Петля гистерезиса кратко. Петля гистерезиса: принцип работы, характеристики и применение в физике и технике

Что такое петля гистерезиса и как она формируется. Какие основные параметры характеризуют петлю гистерезиса. Где применяется явление гистерезиса в технике и электронике. Как выглядит график петли гистерезиса.

Что такое петля гистерезиса и как она формируется

Петля гистерезиса — это замкнутая кривая, отображающая зависимость намагниченности ферромагнитного материала от напряженности внешнего магнитного поля при его циклическом изменении. Она наглядно показывает, как происходит процесс намагничивания и перемагничивания ферромагнетика.

Как формируется петля гистерезиса:

1. При увеличении напряженности внешнего поля от нуля до максимума происходит намагничивание материала до насыщения (участок 0A на графике).
2. При уменьшении поля до нуля намагниченность уменьшается, но не до нуля, а до значения остаточной намагниченности (участок AB).
3. Для полного размагничивания необходимо приложить поле противоположного направления — коэрцитивную силу (участок BC).
4. Дальнейшее увеличение поля приводит к намагничиванию в противоположном направлении до насыщения (участок CD).
5. При изменении поля в обратном направлении процесс повторяется, образуя замкнутую петлю.

Основные параметры петли гистерезиса

Петля гистерезиса характеризуется следующими основными параметрами:

• Коэрцитивная сила (Hc) — напряженность магнитного поля, необходимая для полного размагничивания материала.
• Остаточная намагниченность (Br) — намагниченность, сохраняющаяся после снятия внешнего поля.
• Намагниченность насыщения (Ms) — максимально возможная намагниченность материала.
• Площадь петли — характеризует потери энергии на перемагничивание за один цикл.

Чем больше площадь петли гистерезиса, тем больше энергии теряется при перемагничивании материала. Какие факторы влияют на форму и размеры петли гистерезиса?

Факторы, влияющие на форму петли гистерезиса

На форму и параметры петли гистерезиса оказывают влияние следующие факторы:

• Химический состав и структура материала
• Температура
• Механические напряжения
• Частота перемагничивания
• Предыстория намагничивания

Например, увеличение содержания углерода в стали приводит к расширению петли и росту коэрцитивной силы. Повышение температуры обычно сужает петлю. При высоких частотах перемагничивания петля расширяется из-за вихревых токов.

Применение явления гистерезиса в технике и электронике

Где находит практическое применение эффект гистерезиса?

• Магнитные носители информации (жесткие диски, магнитные ленты)
• Устройства памяти (магнитные сердечники, триггеры Шмитта)
• Электрические машины (гистерезисные двигатели)
• Трансформаторы и дроссели
• Постоянные магниты
• Датчики магнитного поля
• Системы магнитной защиты и экранирования

В зависимости от применения используются материалы с разной формой петли гистерезиса. Для постоянных магнитов нужны широкие петли, а для трансформаторов — узкие, чтобы минимизировать потери на перемагничивание.

Методы измерения петли гистерезиса

Как на практике измеряют петлю гистерезиса ферромагнитных материалов? Существует несколько основных методов:

1. Баллистический метод — с помощью баллистического гальванометра измеряют магнитный поток при ступенчатом изменении поля.
2. Вибрационный метод — образец вибрирует в однородном магнитном поле, измеряется индуцируемая ЭДС.
3. Индукционный метод — измеряется ЭДС, наводимая в измерительной катушке при перемагничивании образца.
4. Магнитооптический метод — используется эффект Керра или Фарадея для визуализации доменной структуры.

Современные установки позволяют автоматизировать процесс измерения и построения петли гистерезиса с высокой точностью.

Особенности петли гистерезиса различных материалов

Форма петли гистерезиса существенно различается для разных типов магнитных материалов:

• Магнитомягкие материалы (электротехническая сталь, пермаллой) имеют узкую петлю с малой коэрцитивной силой.
• Магнитотвердые материалы (альнико, ферриты) характеризуются широкой петлей с высокой остаточной намагниченностью.
• Материалы с прямоугольной петлей (пермаллой 50НП) имеют резкий переход между состояниями намагниченности.

Какие особенности петли гистерезиса наблюдаются у наноструктурированных магнитных материалов?

Петля гистерезиса наноструктурированных материалов

Наноструктурированные магнитные материалы обладают рядом уникальных свойств, которые отражаются на форме петли гистерезиса:

• Сверхузкая петля гистерезиса у суперпарамагнитных наночастиц
• Аномально высокая коэрцитивная сила у однодоменных частиц
• Ступенчатая форма петли у многослойных наноструктур
• Асимметрия петли в обменно-связанных системах

Эти особенности позволяют создавать материалы с заданными магнитными характеристиками для различных применений в электронике и спинтронике.

Моделирование процессов гистерезиса

Для описания процессов гистерезиса и прогнозирования свойств материалов используются различные математические модели:

• Модель Прейзаха — основана на статистическом распределении элементарных гистерезисных циклов
• Модель Джилса-Атертона — учитывает энергетические процессы при намагничивании
• Модель Стонера-Вольфарта — для описания перемагничивания однодоменных частиц
• Микромагнитное моделирование — численное решение уравнений магнитной динамики

Эти модели позволяют оптимизировать состав и структуру магнитных материалов для конкретных применений.

Заключение

Петля гистерезиса является важнейшей характеристикой магнитных материалов, отражающей процессы их намагничивания и перемагничивания. Ее форма и параметры определяют возможности применения материалов в различных областях техники. Изучение и моделирование явлений гистерезиса остается актуальной задачей физики магнитных явлений и материаловедения.

Современные устройства технической кибернетики содер­жат тысячи элементов, запоминающих и перерабатываю­щих поступающую информацию. Обычно в подобных системах информация, подлежащая обработке, представляется в двоич­ной системе счисления, в которой для кодирования любой вели­чины используются только два символа: «1» и «О». Огромное преимущество двоичной системы счисления заключается в том, что она позволяет весьма просто изобразить любое число с лю­бой степенью точности с помощью электрических импульсов.

Например, если принять, что наличие импульса соответствует цифре «1», его отсутствие — цифре «О», а очередность появления импульса — номеру его разряда, то шестиразрядное двоичное число 101011, соответствующее десятичному числу 43, можно записать приведенной на рис. 74, а последовательностью вре­менных импульсов (нулевой разряд записывают справа).

Для передачи и обработки информации в двоичной системе без возникновения ошибок требуется, чтобы величина напряже­ния импульса, соответствующая «1», была не меньше некото­рого минимального значения Uu а величина напряжения помех при наличии «О» не превышала некоторого максимального зна­чения U2.

Применяется также параллельная запись двоичных чисел, при которой импульсы, соответствующие различным разрядам, появляются на разных выходах схемы одновременно (рис. 74, б).

В качестве элементов хранения и переработки двоичной ин­формации все больше применяются элементы, выполненные на основе ферромагнетиков с использованием двух его устойчивых состояний, которые характеризуются положительным и отрица­тельным значениями остаточной индукции. Можно показать {см., например, [Л. 30]), что отношение полезного сигнала к сиг­налу помехи для кибернетических устройств с магнитными эле­ментами получается тем больше, чем ближе петля гистерезиса приближается к прямоугольной форме, т. е. чем меньше разни­ца между максимальной Втах и остаточной Вг индукциями. По­этому магнитные материалы этой группы принято называть ма­териалами с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ).

Двоичные элементы на сердечниках с ППГ по надежности значительно превосходят не только ламповые, но и полупровод­никовые элементы. Они обладают также другими преимущест­вами (хранением информации без затрат энергии, высокой стабильностью характеристик, малым потреблением мощности, малыми размерами, низкой стоимостью, простотой проектирова­ния сложных устройств), в силу которых находят все большее применение в устройствах хранения и переработки дискретной информации.

Переключение сердечников с ППГ из одного состояния на­магниченности в другое может осуществляться в основном дву­мя способами: перемагничивающими токовыми импульсами, создающими поля, значительно превосходящие коэрцитивную силу, или совпадающими во времени несколькими токовыми им­пульсами, каждый из которых не может заметно изменить со­стояние сердечника и суммарное значение которых превосхо­дит коэрцитивную силу.

Первый способ переключения сердечников применяется в основном в устройствах переработки и передачи информации, второй — в устройствах хранения дискретной информации (за­поминающих устройствах).

Материалы с ППГ могут быть подразделены на три группы: ферриты, текстурованные ферромагнитные сплавы, применяе­мые в виде лент толщиной от 0,5 мм до единиц и десятков мик­рон, и тонкие ферромагнитные пленки.

В настоящее время наибольшее распространение получили ферритовые сердечники с ППГ благодаря открытию ферритов со спонтанной (самопроизвольной) прямоугольностью петли гистерезиса. При изготовлении таких сердечников не требуется принятия специальных технологических мер (создания механи­ческих напряжений или отжига в магнитном поле) для получе­ния текстуры, обеспечивающей получение высокой прямоуголь — ности петли, как это необходимо для металлических материа­лов с ППГ. Технологический процесс производства ферритовых сердечников с ППГ значительно проще процесса изготовления ленточных сердечников из сплавов тонкого и сверхтонкого про­ката. Однако микронные сердечники, изготовленные из сплавов сверхтонкого проката (2—10 мк), выгодно отличаются от фер­ритовых сердечников своей температурной стабильностью и луч­шими магнитными свойствами.

Применение тонких ферромагнитных пленок, имеющих вы­сокие частотные свойства и позволяющих создать компактные элементы, на перемагничивание которых требуются незначи­тельные затраты энергии, открывает большие перспективы для развития радиоэлектроники.

Но многие вопросы в области изго­товления и применения тонких пленок, например такие, как по­лучение элементов с одинаковыми свойствами, измерение их па­раметров и другие, находятся еще в стадии разработки.

В зависимости от особенностей устройств, в которых исполь­зуются ферромагнетики с ППГ, требования к ним могут суще­ственно различаться. Так, ферромагнетики, предназначенные для работы в устройствах переработки дискретной информации, должны отличаться небольшим значением статической коэрци­тивной силы Нс. Наоборот, ферромагнетики, предназначенные для работы в устройствах хранения дискретной информации, в которых для переключения сердечников используется принцип совпадения нескольких токов, должны иметь большое значение Нс для обеспечения высокого быстродействия.

Однако все же можно сформулировать следующие основные требования к материалам с ППГ.

1. Основным параметром, характеризующим магнитный ма­териал и магнитный элемент, является коэффициент прямо — угольности петли гистерезиса /СПр[66], представляющий собой от­ношение остаточной индукции Вг к максимальной индукции

В max-

= (69)

Значение максимальной индукции Втах обычно определяют для поля Нтах = (5—10) Н-с, что близко соответствует предель­ным характеристикам. шах)

Обычно k равно 0,33; 0,5 или 0,66, что соответствует дейст­вию частичных токов возбуждения, составляющих ‘/з, 7г или 2/з величины перемагничивающего тока.

Коэффициент квадратности должен быть достаточно мал. Это означает, что при работе по частному циклу, определяемому симметричным воздействием ±#тах, уменьшенное в k раз, воз­действие не должно существенно менять намагниченности сер­дечника (стягивать его).

Для хороших образцов ферритов /Скв < 0,2 и достигает 0,3 при коэффициенте k, равном 0,66. Так как ленточные сердечни­ки практически не используются в запоминающих устройствах, то значения коэффициента квадратности для них обычно не приводятся.

Коэффициент квадратности магнитных пленок при воздей­ствии поля, совпадающего по направлению с осью легкого на­магничивания, достигает высоких значений, что позволяет эф­фективно использовать эти элементы в запоминающих устрой­ствах, работающих на принципе совпадения токов.

Время, необходимое для переключения ферромагнетика с ППГ из одного состояния остаточной индукции в противополож­ное, называемое временем перемагничивания Тф, должно быть по возможности малым.

Уменьшение Тф, помимо пропорционального увеличения бы­стродействия устройства, вызывает также возрастание выход­ного сигнала, снимаемого с элемента.

Время переключения сердечников с ППГ в современных уст­ройствах автоматики и вычислительной техники составляет не­сколько микросекунд. В наиболее быстродействующих устрой­
ствах это время доходит до одной микросекунды и менее и ог­раничено в основном трудностями создания кратковременных мощных переключающих полей.

Рис. 75. К определению коэф­фициента квадратности

На рис. 76 представлены сравнительные зависимости 1/тф = =/(#) для трех основных групп материалов с ППГ, из которых видно большое преимущество в этом отношении микронных сер­дечников и особенно тонких ферромагнитных пленок по сравне­нию с ферритами.

Рис. 76. Сравнительные зависимо­сти ‘/та = f(H) для трех групп ма­териалов

4. Для обеспечения быстрого перемагничивания сердечников они должны иметь небольшое значение коэффициента переклю­чения Sw, под которым понимают величину электрического за­ряда (количество электричества), необходимого для полного переключения сердечника, т. е. для его перемагничивания из од­ного состояния остаточной индукции в противоположное состоя­ние максимальной индукции.

Коэффициент переключения Sw зависит только от типа фер­ромагнетика (свойств материала сердечника и его геометрии) и в определенных пределах не зависит от характера переключе­ния.

Коэффициент переключения измеряется обычно в мкк/см или э-мксек. Для ферритов различных марок Sw = 0,25— 0,66 мкк/см. Для ленточных сердечников микронного проката Sw=0,2—1,6 мкк/см и возрастает по мере увеличения толщи­ны листа. Для тонких ферромагнитных пленок Sw значительно меньше, чем для сердечников.

Поле старта Яст, под которым понимают усредненное зна­чение напряженности статического поля, характеризующего ве­личину динамической коэрцитивной силы, в большинстве случа­ев желательно иметь минимальным.

Обычно Яст = (1,2—1,4) Яс.

Высокая температурная стабильность свойств.

Для ферритов характерно повышение точки Кюри с увеличе­нием коэрцитивной силы. Так, например, феррит марки ВТ-5, имеющий коэрцитивную силу Яс = 0,12 а/см, теряет свои фер­ромагнитные свойства при темпе­ратуре + 150° С, в то время как феррит марки ВТ-6, имеющий коэрцитивную силу Яс = 3,0 а/см, сохраняет свои основные свойст­ва до +320° С. Такая зависи­мость объясняется тем, что высо­кокоэрцитивные ферриты имеют меньшее процентное содержание компонент с повышенной зависи­мостью свойств от температуры. Вообще у сердечников с большими значениями коэрцитивной си­лы наблюдается меньшая зависимость статических и динамиче­ских (импульсных) параметров от температуры.

Форма петли гистерезиса феррита при разных температурах схематически показана на рис. 77. Как правило, при повыше­нии температуры площадь петли уменьшается, а прямоуголь — ность ее ухудшается, т. е. происходит уменьшение коэрцитивной силы, остаточной индукции и коэффициента прямоугольности. При охлаждении сердечников наблюдаются обратные явления.

На рис. 78, а и б приведены для феррита марки ВТ-1 темпе­ратурные зависимости магнитных характеристик сердечников:

Юо

А?

Во

40

Рис. 77. Петли гистерезиса фер­рита с ППГ при разных темпе­ратурах

Рис. 78. Изменение свойств феррита марки ВТ-1 от температуры:

А — относительной коэрцитивной силы; б — относительной остаточной индукции

20

Относительной коэрцитивной силы

Нс = 100%

0 = 20°С)

И относительной остаточной индукции

Вг = Br(to = t) 100%.

Данные зависимости показывают, что коэрцитивная сила и остаточная индукция в зависимости от температуры изменяют­ся приблизительно по линейному закону:

TOC \o «1-3» \h \z Нс% =Ш-Кни (71)

И

Я, % = 100-/Гв & (72)

О г

Где ti° = t°—20° С, t = (+20° С) — ( + 60° С), а

Илья Варшавский «Петля гистерезиса»

Рассказ (довольно объемный, чем не повесть?) написан как всегда прекрасно – легко, остроумно, с тем самым юмором, который стал для меня узнаваемым, любимым. В этом – всё здорово. Однако в какой-то момент (и чего уж скрывать, оно случилось довольно быстро) читать стало не очень интересно из-за того, что стало понятно, к чему вообще этот рассказ, и что с нашим героем будет дальше. И не в этом даже беда, а в том, что такое было… «Се человек» Муркока, написанный, кстати, приблизительно в этих самых годах. Вряд ли, конечно, авторы друг друга читали, но что есть, то есть – видимо идея таинственным образом витала в воздухе и была схвачена двумя разными авторами и реализована чуть по-разному… но идея-то одна. А ещё был рассказ Пола Андерсона «Легко ли быть царём» (написанный даже раньше), в котором путешественнику во времени тоже пришлось «заменить» одну важную историческую фигуру, кстати, тоже из библейских времён…

Здесь всё разыграно в ключе юмористическом, однако, это, по-моему, делает рассказ чуть пониже, чем приведённые аналогии из-за ореола несерьёзности. Несерьёзность была всюду – как, например, такой поднаторевший в вопросах теологии и истории учёный не смог уловить, что он собственно делает, и не увидел в своих спутниках тех самых людей… даже имена их его не смутили? С другой стороны вот такого явно антирелигиозного для меня лично не вышло. Не забавно ли получилось, что утопия 21-го века, из которой пришёл наш герой, и тот самый рай, которым были очарованны слушавшие его люди, это одно и то же – выходит, идеалы христианства и коммунизма (в представлении автора этого рассказа как минимум) во многом похожи? Не удивительно ли? А ещё в память запал момент испытания нашего героя, когда он заявил, что учёный – вот так вот очень ярко и наглядно автор показал разность в науке двух времен, и ощущение сложилось, что наш-то Курочкин оказался посрамлён…

Но вот эта похожесть и очевидность для меня многое убило. Хотя стиль автора как всегда прекрасен. Ради одного этого юмора можно было потерпеть и дочитать до конца.

Гистерезис

Гистерезис в общем понятии (от греческого – отстающий) — это свойство определенных физических, биологических и иных систем, которые реагируют на соответствующие воздействия с учетом текущего состояния, а также предыстории.

Гистерезис характерен т.н. «насыщением», и различными траекториями соответствующих графиков, отмечающих состояние системы в данный момент времени. Последние, в итоге, имеют форму остроугольной петли.

Если же рассматривать конкретно электротехнику, то каждый электромагнитный сердечник после окончания воздействия электрического тока в течение некоторого времени сохраняет собственное магнитное поле, называемое остаточным магнетизмом.

Его величина зависит, прежде всего, от свойств материала: у закаленной стали она существенно выше, чем у мягкого железа.

Но, в любом случае, явление остаточного магнетизма всегда присутствует при перемагничивании сердечника, когда необходимо размагнитить его до нуля, а затем изменить полюс на противоположный.

Любое изменение направления тока в обмотке электромагнита предусматривает (из-за наличия вышеуказанных свойств материала) предварительное размагничивание сердечника. Только после этого он может поменять свою полярность — это известный закон физики.

Для перемагничивания в обратном направлении необходим соответствующий магнитный поток.

Другими словами: изменение магнитной индукции сердечника не «поспевает» за соответствующими изменениями магнитного потока, которое оперативно создает обмотка.

Вот эта временная задержка намагничивания сердечника от изменений магнитных потоков и получило название в электротехнике как гистерезис.

Каждое перемагничивание сердечника предусматривает избавление от остаточного магнетизма путем воздействия противонаправленным магнитным потоком. На практике это приводит к определенным потерям электроэнергии, которые тратятся на преодоление «неправильной» ориентации молекулярных магнитиков.

Последние проявляются в виде выделения тепла, и представляют так называемые затраты на гистерезис.

Таким образом, стальные сердечники, например, статоров или якорей электродвигателей или генераторов, а также силовых трансформаторов, должны иметь по возможности наименьшую корреляционную силу. Это позволит снизить гистерезисные потери, повысив в итоге КПД соответствующего электрического агрегата или прибора.

Сам процесс намагничивания определяется соответствующим графиком – так называемой петлей гистерезиса. Она представляет замкнутую кривую, отображающую зависимость скорости намагничивания от изменения динамики напряженности внешнего поля.

Большая площадь петли подразумевает, соответственно, и большие затраты на перемагничивание.

Также практически во всех электронных приборах наблюдается и такое явление, как тепловой гистерезис – невозвращение после прогрева аппаратуры к изначальному состоянию.

В электротехнике и электронике явление гистерезиса используется в различных магнитных носителях информации (например, триггерах Шмидта), или в специальных гистерезисных электродвигателях.

Широкое распространение этот физический эффект нашел также в различных устройствах, предназначенных для подавления различных шумов (дребезг контактов, быстрые колебания и т. п.) в процессе переключения логических схем.

Что такое петля гистерезиса в физике?

Значение плотности потока для любого значения тока всегда больше, когда ток уменьшается, затем, когда он увеличивается, магнетизм отстает от тока намагничивания. Этот процесс известен как гистерезис.

Определение контура гистерезиса

Чтобы исследовать ферромагнитный материал, стержень из этого материала, например железа, помещается в соленоид переменного тока. Когда переменный ток имеет положительное пиковое значение, он полностью намагничивает образец в одном направлении, а когда ток достигает своего отрицательного пика, он полностью намагничивает его в противоположном направлении.Таким образом, когда переменный ток изменяется с положительного пикового значения на отрицательное пиковое значение, а затем обратно на положительное пиковое значение, образец проходит полный цикл намагничивания. Плотность потока в зависимости от намагниченности образца для различных значений тока намагничивания соленоида отображается на графике CRO.
Его основные особенности следующие:

1. Гистерезис

Участок OA кривой получается, когда ток I, намагничивания увеличивается, а AR — участок, когда ток уменьшается.Можно отметить, что значение плотности потока любого значения тока всегда больше, когда ток уменьшается, чем когда он увеличивается, то есть магнетизм отстает от тока намагничивания. Это явление известно как гистерезис.

2. Насыщенность

Плотность магнитного потока увеличивается от нуля до максимального значения. На этом этапе считается, что материал магнитонасыщен.

3. Remanence or Retantivity

Когда ток снижается до нуля, материал все еще остается сильно намагниченным, что обозначено точкой R на кривой.Это происходит из-за тенденции доменов частично оставаться в очереди после того, как они были выровнены.

4. Коэрцитивность

Для размагничивания материала ток намагничивания меняется на противоположный и увеличивается, чтобы уменьшить намагниченность до нуля. Это называется коэрцитивным током, обозначенным на кривой буквой C. Коэрцитивная сила стали больше, чем у железа, поскольку для ее размагничивания требуется больший ток. Когда материал намагничивается, его кривая намагничивания никогда не проходит через начало координат. Вместо этого он образует замкнутый контур ACDC’A, который называется петлей гистерезиса.

5. Площадь петли

Площадь контура — это мера энергии, необходимой для намагничивания и размагничивания каждого цикла. Это энергия, необходимая для работы против внутреннего трения доменов. Эта работа, как и всякая работа против трения, рассеивается в виде тепла. Это называется гистерезисной потерей.
Твердые магнитные материалы, такие как сталь, не поддаются легкому намагничиванию или размагничиванию, поэтому они имеют большую площадь петли по сравнению с магнитно-мягкими материалами, такими как железо, которые легко намагничиваются. Таким образом, энергия, рассеиваемая за цикл, для железа меньше, чем для стали.
Пригодность магнитных материалов для различных целей можно изучить, выполнив полный цикл образца и нарисовав петлю гистерезиса. Для изготовления постоянного магнита лучше всего подходит материал с высокой удерживающей способностью и большой коэрцитивной силой. Сердечники электромагнитов, используемых для переменных токов, где образец многократно подвергается намагничиванию и размагничиванию, должны иметь узкие кривые гистерезиса небольшой площади, чтобы минимизировать потери энергии.
Для связанных тем посетите нашу страницу: Электричество и магнетизм

Петля гистерезиса

— Перевод на французском языке — Примеры на английском языке

Примеры того, что вам нужно, это содержание вульгарных словечек.

Примеры peuvent contenir des mots familiers liés à votre recherche

Чтобы определить желаемый предел текучести, через петлю гистерезиса проводится прямая линия .

Pour la détermination de la limit Conventionnelle d’élasticité recherchée, une droite est tracée en travers de la boucle d’Hystérésis .

Идеальный магнитный материал характеризуется идеально прямоугольной петлей гистерезиса , т. Е. Прямоугольностью петли, равной 1, с коэрцитивной силой 25 кА / м или менее и высокой намагниченностью насыщения.

Магнетический материал идеален как образец boucle d’hystérésis parfaitement rectangulaire, c’est-à-dire, une rectangularité de boucle de 1, принудительно от 25kA / m или moins и т. Д.

Пленка легко переключается и характеризуется по существу квадратной формой петли гистерезиса .

Ledit film является легко коммутируемым и имеет вид на цикл гистерезиса de forme pratiquement carrée.

Использование этой структуры с 7τ-сопряженными органическими молекулами приводит к петле гистерезиса с измерениями тока и напряжения, которые полезны для электронного запоминающего устройства.

Использование этой структуры с органическими молекулами 7T-конъюги для восстановления в цикле гистерезиса с измерением напряжения куранта для электронной памяти.

Представлены способ и устройство для смещения петли гистерезиса магниторезистивного устройства.

Настоящее изобретение касается одежды и обработки, позволяющей менять boucle d’hystérèse d’un dispositif magnétorésistif.

дополнительный порог может быть использован для создания петли гистерезиса

Стоунер и Вольфарт рассчитали основную петлю гистерезиса для изотропной системы случайно ориентированных идентичных частиц.

Стоунер и Вольфарт вычислили цикл гистерезиса , основной для изотропной системы, составной части идентичности и ориентированной альтернативы.

построение графика зависимости вращательного смещения от силы в декартовой системе координат дает непрерывный, ограниченный, четырехквадрантный контур гистерезиса

en reportant les rotations en fonction des force sur un système de correonnées cartésiennes, on obtient une boucle d’hystérèse продолжить рожденные в квадрантах

Магнитные измерения могут включать в себя определение магнитной петли гистерезиса и магнитного момента алмаза.

Les mesures magnétiques peuvent comprendre la determination d’une boucle d’hystérésis magnétique et du moment magnétique du diamant.

Форма петли гистерезиса сильно зависит от угла между магнитным полем и легкой осью (рис. 3).

L’allure de la boucle d’hystérésis — это крепость, защищающая от великих чемпионов и легкого прицеливания.

Изменение толщины немагнитных слоев привело к значительному уменьшению остаточной намагниченности в петле гистерезиса .

Changer l’épaisseur des couches non-magnétiques a mené à une réductionignative de la magnétisation résiduelle из-за boucle d’hystérésis .

в третьем варианте осуществления петля гистерезиса характеризуется наличием хорошо развитого плато выше p / po около 0.55

dans un troisième mode de réalisation, la boucle d’hystérésis est caractérisée related un Plateau bien développé au-dessus de p / p0 d’environ 0,55

Ток смещения предпочтительно сконфигурирован так, чтобы по существу центрировать петлю гистерезиса устройства без переключения двоичного состояния устройства.

Этот способ поляризации — это предварительная конфигурация фасада в центре восприятия boucle d’hystérèse de ce dispositif sans commutation d’un état binaire de ce dispositif.

смещение постоянного напряжения, которое проявляется как перемещение петли гистерезиса сегнетоэлектрика , возникает между двумя электродами при приложении электрического поля.

une Voltage de décalage en courant continue, qui se manifest sous la forme d’une translation du cycle d’hystérésis ferroélectrique, apparaît entre les deux électrodes lorsqu’on applique un champ électrique

Термообратимый фармацевтический состав имеет вязкость от примерно 8500 сП до примерно 400000 сП при комнатной температуре и вязкость от примерно 1000 сП до примерно 8000 сП при температуре тела и демонстрирует поведение петли гистерезиса .

Фармацевтическая рецептура с термореверсивной способностью вязкости включает в себя среднюю среду 8500 сП и среду 400000 сП при температуре окружающей среды, а также вязкость включает среднюю среду 1000 сП и среду 8000 сП при температуре тела и представляет собой состав для циклов гистерезиса .

Файл: Double hysteresis loop.svg — Wikimedia Commons

Сводка [править]

Описание Двойная петля гистерезиса.svg	Polski: Podwójna pętla histerezy dielektrycznej English: Двойная диэлектрическая петля гистерезиса
Дата	18 января 2015
Источник	Собственная работа
Автор	Szczureq

На основе кода из File: Ferroelectric polarisation.svg от Bigly

Лицензирование [править]

Я, владелец авторских прав на это произведение, публикую его под следующей лицензией:

	Этот файл находится под лицензией Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 Международная лицензия.
	Вы свободны: поделиться — копировать, распространять и передавать произведение для ремикса — для адаптации работы При следующих условиях: авторство — Вы должны указать соответствующий источник, предоставить ссылку на лицензию и указать, были ли внесены изменения. Вы можете сделать это любым разумным способом, но не любым способом, который предполагает, что лицензиар одобряет вас или ваше использование. поделиться одинаково — Если вы ремикшируете, трансформируете или основываете материал, вы должны распространять свои материалы по той же или совместимой лицензии, что и оригинал. https://creativecommons.org/licenses/by-sa/4.0 CC BY-SA 4.0 Лицензия Creative Commons Attribution-Share Alike 4.0 правда правда

Щелкните дату / время, чтобы просмотреть файл, который был загружен в тот момент.

901 обсуждение | вклад)

	Дата / время	Миниатюра	Размеры	Пользователь	Комментарий
текущий	10:54, 18 января 2015 г.		160 × 161 (4 KBz)	Страница, созданная пользователем с помощью UploadWizard

Вы не можете перезаписать этот файл.

Нет страниц, использующих этот файл.

Этот файл используют следующие другие вики:

• Использование на pl.wikipedia.org
• Использование на ru.wikipedia.org

Этот файл содержит дополнительную информацию, такую ​​как метаданные Exif, которые могли быть добавлены цифровой камерой, сканером или программным обеспечением, используемым для их создания или оцифровки. Если файл был изменен по сравнению с исходным состоянием, некоторые детали, такие как временная метка, могут не полностью отражать данные исходного файла.Отметка времени точна ровно настолько, насколько точны часы в камере, и она может быть совершенно неправильной.