Петля гистерезиса что это такое. Петля гистерезиса: свойства, характеристики и применение в физике и технике

Что такое петля гистерезиса. Как она образуется. Какие параметры материалов можно определить по петле гистерезиса. Где используется явление гистерезиса в технике и технологиях.

Что такое петля гистерезиса и как она образуется

Петля гистерезиса — это замкнутая кривая, описывающая циклическое изменение намагниченности ферромагнитного материала при воздействии внешнего магнитного поля. Она отражает нелинейную зависимость между напряженностью магнитного поля H и магнитной индукцией B в материале.

Процесс образования петли гистерезиса можно описать следующим образом:

1. Изначально ферромагнетик размагничен (точка O на графике).
2. При увеличении напряженности поля H индукция B растет нелинейно (кривая OA).
3. В точке A наступает магнитное насыщение — дальнейший рост H не приводит к увеличению B.
4. При уменьшении H до нуля в материале сохраняется остаточная намагниченность Br (точка C).
5. Для полного размагничивания необходимо приложить коэрцитивную силу Hc в противоположном направлении.
6. Дальнейшее изменение H приводит к насыщению в противоположном направлении.
7. При повторном цикле изменения H кривая замыкается, образуя петлю гистерезиса.

Основные характеристики петли гистерезиса

По форме и параметрам петли гистерезиса можно определить важные магнитные свойства материала:

• Коэрцитивная сила Hc — напряженность поля, необходимая для полного размагничивания.
• Остаточная индукция Br — индукция при H = 0 после намагничивания до насыщения.
• Индукция насыщения Bs — максимальное значение B в сильных полях.
• Площадь петли — пропорциональна потерям на перемагничивание за цикл.
• Начальная магнитная проницаемость μ — наклон кривой намагничивания в начале координат.

Чем уже петля гистерезиса, тем меньше потери на перемагничивание и тем лучше материал подходит для использования в переменных магнитных полях.

Классификация материалов по форме петли гистерезиса

В зависимости от формы петли гистерезиса магнитные материалы можно разделить на несколько групп:

Магнитомягкие материалы

Имеют узкую петлю гистерезиса, низкую коэрцитивную силу и высокую магнитную проницаемость. Легко намагничиваются и перемагничиваются. Пример: электротехническая сталь, пермаллой.

Магнитотвердые материалы

Характеризуются широкой петлей гистерезиса, высокой коэрцитивной силой и остаточной индукцией. Трудно размагничиваются. Используются для постоянных магнитов. Пример: сплавы AlNiCo, ферриты.

Материалы с прямоугольной петлей

Имеют почти прямоугольную форму петли. Обладают высокой прямоугольностью и крутыми фронтами перемагничивания. Применяются в устройствах памяти. Пример: пермаллой 50НП.

Применение петли гистерезиса в технике и технологиях

Явление гистерезиса и его петля находят широкое применение в различных областях:

• Создание постоянных магнитов с высокой коэрцитивной силой
• Разработка сердечников трансформаторов с низкими потерями
• Магнитная запись информации на жестких дисках
• Изготовление магнитных экранов и магнитопроводов
• Неразрушающий контроль качества ферромагнитных изделий
• Создание датчиков магнитного поля на эффекте Баркгаузена

Понимание свойств петли гистерезиса позволяет подбирать оптимальные магнитные материалы для конкретных применений в электротехнике, электронике и приборостроении.

Методы измерения петли гистерезиса

Существует несколько способов экспериментального определения петли гистерезиса ферромагнитных материалов:

Баллистический метод

Основан на измерении количества электричества, индуцированного в измерительной катушке при перемагничивании образца. Позволяет получить статическую петлю гистерезиса.

Осциллографический метод

Использует электронно-лучевой осциллограф для визуализации петли в реальном времени. Дает возможность исследовать динамические петли гистерезиса при различных частотах перемагничивания.

Вибрационный магнитометр

Измеряет магнитный момент образца, колеблющегося в постоянном магнитном поле. Позволяет исследовать петли гистерезиса микроскопических образцов и тонких пленок.

СКВИД-магнитометр

Использует сверхпроводящий квантовый интерферометр для высокочувствительных измерений магнитного потока. Применяется для изучения слабомагнитных материалов.

Влияние внешних факторов на петлю гистерезиса

Форма и параметры петли гистерезиса могут существенно меняться под воздействием различных факторов:

Температура

С повышением температуры петля сужается, уменьшаются коэрцитивная сила и остаточная индукция. При достижении точки Кюри ферромагнетик теряет магнитные свойства.

Механические напряжения

Растяжение обычно увеличивает площадь петли и коэрцитивную силу, а сжатие — уменьшает. Эффект зависит от знака магнитострикции материала.

Частота перемагничивания

С ростом частоты петля расширяется из-за увеличения вихревых токов и потерь на магнитное последействие. Это приводит к нагреву материала.

Форма образца

Наличие размагничивающего фактора в образцах конечных размеров искажает петлю, уменьшая ее наклон. Для точных измерений используют замкнутые кольцевые образцы.

Математическое описание петли гистерезиса

Существует несколько математических моделей для описания петли гистерезиса:

Модель Прейзаха

Основана на представлении ферромагнетика как набора элементарных прямоугольных петель. Позволяет моделировать сложные петли гистерезиса, но требует большого объема вычислений.

Модель Джилса-Атертона

Использует дифференциальное уравнение для описания процесса намагничивания. Учитывает взаимодействие доменов и пиннинг доменных стенок. Широко применяется в инженерных расчетах.

Аппроксимация аналитическими функциями

Для простых петель используют аппроксимацию гиперболическим тангенсом, функцией арктангенса или полиномами. Позволяет быстро рассчитывать основные параметры петли.

Петля гистерезиса в других областях физики

Явление гистерезиса наблюдается не только в магнитных материалах, но и в других физических системах:

Сегнетоэлектрики

Демонстрируют электрический гистерезис — нелинейную зависимость поляризации от напряженности электрического поля. Применяются в конденсаторах и устройствах памяти.

Упругие материалы

Проявляют механический гистерезис при циклическом нагружении. Важен для понимания усталостного разрушения материалов.

Сверхпроводники

Обладают магнитным гистерезисом из-за пиннинга вихрей Абрикосова. Используется в сверхпроводящих магнитах.

Адсорбционные системы

Демонстрируют гистерезис при адсорбции и десорбции газов. Применяется для характеризации пористых материалов.

Изучение петли гистерезиса в различных системах позволяет глубже понять природу необратимых процессов и нелинейных явлений в физике.

Петля гистерезиса

Гистерезис происходит от греческого слова, означающего запаздывание или отставание. С данным понятием связана такая физическая величина, как петля гистерезиса, определяющая одну из характеристик тела. Она определенным образом связана также и с физическими величинами, характеризующими внешние условия, такие как магнитное поле.

Общие понятия гистерезиса

Гистерезис можно наблюдать в те моменты, когда какое-либо тело в конкретный период времени будет находиться в зависимости от внешних условий. Данное состояние тела рассматривается и в предыдущее время, после чего производится сравнение и выводится определенная зависимость.

Подобная зависимость хорошо просматривается на примере человеческого тела. Чтобы изменить его состояние потребуется какой-то отрезок времени на релаксацию. Поэтому реакция тела будет всегда отставать от причин, вызвавших измененное состояние. Данное отставание значительно уменьшается, если изменение внешних условий также будет замедляться. Тем не менее, в некоторых случаях может не произойти уменьшения отставаний. В результате, возникает неоднозначная зависимость величин, известная как гистерезисная, а само явление называется гистерезисом.

Эта физическая величина может встречаться в самых разных веществах и процессах, однако чаще всего рассматриваются понятия диэлектрического, магнитного и упругого гистерезиса. Магнитный гистерезис как правило появляется в магнитных веществах, например, таких как ферромагнетики. Характерной особенностью этих материалов является самопроизвольная или спонтанная неоднородная намагниченность, наглядно демонстрирующая это физическое явление.

Механизм возникновения петли гистерезиса

Сам по себе гистерезис представляет собой кривую, отображающую измененный магнитный момент вещества, на которое воздействует периодически изменяющаяся напряженность поля. Когда магнитное поле воздействует на ферромагнетики, то изменение их магнитного момента наступает не сразу, а с определенной задержкой.

В каждом ферромагнетике изначально присутствует самопроизвольная намагниченность. Сам материал включает в свой состав отдельные фрагменты, каждый из которых обладает собственным магнитным моментом. При направленности этих моментов в разные стороны, значение суммарного момента оказывается равным нулю в результате взаимной компенсации.

Если на ферромагнетик оказать воздействие магнитным полем, то все моменты, присутствующие в отдельных фрагментах (доменах) будут развернуты вдоль внешнего поля. В итоге, в материале образуется некоторый общий момент, направленный в одну сторону. Если внешнее действие поля прекращается, то домены не все окажутся в изначальном положении. Для этого потребуется воздействие достаточно сильного магнитного поля, предназначенного для разворота доменов. Такому развороту создают препятствия наличие примесей и неоднородность материала. Поэтому материал имеет некоторую остаточную намагниченность, даже при отключенном внешнем поле.

Для снятия остаточного магнитного момента, необходимо приложение действия поля в противоположном направлении. Напряженность поля должна иметь величину, достаточную, чтобы выполнить полное размагничивание материала. Такая величина известна как коэрцитивная сила. Дальнейшее увеличение магнитного поля приведет к перемагничиванию ферромагнетика в противоположную сторону.

Когда напряженность поля достигает определенного значения, материал становится насыщенным, то есть магнитный момент больше не увеличивается. При снятии поля вновь наблюдается наличие остаточного момента, который снова можно убрать. Дальнейшее увеличение поля приводит к попаданию в точку насыщения с противоположным значением.

Таким образом, на графике появляется петля гистерезиса, начало которой приходится на нулевые значение поля и момента. В дальнейшем, первое же намагничивание выводит начало петли гистерезиса из нуля и весь процесс начинает происходить по графику замкнутой петли.

Правило буравчика — определение, формулировка и применение

Правило буравчика, правой и левой руки — кратко и понятно

Правило левой руки: применение правила Буравчика, формулы, примеры задач

Мультиметр: назначение, виды, обозначение, маркировка, что можно измерить мультиметром

Реверсивный пускатель: подключение и запуск, настройка реверса

Закон Ома для переменного тока

что это такое, как получить петлю гистерезиса на осциллографе, примеры

Начнем с основного определения.

Определение 1

Диэлектрическим гистерезисом называется явление неоднозначной зависимости поляризованности P→ от напряженности внешнего поля E→ у сегнетоэлектриков при циклических изменениях.

Доменная структура сегнетоэлектрика обусловливает нулевое значение дипольного момента его кристалла в отсутствие диэлектрика. При этом дипольные моменты отдельных доменов взаимно компенсируются, и домен в целом оказывается неполяризованным. Если поля накладываются друг на друга, то ориентация доменов частично изменяется: одни из них увеличиваются, а другие уменьшаются, из-за чего в кристалле возникает поляризация P→. На графике ниже показано, как именно поляризация зависит напряженности поля.

Рисунок 1

Мы видим, что сначала поляризация растет по кривой ОА. После достижения точки векторы поляризации всех доменов меняют ориентацию на параллельную по отношению к полю E→. На этом участке поляризация растет за счет индуцирования Pi→~E→, после чего совершается переход на прямолинейный участок AD. Продолжение этого участка до пересечения с осью Oy образует отрезок, длина которого будет зависеть от спонтанной поляризации PS. Если напряженность электрического поля при этом уменьшится, то направление снижения поляризации пойдет не по той же кривой обратно, а образует новую кривую DAB’A’D’, расположенную выше прежней. Это и есть схематическое изображение диэлектрического гистерезиса сегнетоэлектрика, представляющего собой задержку процесса смены ориентации и увеличение доменов в электрическом поле.

Выходит, что P→ не может быть однозначно определена полем E→, т.к. она сохраняет зависимость от «истории» сегнетоэлектрика. Смена поля в обратном порядке показана нижней кривой D’A’BAD, которая будет симметрична по отношению к D’A’B’AD.

Определение 2

На графике мы видим замкнутую кривую, называемую диэлектрической петлей гистерезиса.

Петли для электрической индукции могут быть получены точно таким же образом. Отложим электрическое смещение D→ по оси Oy и получим следующее:

D→=ε0E→+P→.

Отличия петли гистерезиса для индукции заключаются только в масштабе кривых P=P(E), поскольку во всех сегнетоэлектриках E≪D, значит, мы можем пренебречь первым слагаемым. Стрелки на графике указывают то направление, в котором происходит движение по кривой при смене напряженности поля. На отрезке ОС показана остаточная поляризованность (такая, которая наблюдается у сегнетоэлектрика при падении напряженности поля до нуля). На отрезке OB’ показана напряженность, противоположно направленная по отношению к поляризованности. При такой напряженности поляризация данного сегнетоэлектрика полностью исчезает. Чем длиннее отрезок ОС, тем больше остаточная поляризация; чем больше OB’, тем лучше сегнетоэлектрик удерживает остаточную поляризацию.

Как получить петлю гистерезиса на осциллографе

Если у нас есть осциллограф, то мы можем увидеть петлю гистерезиса на его экране. Для этого нам нужно соединить два конденсатора последовательно и заполнить пространство между обкладками одного из них сегнетоэлектрическим материалом. Обозначим емкость данного конденсатора как Cs. Система будет подключена к генератору переменного тока. Последовательное соединение конденсаторов дает нам одинаковые заряды на их обкладках, а также одинаковые индукции:

D0=D

Здесь показатель D0 обозначает индукцию поля в конденсаторе с обычным диэлектриком, а D — с сегнетоэлектриком. Поскольку значение диэлектрической проницаемости обычного конденсатора является постоянной величиной, то напряжение на обычном конденсаторе будет прямо пропорционально индукции.

Определение 3

Если на горизонтально отклоненные пластины осциллографа подать напряжение с конденсатора с сегнетоэлектриком, а на вертикальные – с обычного конденсатора, то мы увидим на экране петлю гистерезиса.

Примеры существования гистерезиса в разных условиях

Пример 1

Условие: поясните, как именно можно проиллюстрировать роль доменов в поляризации сегнетоэлектрика с помощью явления гистерезиса.

Решение

Сегнетоэлектрик обладает нелинейными свойствами из-за наличия в нем доменов. Нам важно такое свойство, как нелинейная зависимость между поляризацией P→ и напряженностью внешнего поля E→:

P→=χE→ε0E→

Здесь χE→ — показатель, выражающий диэлектрическую восприимчивость, который также зависит от напряженности внешнего поля. Именно эта зависимость ведет к гистерезису в электрическом поле.

Вернемся к иллюстрации, представленной выше. Если взять небольшие поля, например, отрезок OA1, то на нем будет видно, что поляризация зависит от напряженности линейно, поскольку домены в ней еще не участвуют. На A1A также поляризация показывает быстрый рост с увеличением напряженности поля, поскольку процесс переориентации доменов вдоль внешнего поля идет постепенно. После этого мы видим линейное возрастание поляризации, уже не связанное с доменной структурой, которое происходит за счет индуцирования процесса полем. Если мы уменьшим напряжение, то от точки А первичный процесс пойдет в обратном порядке. В сегнетоэлектрике остается поляризация, значит, какое-то время он пытается сохранить прежнюю ориентацию доменов. Если же мы приложим поле с обратным направлением, то поляризация упадет до 0, а если будем продолжать повышать напряженность, то домены переполяризуются (изменят знак), после чего произойдет насыщение A’D’.

Ответ: Насыщение означает, что все домены сориентируются по полю, но в противоположном направлении.

Пример 2

Условие: на рисунке представлена схема опыта с осциллографом. Два конденсатора (один с обычным диэлектриком между обкладками, второй с сегнетоэлектриком) подключены к генератору, создающему гармонически меняющуюся разность потенциалов на обкладках. Расстояния между обкладками и их площадь одинаковы. Поясните, почему в ходе опыта можно наблюдать гистерезис.

Рисунок 2

Решение

Разность потенциалов, указанная в первоначальном условии, будет распределяться между двумя конденсаторами. Обозначим расстояние между обкладками буквой d и запишем выражения, с помощью которых выражается напряженность полей в конденсаторах:

E=σε1ε0 и ES=σsεsε0.

Здесь σ, σS – показатель поверхностной плотности распределения зарядов на обкладках, εS – диэлектрическая проницаемость сегнетоэлектрика, а ε1 – проницаемость обычного диэлектрического материала.

Конденсаторы на схеме соединены последовательно, значит, заряды на их обкладках будут равными. Данные конденсаторы имеют одинаковую площадь, значит:

σ=σS.

Запишем, чему будут равны разности потенциалов между обкладками:

U=Ed=σdε1ε0 и Us=Usd=σdεSε0.

Вычислим соотношение USU:

USU=γdεSε0:γdε1ε0=ε1εS.

Если мы подадим на горизонтальную пластину осциллографа напряжение величиной U, а на вертикальную – US, то можно будет записать следующее:

tg φ=USU=ε1ε0Eεsε0E

Рисунок 3

Ответ: Следовательно, при изменениях напряженности на экране осциллографа появится кривая с абсциссой точек в определенном масштабе εSE и ординатой ε0ε1E=D. Это и будет нужная нам кривая гистерезиса.

Автор: Роман Адамчук

Преподаватель физики

Что такое петля гистерезиса и ее значение

Петля гистерезиса представляет собой график в четырех квадрантах, который показывает взаимосвязь между индукционной магнитной индукцией B и силой намагничивания H. Мы также называем эту петлю петлей B-H. Можно рассчитать сохраняющую способность, остаточный магнетизм, коэрцитивную силу, магнитную проницаемость и сопротивление по петле гистерезиса (кривая B-H).

При воздействии на материал переменного магнитного поля материал намагничивается. Намагниченность описывает петлю, называемую петлей гистерезиса. Петля гистерезиса представляет собой четырехквадрантный график BH. Мы можем найти потери гистерезиса, сохраняемость и коэрцитивную силу, используя петлю гистерезиса.

Возьмем полностью размагниченный ферромагнитный материал. Полностью размагниченный ферромагнитный материал имеет B=H=0. Катушка с числом витков N намотана на ферромагнитный материал. Катушка получает питание постоянного тока. Переменное сопротивление изменяет ток.

Сила намагничивания H пропорциональна току и количеству витков.

H = NI/ l
Где,  
N = количество витков катушки
l   = эффективная длина катушки

Плотность магнитного потока B всегда отстает от силы намагничивания H. Это свойство магнитного материала известно как гистерезис магнитного материала.

Коэрцитивная сила

Коэрцитивная сила – это мера способности ферромагнитного материала оставаться размагниченным под действием внешнего магнитного поля. Коэрцитивная сила – это сила, противоположная той, которую необходимо приложить к намагниченному материалу, чтобы полностью его размагнитить. При приложении отрицательной намагничивающей силы (-H) остаточный магнитный поток становится равным нулю. Эта отрицательная намагничивающая сила равна коэрцитивной силе магнитного материала.

Остаточная плотность потока

Магнитный материал имеет определенное значение магнитного потока на единицу площади, когда сила намагничивания H равна нулю.

Возвращающая способность Плотность потока

Возвращающая способность — это способность магнитного материала удерживать определенное количество магнитного поля после снятия намагничивающей силы после достижения насыщения.

Что такое петля гистерезиса?

Определение гистерезиса

Гистерезис является свойством магнитного материала, и благодаря этому магнитная индукция (B) этого материала отстает от намагничивающей силы (H).

Петля гистерезиса или кривая B-H магнитного материала представлена ​​ниже.

Шаг 1:

Исходная точка (o) кривой B-H находится там, где пересекаются оси X и Y. В этот момент ток I=0 и плотность магнитного поля B=0.

Шаг 2:

Когда мы увеличиваем ток от нуля до определенного значения, возникает намагничивающая сила (H) и магнитное поле (B). Путь, по которому следует кривая BH, равен о-а.

Шаг 3:

Точка «а» называется точкой насыщения на кривой B-H. В этот момент, если мы еще больше увеличим ток, плотность магнитного потока не увеличится, потому что все магнитные полюса уже идеально выровнены, и нет возможности для дальнейшего намагничивания магнитного материала. В точке «B» плотность потока максимальна (B _м ) на кривой B-H. Это точка магнитного насыщения.

Шаг 4:

Теперь, если мы уменьшим ток, сила намагничивания (H) уменьшится, и, соответственно, плотность магнитного потока (B) уменьшится. Однако кривая B-H не следует предыдущему пути (o-a). Он следует по пути o-b пути.

Шаг 5:

Точка «b» указывает на то, что H=0, но плотность магнитного потока имеет положительное значение. Это отставание B от H называется гистерезисом. Точка «b» показывает, что после снятия тока магнитный материал имеет плотность магнитного потока (B) и его величина равна ob. Остаточный поток o-b обусловлен удерживающей способностью магнитного материала.

Шаг 6:

Если направление тока меняется на противоположное, направление силы намагничивания меняется на противоположное. Когда ток увеличивается в обратном направлении, намагничивающая сила (-Hc) сначала уменьшает остаточный поток (Br) до нуля и называется коэрцитивной силой.

Шаг 7:

При увеличении тока в отрицательном направлении сила намагничивания увеличивается в отрицательном направлении, и плотность магнитного потока (B) также увеличивается в отрицательном направлении. Кривая B-H следует пути c-f. Плотность магнитного потока не увеличивается за пределами точки f, называемой точкой насыщения в обратном направлении. В точке f В и Н достигают своего максимального значения в обратном направлении.

Шаг 8:

При уменьшении тока в отрицательном направлении кривая B-H следует пути f-g, и сила намагничивания достигает нулевого значения, когда ток равен нулю, но магнитный материал имеет остаточную плотность магнитного потока (- Бр). o-e — остаточный поток в обратном направлении.

Шаг 9:

Если направление H снова изменить на противоположное путем изменения направления тока, то остаточный магнетизм (-Br) уменьшится до нуля в точке d по пути g-d. Если ток увеличивается, кривая B-H идет по пути d-a.
Таким образом, путь a-b-c-f-g-d-a образует петлю гистерезиса.

Важность петли гистерезиса

1. Небольшая площадь петли гистерезиса означает меньшие потери на гистерезис.
2. Остаточный магнетизм, сохраняемость и коэрцитивность можно рассчитать с помощью петли гистерезиса.
   

Related Posts

• Кривая намагничивания ТТ
• Разница между потерями в меди и железе
901 34

Похожие сообщения:

Пожалуйста, подпишитесь на нас и поставьте лайк:

Петля гистерезиса-Магнитный гистерезис

Главная | Физика | Петля гистерезиса-Магнитный гистерезис

19 июля 2022 г.

Петля гистерезиса показывает зависимость между плотностью магнитного потока и напряженностью намагничивающего поля. Ферромагнитный материал исследуется путем его намагничивания и размагничивания, когда ферромагнитный образец помещается внутрь соленоида , через который проходит переменный ток пропущен.

 Магнитный гистерезис

Когда переменный электрический ток имеет положительный пик, он полностью намагничивает образец в одном направлении, а когда ток достигает своего отрицательного пика, он полностью намагничивает его в противоположном направлении.

Таким образом, когда переменный ток изменяется от положительного пикового значения до отрицательного пикового значения, а затем до положительного пикового значения, образец подвергается полному циклу намагничивания.

Плотность потока в зависимости от намагниченности образца для различных значений тока намагничивания соленоида отображается с помощью CRO .

Что такое петля гистерезиса?

Участок OA кривой получается, когда ток намагничивания I увеличивается, а AR — это участок, когда ток уменьшается.

петля гистерезиса из мягкого железа петля гистерезиса из стали

Важно отметить, что значение плотность электрического потока при любом значении тока всегда больше при уменьшении тока, чем при его увеличении, т. е. магнетизм отстает от тока намагничивания. Это явление известно как гистерезис.

Насыщение в петле гистерезиса

Плотность магнитного потока увеличивается от нуля и достигает максимального значения. На этом этапе говорят, что образец магнитно-насыщен.

Остаточная намагниченность или обратная связь в петле гистерезиса

Когда сила тока уменьшается до нуля, материал все еще остается сильно намагниченным, это обозначается точкой R на кривой.

Это связано с тенденцией доменов оставаться частично на одной линии после того, как они были выровнены.

Коэрцитивность в петле гистерезиса

Чтобы полностью размагнитить материал, ток меняют на противоположный, а затем увеличивают в противоположном направлении, чтобы уменьшить намагниченность до нуля.

Этот ток известен как коэрцитивный ток и обозначается буквой C на кривой.

Коэрцитивная сила стали намного больше, чем у железа, это означает, что для размагничивания образца стали требуется больший ток, чем образца железа. Кривая никогда не проходит через начало координат, а образует замкнутую петлю ACDCA’, которая называется петлей гистерезиса.

Площадь петли гистерезиса:

Площадь петли является мерой энергии, необходимой для намагничивания и размагничивания в каждом цикле. Эта энергия используется для преодоления внутреннего трения доменов. Эта работа, как и всякая другая работа против трения, рассеивается в виде тепла. Это называется гистерезисными потерями

Магнитотвердые материалы, такие как сталь, нелегко намагничивать и размагничивать, и они требуют больше энергии, поэтому они имеют большую площадь петли по сравнению с магнитомягкими материалами, такими как мягкое железо. Это означает, что энергия, рассеиваемая за цикл для железа, меньше, чем для стали.

Часто задаваемые вопросы

Почему это называется петлей гистерезиса?

На графике, называемом петлей гистерезиса, мы отображаем гистерезис материала. Петля гистерезиса также может использоваться для описания связи между плотностью наведенного магнитного потока и внешней силой намагничивания.