Например, если принять, что наличие импульса соответствует цифре «1», его отсутствие — цифре «О», а очередность появления импульса — номеру его разряда, то шестиразрядное двоичное число 101011, соответствующее десятичному числу 43, можно записать приведенной на рис. 74, а последовательностью временных импульсов (нулевой разряд записывают справа).
Для передачи и обработки информации в двоичной системе без возникновения ошибок требуется, чтобы величина напряжения импульса, соответствующая «1», была не меньше некоторого минимального значения Uu а величина напряжения помех при наличии «О» не превышала некоторого максимального значения U2.
Применяется также параллельная запись двоичных чисел, при которой импульсы, соответствующие различным разрядам, появляются на разных выходах схемы одновременно (рис. 74, б).
В качестве элементов хранения и переработки двоичной информации все больше применяются элементы, выполненные на основе ферромагнетиков с использованием двух его устойчивых состояний, которые характеризуются положительным и отрицательным значениями остаточной индукции. Можно показать {см., например, [Л. 30]), что отношение полезного сигнала к сигналу помехи для кибернетических устройств с магнитными элементами получается тем больше, чем ближе петля гистерезиса приближается к прямоугольной форме, т. е. чем меньше разница между максимальной Втах и остаточной Вг индукциями. Поэтому магнитные материалы этой группы принято называть материалами с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ).
Двоичные элементы на сердечниках с ППГ по надежности значительно превосходят не только ламповые, но и полупроводниковые элементы.
Они обладают также другими преимуществами (хранением информации без затрат энергии, высокой стабильностью характеристик, малым потреблением мощности, малыми размерами, низкой стоимостью, простотой проектирования сложных устройств), в силу которых находят все большее применение в устройствах хранения и переработки дискретной информации.
Переключение сердечников с ППГ из одного состояния намагниченности в другое может осуществляться в основном двумя способами: перемагничивающими токовыми импульсами, создающими поля, значительно превосходящие коэрцитивную силу, или совпадающими во времени несколькими токовыми импульсами, каждый из которых не может заметно изменить состояние сердечника и суммарное значение которых превосходит коэрцитивную силу.
Первый способ переключения сердечников применяется в основном в устройствах переработки и передачи информации, второй — в устройствах хранения дискретной информации (запоминающих устройствах).
Материалы с ППГ могут быть подразделены на три группы: ферриты, текстурованные ферромагнитные сплавы, применяемые в виде лент толщиной от 0,5 мм до единиц и десятков микрон, и тонкие ферромагнитные пленки.
В настоящее время наибольшее распространение получили ферритовые сердечники с ППГ благодаря открытию ферритов со спонтанной (самопроизвольной) прямоугольностью петли гистерезиса. При изготовлении таких сердечников не требуется принятия специальных технологических мер (создания механических напряжений или отжига в магнитном поле) для получения текстуры, обеспечивающей получение высокой прямоуголь — ности петли, как это необходимо для металлических материалов с ППГ. Технологический процесс производства ферритовых сердечников с ППГ значительно проще процесса изготовления ленточных сердечников из сплавов тонкого и сверхтонкого проката. Однако микронные сердечники, изготовленные из сплавов сверхтонкого проката (2—10 мк), выгодно отличаются от ферритовых сердечников своей температурной стабильностью и лучшими магнитными свойствами.
Применение тонких ферромагнитных пленок, имеющих высокие частотные свойства и позволяющих создать компактные элементы, на перемагничивание которых требуются незначительные затраты энергии, открывает большие перспективы для развития радиоэлектроники.
Но многие вопросы в области изготовления и применения тонких пленок, например такие, как получение элементов с одинаковыми свойствами, измерение их параметров и другие, находятся еще в стадии разработки.
В зависимости от особенностей устройств, в которых используются ферромагнетики с ППГ, требования к ним могут существенно различаться. Так, ферромагнетики, предназначенные для работы в устройствах переработки дискретной информации, должны отличаться небольшим значением статической коэрцитивной силы Нс. Наоборот, ферромагнетики, предназначенные для работы в устройствах хранения дискретной информации, в которых для переключения сердечников используется принцип совпадения нескольких токов, должны иметь большое значение Нс для обеспечения высокого быстродействия.
Однако все же можно сформулировать следующие основные требования к материалам с ППГ.
1. Основным параметром, характеризующим магнитный материал и магнитный элемент, является коэффициент прямо — угольности петли гистерезиса /СПр[66], представляющий собой отношение остаточной индукции Вг к максимальной индукции
В max-
= (69)
Значение максимальной индукции Втах обычно определяют для поля Нтах = (5—10) Н-с, что близко соответствует предельным характеристикам.
Обычно k равно 0,33; 0,5 или 0,66, что соответствует действию частичных токов возбуждения, составляющих ‘/з, 7г или 2/з величины перемагничивающего тока.
Коэффициент квадратности должен быть достаточно мал. Это означает, что при работе по частному циклу, определяемому симметричным воздействием ±#тах, уменьшенное в k раз, воздействие не должно существенно менять намагниченности сердечника (стягивать его).
Для хороших образцов ферритов /Скв < 0,2 и достигает 0,3 при коэффициенте k, равном 0,66. Так как ленточные сердечники практически не используются в запоминающих устройствах, то значения коэффициента квадратности для них обычно не приводятся.
Коэффициент квадратности магнитных пленок при воздействии поля, совпадающего по направлению с осью легкого намагничивания, достигает высоких значений, что позволяет эффективно использовать эти элементы в запоминающих устройствах, работающих на принципе совпадения токов.
Время, необходимое для переключения ферромагнетика с ППГ из одного состояния остаточной индукции в противоположное, называемое временем перемагничивания Тф, должно быть по возможности малым.
Уменьшение Тф, помимо пропорционального увеличения быстродействия устройства, вызывает также возрастание выходного сигнала, снимаемого с элемента.
Время переключения сердечников с ППГ в современных устройствах автоматики и вычислительной техники составляет несколько микросекунд. В наиболее быстродействующих устрой
ствах это время доходит до одной микросекунды и менее и ограничено в основном трудностями создания кратковременных мощных переключающих полей.
Рис. 75. К определению коэффициента квадратности
На рис. 76 представлены сравнительные зависимости 1/тф = =/(#) для трех основных групп материалов с ППГ, из которых видно большое преимущество в этом отношении микронных сердечников и особенно тонких ферромагнитных пленок по сравнению с ферритами.Рис. 76. Сравнительные зависимости ‘/та = f(H) для трех групп материалов
4. Для обеспечения быстрого перемагничивания сердечников они должны иметь небольшое значение коэффициента переключения Sw, под которым понимают величину электрического заряда (количество электричества), необходимого для полного переключения сердечника, т.
е. для его перемагничивания из одного состояния остаточной индукции в противоположное состояние максимальной индукции.
Коэффициент переключения Sw зависит только от типа ферромагнетика (свойств материала сердечника и его геометрии) и в определенных пределах не зависит от характера переключения.
Коэффициент переключения измеряется обычно в мкк/см или э-мксек. Для ферритов различных марок Sw = 0,25— 0,66 мкк/см. Для ленточных сердечников микронного проката Sw=0,2—1,6 мкк/см и возрастает по мере увеличения толщины листа. Для тонких ферромагнитных пленок Sw значительно меньше, чем для сердечников.
Поле старта Яст, под которым понимают усредненное значение напряженности статического поля, характеризующего величину динамической коэрцитивной силы, в большинстве случаев желательно иметь минимальным.
Обычно Яст = (1,2—1,4) Яс.
Высокая температурная стабильность свойств.
Для ферритов характерно повышение точки Кюри с увеличением коэрцитивной силы.
Так, например, феррит марки ВТ-5, имеющий коэрцитивную силу Яс = 0,12 а/см, теряет свои ферромагнитные свойства при температуре + 150° С, в то время как феррит марки ВТ-6, имеющий коэрцитивную силу Яс = 3,0 а/см, сохраняет свои основные свойства до +320° С. Такая зависимость объясняется тем, что высококоэрцитивные ферриты имеют меньшее процентное содержание компонент с повышенной зависимостью свойств от температуры. Вообще у сердечников с большими значениями коэрцитивной силы наблюдается меньшая зависимость статических и динамических (импульсных) параметров от температуры.
Форма петли гистерезиса феррита при разных температурах схематически показана на рис. 77. Как правило, при повышении температуры площадь петли уменьшается, а прямоуголь — ность ее ухудшается, т. е. происходит уменьшение коэрцитивной силы, остаточной индукции и коэффициента прямоугольности. При охлаждении сердечников наблюдаются обратные явления.
На рис. 78, а и б приведены для феррита марки ВТ-1 температурные зависимости магнитных характеристик сердечников:
Юо
А?
Во
40
Рис.
Рис. 78. Изменение свойств феррита марки ВТ-1 от температуры:
А — относительной коэрцитивной силы; б — относительной остаточной индукции
20
Относительной коэрцитивной силы
Нс = 100%
0 = 20°С)
И относительной остаточной индукции
Вг = Br(to = t) 100%.
Данные зависимости показывают, что коэрцитивная сила и остаточная индукция в зависимости от температуры изменяются приблизительно по линейному закону:
TOC \o «1-3» \h \z Нс% =Ш-Кни (71)
И
Я, % = 100-/Гв & (72)
О г
Где ti° = t°—20° С, t = (+20° С) — ( + 60° С), а
Илья Варшавский «Петля гистерезиса»
Рассказ (довольно объемный, чем не повесть?) написан как всегда прекрасно – легко, остроумно, с тем самым юмором, который стал для меня узнаваемым, любимым. В этом – всё здорово. Однако в какой-то момент (и чего уж скрывать, оно случилось довольно быстро) читать стало не очень интересно из-за того, что стало понятно, к чему вообще этот рассказ, и что с нашим героем будет дальше.
И не в этом даже беда, а в том, что такое было… «Се человек» Муркока, написанный, кстати, приблизительно в этих самых годах. Вряд ли, конечно, авторы друг друга читали, но что есть, то есть – видимо идея таинственным образом витала в воздухе и была схвачена двумя разными авторами и реализована чуть по-разному… но идея-то одна. А ещё был рассказ Пола Андерсона «Легко ли быть царём» (написанный даже раньше), в котором путешественнику во времени тоже пришлось «заменить» одну важную историческую фигуру, кстати, тоже из библейских времён…
Здесь всё разыграно в ключе юмористическом, однако, это, по-моему, делает рассказ чуть пониже, чем приведённые аналогии из-за ореола несерьёзности. Несерьёзность была всюду – как, например, такой поднаторевший в вопросах теологии и истории учёный не смог уловить, что он собственно делает, и не увидел в своих спутниках тех самых людей… даже имена их его не смутили? С другой стороны вот такого явно антирелигиозного для меня лично не вышло. Не забавно ли получилось, что утопия 21-го века, из которой пришёл наш герой, и тот самый рай, которым были очарованны слушавшие его люди, это одно и то же – выходит, идеалы христианства и коммунизма (в представлении автора этого рассказа как минимум) во многом похожи? Не удивительно ли? А ещё в память запал момент испытания нашего героя, когда он заявил, что учёный – вот так вот очень ярко и наглядно автор показал разность в науке двух времен, и ощущение сложилось, что наш-то Курочкин оказался посрамлён…
Но вот эта похожесть и очевидность для меня многое убило.
Хотя стиль автора как всегда прекрасен. Ради одного этого юмора можно было потерпеть и дочитать до конца.
Гистерезис
Гистерезис в общем понятии (от греческого – отстающий) — это свойство определенных физических, биологических и иных систем, которые реагируют на соответствующие воздействия с учетом текущего состояния, а также предыстории.
Гистерезис характерен т.н. «насыщением», и различными траекториями соответствующих графиков, отмечающих состояние системы в данный момент времени. Последние, в итоге, имеют форму остроугольной петли.
Если же рассматривать конкретно электротехнику, то каждый электромагнитный сердечник после окончания воздействия электрического тока в течение некоторого времени сохраняет собственное магнитное поле, называемое остаточным магнетизмом.
Его величина зависит, прежде всего, от свойств материала: у закаленной стали она существенно выше, чем у мягкого железа.
Но, в любом случае, явление остаточного магнетизма всегда присутствует при перемагничивании сердечника, когда необходимо размагнитить его до нуля, а затем изменить полюс на противоположный.
Любое изменение направления тока в обмотке электромагнита предусматривает (из-за наличия вышеуказанных свойств материала) предварительное размагничивание сердечника. Только после этого он может поменять свою полярность — это известный закон физики.
Для перемагничивания в обратном направлении необходим соответствующий магнитный поток.
Другими словами: изменение магнитной индукции сердечника не «поспевает» за соответствующими изменениями магнитного потока, которое оперативно создает обмотка.
Вот эта временная задержка намагничивания сердечника от изменений магнитных потоков и получило название в электротехнике как гистерезис.
Каждое перемагничивание сердечника предусматривает избавление от остаточного магнетизма путем воздействия противонаправленным магнитным потоком. На практике это приводит к определенным потерям электроэнергии, которые тратятся на преодоление «неправильной» ориентации молекулярных магнитиков.
Последние проявляются в виде выделения тепла, и представляют так называемые затраты на гистерезис.
Таким образом, стальные сердечники, например, статоров или якорей электродвигателей или генераторов, а также силовых трансформаторов, должны иметь по возможности наименьшую корреляционную силу. Это позволит снизить гистерезисные потери, повысив в итоге КПД соответствующего электрического агрегата или прибора.
Сам процесс намагничивания определяется соответствующим графиком – так называемой петлей гистерезиса. Она представляет замкнутую кривую, отображающую зависимость скорости намагничивания от изменения динамики напряженности внешнего поля.
Большая площадь петли подразумевает, соответственно, и большие затраты на перемагничивание.
Также практически во всех электронных приборах наблюдается и такое явление, как тепловой гистерезис – невозвращение после прогрева аппаратуры к изначальному состоянию.
В электротехнике и электронике явление гистерезиса используется в различных магнитных носителях информации (например, триггерах Шмидта), или в специальных гистерезисных электродвигателях.
Широкое распространение этот физический эффект нашел также в различных устройствах, предназначенных для подавления различных шумов (дребезг контактов, быстрые колебания и т. п.) в процессе переключения логических схем.
Что такое петля гистерезиса в физике?
Значение плотности потока для любого значения тока всегда больше, когда ток уменьшается, затем, когда он увеличивается, магнетизм отстает от тока намагничивания. Этот процесс известен как гистерезис.
Определение контура гистерезиса
Чтобы исследовать ферромагнитный материал, стержень из этого материала, например железа, помещается в соленоид переменного тока. Когда переменный ток имеет положительное пиковое значение, он полностью намагничивает образец в одном направлении, а когда ток достигает своего отрицательного пика, он полностью намагничивает его в противоположном направлении.Таким образом, когда переменный ток изменяется с положительного пикового значения на отрицательное пиковое значение, а затем обратно на положительное пиковое значение, образец проходит полный цикл намагничивания.
Плотность потока в зависимости от намагниченности образца для различных значений тока намагничивания соленоида отображается на графике CRO.
Его основные особенности следующие:
1. Гистерезис
Участок OA кривой получается, когда ток I, намагничивания увеличивается, а AR — участок, когда ток уменьшается.Можно отметить, что значение плотности потока любого значения тока всегда больше, когда ток уменьшается, чем когда он увеличивается, то есть магнетизм отстает от тока намагничивания. Это явление известно как гистерезис.
2. Насыщенность
Плотность магнитного потока увеличивается от нуля до максимального значения. На этом этапе считается, что материал магнитонасыщен.
3. Remanence or Retantivity
Когда ток снижается до нуля, материал все еще остается сильно намагниченным, что обозначено точкой R на кривой.Это происходит из-за тенденции доменов частично оставаться в очереди после того, как они были выровнены.
4.
Коэрцитивность
Коэрцитивность Для размагничивания материала ток намагничивания меняется на противоположный и увеличивается, чтобы уменьшить намагниченность до нуля. Это называется коэрцитивным током, обозначенным на кривой буквой C. Коэрцитивная сила стали больше, чем у железа, поскольку для ее размагничивания требуется больший ток. Когда материал намагничивается, его кривая намагничивания никогда не проходит через начало координат. Вместо этого он образует замкнутый контур ACDC’A, который называется петлей гистерезиса.
5. Площадь петли
Площадь контура — это мера энергии, необходимой для намагничивания и размагничивания каждого цикла. Это энергия, необходимая для работы против внутреннего трения доменов. Эта работа, как и всякая работа против трения, рассеивается в виде тепла. Это называется гистерезисной потерей.
Твердые магнитные материалы, такие как сталь, не поддаются легкому намагничиванию или размагничиванию, поэтому они имеют большую площадь петли по сравнению с магнитно-мягкими материалами, такими как железо, которые легко намагничиваются.
Таким образом, энергия, рассеиваемая за цикл, для железа меньше, чем для стали.
Пригодность магнитных материалов для различных целей можно изучить, выполнив полный цикл образца и нарисовав петлю гистерезиса. Для изготовления постоянного магнита лучше всего подходит материал с высокой удерживающей способностью и большой коэрцитивной силой. Сердечники электромагнитов, используемых для переменных токов, где образец многократно подвергается намагничиванию и размагничиванию, должны иметь узкие кривые гистерезиса небольшой площади, чтобы минимизировать потери энергии.
Для связанных тем посетите нашу страницу: Электричество и магнетизм
— Перевод на французском языке — Примеры на английском языке
Примеры того, что вам нужно, это содержание вульгарных словечек.
Примеры peuvent contenir des mots familiers liés à votre recherche
Чтобы определить желаемый предел текучести, через петлю гистерезиса проводится прямая линия .
Идеальный магнитный материал характеризуется идеально прямоугольной петлей гистерезиса , т. Е. Прямоугольностью петли, равной 1, с коэрцитивной силой 25 кА / м или менее и высокой намагниченностью насыщения.
Магнетический материал идеален как образец boucle d’hystérésis parfaitement rectangulaire, c’est-à-dire, une rectangularité de boucle de 1, принудительно от 25kA / m или moins и т. Д.Пленка легко переключается и характеризуется по существу квадратной формой петли гистерезиса .
Ledit film является легко коммутируемым и имеет вид на цикл гистерезиса de forme pratiquement carrée. Использование этой структуры с 7τ-сопряженными органическими молекулами приводит к петле гистерезиса с измерениями тока и напряжения, которые полезны для электронного запоминающего устройства.
Представлены способ и устройство для смещения петли гистерезиса магниторезистивного устройства.
Настоящее изобретение касается одежды и обработки, позволяющей менять boucle d’hystérèse d’un dispositif magnétorésistif.дополнительный порог может быть использован для создания петли гистерезиса
Стоунер и Вольфарт рассчитали основную петлю гистерезиса для изотропной системы случайно ориентированных идентичных частиц.
Стоунер и Вольфарт вычислили цикл гистерезиса , основной для изотропной системы, составной части идентичности и ориентированной альтернативы.
построение графика зависимости вращательного смещения от силы в декартовой системе координат дает непрерывный, ограниченный, четырехквадрантный контур гистерезиса
en reportant les rotations en fonction des force sur un système de correonnées cartésiennes, on obtient une boucle d’hystérèse продолжить рожденные в квадрантахМагнитные измерения могут включать в себя определение магнитной петли гистерезиса и магнитного момента алмаза.
Les mesures magnétiques peuvent comprendre la determination d’une boucle d’hystérésis magnétique et du moment magnétique du diamant.Форма петли гистерезиса сильно зависит от угла между магнитным полем и легкой осью (рис. 3).
L’allure de la boucle d’hystérésis — это крепость, защищающая от великих чемпионов и легкого прицеливания.
Изменение толщины немагнитных слоев привело к значительному уменьшению остаточной намагниченности в петле гистерезиса .
Changer l’épaisseur des couches non-magnétiques a mené à une réductionignative de la magnétisation résiduelle из-за boucle d’hystérésis .в третьем варианте осуществления петля гистерезиса характеризуется наличием хорошо развитого плато выше p / po около 0.55
dans un troisième mode de réalisation, la boucle d’hystérésis est caractérisée related un Plateau bien développé au-dessus de p / p0 d’environ 0,55Ток смещения предпочтительно сконфигурирован так, чтобы по существу центрировать петлю гистерезиса устройства без переключения двоичного состояния устройства.
Этот способ поляризации — это предварительная конфигурация фасада в центре восприятия boucle d’hystérèse de ce dispositif sans commutation d’un état binaire de ce dispositif.
смещение постоянного напряжения, которое проявляется как перемещение петли гистерезиса сегнетоэлектрика , возникает между двумя электродами при приложении электрического поля.
une Voltage de décalage en courant continue, qui se manifest sous la forme d’une translation du cycle d’hystérésis ferroélectrique, apparaît entre les deux électrodes lorsqu’on applique un champ électriqueТермообратимый фармацевтический состав имеет вязкость от примерно 8500 сП до примерно 400000 сП при комнатной температуре и вязкость от примерно 1000 сП до примерно 8000 сП при температуре тела и демонстрирует поведение петли гистерезиса .
Фармацевтическая рецептура с термореверсивной способностью вязкости включает в себя среднюю среду 8500 сП и среду 400000 сП при температуре окружающей среды, а также вязкость включает среднюю среду 1000 сП и среду 8000 сП при температуре тела и представляет собой состав для циклов гистерезиса .
Файл: Double hysteresis loop.svg — Wikimedia Commons
Сводка [править]
| Описание Двойная петля гистерезиса.svg | Polski: Podwójna pętla histerezy dielektrycznej English: Двойная диэлектрическая петля гистерезиса |
| Дата | |
| Источник | Собственная работа |
| Автор | Szczureq |
На основе кода из File: Ferroelectric polarisation.svg от Bigly
Лицензирование [править]
Я, владелец авторских прав на это произведение, публикую его под следующей лицензией:
Этот файл находится под лицензией Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 Международная лицензия. | ||
https://creativecommons.org/licenses/by-sa/4.0 CC BY-SA 4.0 Лицензия Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 правда правда |
Щелкните дату / время, чтобы просмотреть файл, который был загружен в тот момент.
| Дата / время | Миниатюра | Размеры | Пользователь | Комментарий | |
|---|---|---|---|---|---|
| текущий | 10:54, 18 января 2015 г. | 160 × 161 (4 KBz) | 901 обсуждение | вклад)Страница, созданная пользователем с помощью UploadWizard |
Вы не можете перезаписать этот файл.
Нет страниц, использующих этот файл.
Этот файл используют следующие другие вики:
- Использование на pl.wikipedia.org
- Использование на ru.wikipedia.org
Этот файл содержит дополнительную информацию, такую как метаданные Exif, которые могли быть добавлены цифровой камерой, сканером или программным обеспечением, используемым для их создания или оцифровки. Если файл был изменен по сравнению с исходным состоянием, некоторые детали, такие как временная метка, могут не полностью отражать данные исходного файла.Отметка времени точна ровно настолько, насколько точны часы в камере, и она может быть совершенно неправильной.
