагниченность которых направлена ​​вдоль - \ (\ overrightarrow {n} \).

    2. 2.

      Через t = 0,04 секунды MD I стал «ярким», т.е. его намагниченность переориентировалась и теперь направлена ​​по \ (\ overrightarrow {n} \). МД II сместился влево и остался «темным» (рис. 3, б).

    3. 3.

      После t = 0,02 секунды, MD I будет «ярким», а MD II - «темным» (рис.3 (в)).

    4. 4.

      После t = 0,01 секунды, MD I и MD II оба «темные» (рис. 3 (d)). В этом состоянии координаты X двух магнитных дислокаций равны, а их намагниченность направлена ​​вдоль - \ (\ overrightarrow {n} \).

    5. 5.

      Через t = 0,01 секунды, как показано на рис. 3 (д), магнитные дислокации «разваливаются». И MD I, и MD II «яркие».

    6. 6.

      Через t = 0,01 секунды расстояние между дислокациями увеличивается. Как показано на рис. 3 (f), MDI - «темный», а MD II - «яркий». Между ними есть два полосовых домена (противоположных «цветов»).

    Мы интерпретируем это наблюдаемое движение ДН как два проходящих друг через друга ДН (сравните Рис. 3 (b) и (f)).

    Рассмотрим другой процесс, в котором два MD с противоположно выровненными векторами Бюргерса движутся навстречу друг другу, но в отличие от предыдущего случая, начальные координаты Y MD I и MD II равны ( Y I Y II ).Этот процесс и его более четкое схематическое изображение показаны на рис. 4. Как показано на этом рисунке, две изначально темные дислокации движутся навстречу друг другу и аннигилируют. В результате появляется регулярная полосчатая структура (рис. 4 (D)). Здесь элементарные акты взаимодействия ДН с полосовыми доменами такие же, как и при рассмотрении движения одиночного ДН. Таким образом, мы не будем описывать рис. 4 так подробно.

    Противоположная ориентация векторов Бюргерса двух ДН является необходимым, но не достаточным условием их аннигиляции.Чтобы аннигилировать, два ДН должны сблизиться настолько, чтобы взаимодействие искажений ДГ в их сердцевинах вызвало их взаимное притяжение, опосредованное магнитостатикой.

    Кадры, представленные на рис. 5 (1–4) иллюстрируют случай взаимодействия двух ДН с их одинаково ориентированными векторами Бюргерса \ (\ overrightarrow {b} \). Сравнение кадров 1 и 3 на рис. 5 показывает, что MD II обгоняет MD I. Вследствие аналогичной ориентации \ (\ overrightarrow {b} {\ rm {s}} \) аннигиляция невозможна.

    Количественные параметры магнитных дислокаций

    Наблюдения показывают, что ДН являются динамическими образованиями. Мы вводим ряд количественных параметров для их описания (см. Раздел «Методы»).

    Амплитудно-частотные зависимости количественных параметров В др , В MD и I МДС показаны на схемах рис.6 (а – в). Для полей активации центров нуклеации 1, 2 и 3 и амплитуды начала дрейфа H сдр , на протяжении всего исследования сохранялась следующая связь: H с (1) ≈ H с (2) < H сдр < H с (3), п.т.е. центры № 1 и 2 активируются практически одновременно; при более высоких амплитудах начинается дрейф ДГ; и на H с (3), центр № 3 активирован.

    Рисунок 6

    Зависимости количественных параметров магнитной дислокации от частоты и амплитуды поля накачки. ( a - c ) Амплитудно-частотные диаграммы скорости дрейфа полосовых доменов В др , средняя скорость магнитных дислокаций В MD и суммарная активность центров зарождения магнитных дислокаций I МДС , соответственно.Поверхности на диаграммах представляют собой полиномиальные аппроксимации второго порядка точек экспериментальных данных, которые показаны цветными маркерами (закрашенными кружками). Наложенные графики представляют собой частотные зависимости амплитуд, при которых начинается дрейф H сдр и соответствующие центры зародышеобразования активированы H с .( d , e ) Зависимости от амплитуды поля накачки ( f = 500 Гц): ( d ) –активности центров зарождения магнитных дислокаций ( I MD 1-3 ), ( e ) –нет (суммарная) активность центров зарождения магнитных дислокаций №1–3. Я MD 1 поднимается и достигает максимального значения 44 MD / с при H 0 = 110 Э (кривая 1).При этом модуль активности центра № 2 снижается и достигает минимального значения 32 дд / с при H . 0 = 110 Э (кривая 2).

    В др , показанный на рис. 6 (а), увеличивается по сравнению с H 0 . Особенно сильный рост наблюдается на H . 0 > H с (3). В MD , показанный на рис. 6 (b), демонстрирует практически линейное увеличение как по амплитуде, так и по частоте. Отметим, что скорости движения МД в несколько раз превышают скорости дрейфа (в 4,2 раза для максимальных значений В MD и В др ). Я МДС , показанный на рис. 6 (c), остается практически постоянным между H . с (2) и H с (3) и начинает увеличиваться при H с (3) одновременно с увеличением В др .

    Рассмотрим подробнее деятельность центров зародышеобразования. Направление движения ДН от центров № 1 и 3 такое же, как направление сноса ДГ (см. Рис. 1), а направление движения ДН от центра № 2 противоположно направлению сноса.

    Для частоты f = 500 Гц, действия I MD центров зародышеобразования МД, результаты представлены на рис.6 (г, д). Центры № 1 и 2 компенсируют друг друга до амплитуды поля H 0 = 110 Э (кривые 1 и 2 на рис. 6, г). На H 0 = 110 э, центр № 3 активирован (кривая 3 на рис. 6 (г)). На H 0 > 110 э, общее количество зародышей ДН в образце за одну секунду резко возрастает (кривая 4 на рис. 6 (д)).

    Отметим, что скорость дрейфа ДВ значительно увеличивается, начиная примерно с H 0 = 110 Э (рис.6 (а)). Для этой частоты значение скорости дрейфа ДГ выходит на насыщение при дальнейшем увеличении H 0 . Этот результат можно объяснить балансом между доменами, которые образовались и вышли из кристалла.

    УДЕРЖАНИЕ ПЛАЗМЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ПЕРЕМЕННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ (Журнальная статья)

    Блевин, Х.А., Тонеманн, П.С. УДЕРЖАНИЕ ПЛАЗМЫ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ПЕРЕМЕННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ .Страна неизвестна / Код недоступен: N. p., 1962. Интернет.

    Блевин, Х.А., и Тонеманн, П.С. УДЕРЖАНИЕ ПЛАЗМЫ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ПЕРЕМЕННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ . Страна неизвестна / код недоступен.

    Blevin, HA, и Thonemann, P.C. Mon.«УДЕРЖАНИЕ ПЛАЗМЫ ЧЕРЕЗ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ». Страна неизвестна / код недоступен.

    @article {osti_4823219,
    title = {УДЕРЖАНИЕ ПЛАЗМЫ ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ПЕРЕМЕННОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ},
    author = {Блевин, Х.А. и Тонеманн, П.К.},
    abstractNote = {Теоретически и экспериментально показано, что магнитные поля частот Mc могут проникать в плотную плазму, если проводимость достаточно высока.При наличии внешнего осевого магнитного поля определенные конфигурации переменных магнитных полей приводят к диффузии плазмы либо к стенкам, либо к оси. В последнем случае может образовываться ограниченная плазма, в которой внешнее осевое поле величиной около 1 кгаусс уменьшается до нуля на оси. Приведены примеры радиальных профилей электронной плотности. (auth)},
    doi = {},
    url = {https://www.osti.gov/biblio/4823219}, journal = {Ядерный синтез, Дополнение.},
    число =,
    объем =,
    place = {Страна неизвестна / Код недоступен},
    год = {1962},
    месяц = ​​{1}
    }

    Исследование in vitro синергетического эффекта опосредованной переменным магнитным полем термо-химиотерапии с нагруженными доксорубицином двойными pH- и термочувствительными магнитными нанокомпозитными носителями

    Гипертермия, вызванная наночастицами, на протяжении десятилетий считалась многообещающим методом лечения рака.Способность к местному нагреванию и потенциал доставки лекарств подчеркивают разнообразие возможностей клинического применения, поэтому было разработано множество наночастиц. Однако в настоящее время лишь некоторые из них переведены на клиническую стадию, что указывает на «медицински малоизученные наночастицы», что способствует их всестороннему биомедицинскому исследованию. Это исследование представляет собой тщательную биологическую оценку ранее хорошо разработанных двойных pH- и термочувствительных магнитных доксорубицин-наноносителей (MNC-DOX) в нескольких линиях раковых клеток.Цитотоксичность нанокомпозитов определялась методом МТТ на первичных клеточных линиях. Гистология и визуализация с помощью флуоресцентной микроскопии показали эффективность клеточного поглощения наноносителей в различных клеточных линиях. IC 50 MNC – DOX значительно выше, чем IC 50 свободного DOX без переменного магнитного поля (AMF), что предполагает возможность снижения системной цитотоксичности в клинических исследованиях. Сопутствующая термо-химиотерапия, генерируемая этой платформой, была успешно реализована в рамках AMF.Многообещающие эффективные синергетические результаты были продемонстрированы в исследовании in vitro, на многомодельных линиях раковых клеток через как методами исключения трипанового синего, так и методами биолюминесцентного изображения. Кроме того, два наиболее часто используемых метода магнитной гипертермии, а именно внутриклеточное и внеклеточное лечение, сравнивались на одних и тех же наноносителях во всех 3 клеточных линиях, что показало, что лечение после интернализации не требуется, но является предпочтительным. Эти результаты позволяют сделать вывод о том, что этот двойно реагирующий наноноситель обладает исключительным потенциалом для использования в качестве нового противоопухолевого препарата широкого спектра действия и заслуживает изучения для потенциальных клинических применений.

    Эта статья в открытом доступе

    Подождите, пока мы загрузим ваш контент... Что-то пошло не так. Попробуй еще раз?

    Переменное магнитное поле | Scientific.Net

    Исследование процесса магнитно-абразивной чистовой обработки с использованием переменного магнитного поля - Обсуждение применения тока полнополупериодного выпрямителя -

    Авторы: Хуэй Цзюнь Се, Ян Хуа Цзоу

    Аннотация: Для дальнейшего повышения эффективности чистовой обработки было предложено подавать на катушку двухполупериодный выпрямленный ток.В этой статье исследуется влияние двухполупериодного выпрямленного тока на магнитное поле и финишную силу. Влияние двухполупериодного выпрямленного тока и переменного тока на характеристики отделки сравнивалось в ходе экспериментов. Результаты экспериментов показывают, что при различных размерах магнитных частиц эффективность чистовой обработки показывает разные результаты. В случае двухполупериодного выпрямленного тока, когда средний диаметр магнитных частиц составляет 30 мкм, 75 мкм и 149 мкм, эффективность чистовой обработки выше, чем у переменного тока, и когда средний диаметр магнитных частиц составляет 330 мкм. , эффективность отделки ниже, чем при переменном токе.

    117

    Электромагнитный эффект вихревых токов в композитах с проводящими компонентами: усиление магнитного поля и его простая аналитическая оценка

    Авторы: Р.Р.Саттаров, Т.А. Волкова, И. Губайдуллин

    Аннотация: Композитные материалы и динамические материалы, включающие проводящие компоненты, становятся подходящим выбором для различных приложений.Вихревые токи возникают, когда проводящие компоненты помещаются в переменное магнитное поле. Вихревые токи уменьшают первичное поле, этот эффект хорошо изучен и используется для электромагнитного экранирования. Кроме того, магнитное поле увеличивается в небольшом пространстве вблизи краев проводящих компонентов. Хотя этот эффект усиления магнитного поля известен, он редко исследуется. Мы представим простую модель, которая может быть подходящей для проводящих компонентов в виде длинных тонких листов.Проведен аналитический анализ модели и получены выражения, дающие верхнюю границу увеличения чистого магнитного поля. При рассмотрении применения композитов следует учитывать электромагнитный эффект усиления. Результаты полезны для анализа электромагнитной совместимости, неразрушающего контроля и мониторинга композитных и динамических материалов с проводящими компонентами.

    37

    К теории эффекта гипертермии, индуцированной магнитными наночастицами

    Авторы: Андрей Зубарев, Али Абу-Бакр

    Аннотация: В данной работе представлены результаты теоретического моделирования повышения температуры за единицу времени в разбавленной суспензии ферромагнитных частиц волокна под действием линейно поляризованного осциллирующего магнитного поля.Рассмотрены два механизма тепловыделения: вращение частицы в жидкости и ее внутреннее перемагничивание. Мы изучаем влияние формы частицы, ее магнитных свойств и реологических свойств жидкости-носителя на повышение температуры частицами за единицу времени.

    771

    Исследование температурного режима нагрева немагнитных деталей в индукционной системе с постоянными магнитами

    Авторы: Александр Алиферов, Владислав Промзелев, Андрей Морев

    Аннотация: Это факт, что в настоящее время в области новых энергосберегающих электротехнологий нагрева изделий из цветных металлов делается акцент на индукционный нагрев в поперечном магнитном поле, но большой ассортимент изделий с прямоугольным поперечным сечением из цветные металлы не обрабатываются методом нагрева в поперечном магнитном поле.В настоящее время такие изделия нагревают в установках индукционного нагрева в переменном продольном магнитном поле, хотя их электрический КПД не превышает 0,5. Привлекательность нагрева таких изделий в поперечном вращающемся магнитном поле постоянных магнитов заключается в возможности достижения электрического КПД, равного 0,75-0,85. Проведено и описано исследование нагрева алюминиевых изделий прямоугольного и цилиндрического сечения до температуры 550 ° С.

    61

    Микроструктура и свойства при переменном магнетизме после горячей прокатки.

    Авторы: Шен Бай Чжэн, Ши Цзе Лю, Хун Бинь Ли, Бин Фэн, Сюэ Сон Хуэй

    Аннотация: Аустенитная сталь после прокатки излучалась переменным магнетизмом, и было изучено влияние переменного магнитного поля на переход аустенита.Результат показывает, что переменный магнетизм способствует росту аустенитного зерна в низкоуглеродистой стали. Если увеличить напряженность магнитного поля, это может обеспечить лучшую производительность обработки сырья при холодной прокатке.

    1256

    Имитационный анализ испытаний на микродефекты и экспериментальные исследования при переменном электромагнитном возбуждении

    Авторы: Ся Ю, Вэй Мин Чжан, Чжун Чао Цю, Ченг Фэн Чен

    Аннотация: Измерение поля переменного тока - одно из важных достижений в области электромагнитного неразрушающего контроля за последние годы.Модель испытания возбуждения переменного магнитного поля создана с использованием программы электромагнитного моделирования ANSOFT, смоделированы дефекты трещины плоской пластины. Путем анализа его принципа, влияния глубины трещины и изменения ширины на результаты испытаний, наконец, результаты моделирования подтверждаются экспериментальным методом. Результаты экспериментов согласуются с результатами моделирования. Результаты показывают, что этот дифференциальный зонд хорошо влияет на испытание дефектов трещин.

    452

    Применение метода переменного магнитного поля для обнаружения части лопасти

    Авторы: Сян Лан Чжан, Хай Ся Ю, Юн Лун Ян

    Аннотация: Путем анализа закономерностей и закономерностей влияния сигналов переменного магнитного поля получены соотношения сигналов переменного магнитного поля и дефектов.Эти отношения иллюстрируют метод и способ использования технологии переменного магнитного поля. Некоторый анализ был проведен после взятия образцов для испытаний на контраст. Этот анализ подтверждает, что метод переменного магнитного поля позволяет быстро находить дефекты во время обнаружения детали лопасти. Это может повысить эффективность и обеспечить безопасную работу оборудования.

    1359

    Исследование сверхточного процесса плоской магнитно-абразивной чистовой обработки с использованием переменного магнитного поля

    Авторы: Цзинь Чжун Ву, Ян Хуа Цзоу

    Аннотация: В этой статье предлагается новый процесс плоской магнитно-абразивной чистовой обработки с использованием переменного магнитного поля для повышения эффективности и точности поверхности.В переменном магнитном поле принудительное направление магнитных частиц меняется. Следовательно, магнитные частицы могут производить движение вверх и вниз, что способствует рассеянию магнитных частиц, улучшает вращение абразивных частиц и улучшает использование абразива. Чтобы хорошо узнать распределение магнитной напряженности в зоне обработки, измерили плотность магнитного потока. Сила финишной обработки важна для понимания механизма удаления материала, исследуемого для финишной силы и в отличие от изменений движения магнитных частиц в водорастворимой финишной жидкости и масляной финишной жидкости.Разработан набор экспериментальных устройств для полирования поверхности на латунной пластине C2801, результаты подтвердили возможность применения этого метода, позволяющего улучшить качество поверхности заготовки.

    985

    Вибрационные характеристики капли магнитной жидкости, адсорбированной на намагниченном острие иглы, в переменном магнитном поле

    Авторы: Сота Иномата, Сейичи Судо, Хидемаса Такана, Хидея Нишияма

    Аннотация: Динамическое поведение капли магнитной жидкости, адсорбированной на намагниченном острие иглы, в переменном магнитном поле было исследовано с помощью высокоскоростной видеокамеры.Направления переменного магнитного поля были параллельны и противоположны статическому магнитному полю намагниченного острия иглы. Было обнаружено, что поверхность капли магнитной жидкости реагирует на внешнее магнитное поле в удлинении и сжатии. Частота колебаний капли магнитной жидкости была точно такой же, как и во внешнем магнитном поле. Экспериментально выявлены форма и неустойчивые колебания капли магнитной жидкости.

    108

    Отклики на переменное магнитное поле капли магнитной жидкости, адсорбированной на небольшом постоянном магните

    Авторы: Сейичи Судо, Дайсаку Асано, Хидемаса Такана, Хидея Нишияма

    Аннотация: Проведены экспериментальные исследования поведения капли магнитной жидкости под действием внешнего переменного магнитного поля с помощью высокоскоростной цифровой видеокамеры.Небольшой постоянный магнит был погружен в каплю магнитной жидкости и закреплен алюминиевым стержнем. Поверхность магнитной жидкости чутко реагировала на внешнее магнитное поле. Свободная поверхность капли магнитной жидкости реагировала на внешнее переменное поле удлинением и сжатием вдоль направления поля. Капиллярная струя магнитной жидкости создавалась при определенных условиях внешнего магнитного поля.

    102

    Высвобождение флуорофоров из магнитных наночастиц, опосредованное переменным магнитным полем, путем гистерезисного нагрева - Penn State

    @article {0cb2780aa76c49f1845f67809f45d459,

    title = "Переменное магнитное поле опосредованное высвобождение флуорофоров из

    магнитных наночастиц", аннотация

    Исследование исследует использование дифференциального нагрева магнитных наночастиц разного размера и состава (MFe2O4 (M = Fe, Co)) для гетероплексного контролируемого временного высвобождения конъюгированных флуорофоров с поверхности наночастиц.Используя эти различия, мы смогли контролировать количество гистерезисного нагрева, происходящего с различными наборами магнитных наночастиц, используя одну и ту же радиочастоту переменного магнитного поля (AMF-RF). Используя термолабильные линкеры ретро-Дильса-Альдера, конъюгированные с поверхностью наночастиц, флуоресцентная полезная нагрузка от различных наночастиц отделялась, когда во время гистерезисного нагрева локально генерировалось достаточное количество энергии. 1H, 13C ЯМР, ESI-MS и SIMS охарактеризовали термочувствительные флуоресцентные циклоаддукты, использованные в этом исследовании; Циклоаддукты Дильса-Альдера были смоделированы с использованием вычислений теории функционала плотности (DFT).Локализованный точечный нагрев различных составов наночастиц запускал ретро-реакцию Дильса-Альдера в разное время, что приводило к более высокой скорости высвобождения флуорофоров из CoFe2O4 по сравнению с наночастицами Fe3O4. »,

    author =« Casey, {Jonathan S.} и Аррисабалага, {Жюльен Х.} и Мохаммад Абу-Лабан, и Бекка, {Джеффри К.} и Роуз, {Бенджамин Дж.} и Стрикленд, {Кевин Т.} и Бурсавич, {Джейкоб Б.} и Макканн, {Джейкоб С.} и Пачеко, {Карлос Н.}, и Лассе Джессен, и Анилчандра Атталури, и Хейс, {Дэниел Дж.} ",

    note =" Информация о финансировании: Эта работа была поддержана Офисом помощника министра обороны по вопросам здравоохранения в рамках Программы рецензируемых медицинских исследований под номером W81XWH-18-1-0115. Мнения, толкования, выводы и рекомендации принадлежат автору и не обязательно одобряются Министерством обороны. Д-р Хейс, д-р Лабан и Джонатан Кейси благодарят Национальный институт стоматологических и черепно-лицевых исследований Национального института здоровья за поддержку под номером награды RDE024790A.Д-р Лассе Джессен и Джеффри Бекка благодарят за поддержку премии NSF №№ CHE-1362825 и NRT-1449785. Авторы этого исследования благодарны доктору Альфонсо Давила за консультацию относительно химии связи с наночастицами; Дженнифер Грей за помощь в визуализации ПЭМ. Авторы хотели бы поблагодарить доктора Татьяну Ларемор и доктора Хуа Тиан за их помощь в масс-спектрометрическом анализе, Лору Линни за анализ ICP-OES и Райана Хоффа за помощь в синтезе наночастиц.Авторы хотели бы поблагодарить Nichole Wonderling и Gino Tambourine за помощь в проведении порошковой дифракции рентгеновских лучей. Информация о финансировании: Эта работа была поддержана Управлением помощника министра обороны по вопросам здравоохранения в рамках Программы рецензируемых медицинских исследований присуждением № W81XWH-18-1-0115. Мнения, толкования, выводы и рекомендации принадлежат автору и не обязательно одобряются Министерством обороны. Доктор Хейс, доктор Лабан и Джонатан Кейси благодарят Национальный институт стоматологических и черепно-лицевых исследований Национальных институтов здравоохранения за поддержку под номером награды RDE024790A.Д-р Лассе Джессен и Джеффри Бекка благодарят за поддержку премии NSF №№ CHE-1362825 и NRT-1449785. Авторы этого исследования благодарны доктору Альфонсо Давила за консультацию относительно химии связи с наночастицами; Дженнифер Грей за помощь в визуализации ПЭМ.

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *