Пирометрия. Оптическая пирометрия: методы измерения температуры на основе теплового излучения

Что такое оптическая пирометрия. Какие виды температур различают в оптической пирометрии. Как работают различные типы пирометров. Каковы преимущества и недостатки оптической пирометрии.

Основные принципы оптической пирометрии

Оптическая пирометрия — это совокупность методов измерения температуры тел, основанных на законах теплового излучения. Данные методы позволяют бесконтактно определять температуру различных объектов путем анализа их теплового излучения.

Основные преимущества оптической пирометрии:

• Возможность бесконтактного измерения температуры
• Измерение высоких температур (свыше 1000°C)
• Быстродействие
• Возможность измерения температуры движущихся объектов

Ключевой принцип оптической пирометрии заключается в том, что интенсивность и спектральный состав теплового излучения тела зависят от его температуры. Анализируя характеристики этого излучения, можно определить температуру объекта.

Виды температур в оптической пирометрии

В оптической пирометрии различают следующие виды температур:

Радиационная температура

Радиационная температура T_р — это температура абсолютно черного тела, при которой его энергетическая светимость равна энергетической светимости исследуемого тела в широком диапазоне длин волн.

Яркостная температура

Яркостная температура T_я — это температура абсолютно черного тела, при которой его спектральная плотность энергетической светимости для определенной длины волны равна спектральной плотности энергетической светимости исследуемого тела для той же длины волны.

Цветовая температура

Цветовая температура T_ц — это температура абсолютно черного тела, при которой относительное распределение энергии в его спектре максимально близко к распределению энергии в спектре исследуемого источника.

Для реальных (нечерных) тел эти температуры могут отличаться от истинной термодинамической температуры. Поэтому при пирометрических измерениях важно учитывать излучательную способность объекта.

Основные типы оптических пирометров

Существует несколько основных типов оптических пирометров:

Пирометр с исчезающей нитью

Принцип действия: яркость нити накала лампы пирометра уравнивается с яркостью изображения исследуемого объекта. Когда яркости совпадают, нить «исчезает» на фоне объекта.

Преимущества:

• Простота конструкции
• Высокая точность при правильном использовании

Недостатки:

• Субъективность измерений (зависят от зрения оператора)
• Невозможность автоматизации измерений

Фотоэлектрический пирометр

Принцип действия: интенсивность излучения преобразуется в электрический сигнал с помощью фотоприемника.

Преимущества:

• Возможность автоматизации измерений
• Высокое быстродействие

Недостатки:

• Сложность конструкции
• Необходимость периодической калибровки

Цветовой пирометр

Принцип действия: измеряется отношение интенсивностей излучения для двух различных длин волн.

Преимущества:

• Меньшая зависимость от излучательной способности объекта
• Возможность измерения температуры через окна, пламя и т.п.

Недостатки:

• Более низкая точность по сравнению с яркостными пирометрами
• Сложность конструкции

Применение оптической пирометрии

Оптическая пирометрия находит широкое применение в различных областях:

• Металлургия — контроль температуры плавки и обработки металлов
• Энергетика — измерение температуры топочных газов, поверхностей нагрева
• Электроника — контроль температуры при производстве полупроводников
• Химическая промышленность — контроль температуры в реакторах
• Научные исследования — измерение высоких температур в экспериментах

Оптическая пирометрия особенно эффективна там, где невозможно или нежелательно использование контактных методов измерения температуры.

Преимущества и недостатки оптической пирометрии

Основные преимущества оптической пирометрии:

• Бесконтактное измерение температуры
• Возможность измерения высоких температур (свыше 1000°C)
• Быстродействие
• Возможность измерения температуры движущихся объектов
• Измерение температуры в агрессивных средах

Недостатки метода:

• Зависимость показаний от излучательной способности объекта
• Влияние состояния поверхности на результаты измерений
• Необходимость учета пропускания промежуточной среды
• Сложность измерения температуры через стекло, пламя и т.п.

Несмотря на указанные недостатки, оптическая пирометрия остается незаменимым методом в ряде областей, особенно при измерении высоких температур.

Современные тенденции развития оптической пирометрии

Основные направления совершенствования оптических пирометров:

• Повышение точности измерений
• Расширение диапазона измеряемых температур
• Уменьшение влияния излучательной способности объекта
• Улучшение пространственного и временного разрешения
• Разработка многоспектральных пирометров
• Интеграция с системами машинного зрения

Одним из перспективных направлений является спектральная пирометрия — анализ широкого спектра теплового излучения объекта. Это позволяет повысить точность измерений и уменьшить влияние излучательной способности.

Развитие оптических пирометров идет по пути создания интеллектуальных измерительных систем, способных адаптироваться к различным условиям измерений и автоматически учитывать влияющие факторы.

Заключение

Оптическая пирометрия является мощным инструментом для бесконтактного измерения температуры. Несмотря на определенные ограничения, этот метод незаменим во многих областях науки и техники. Дальнейшее развитие оптической пирометрии связано с совершенствованием методов анализа теплового излучения и созданием интеллектуальных измерительных систем.

Оптическая пирометрия. Температуры. Принцип измерения температуры

3. Оптическая пирометрия.

Оптической пирометрией называется совокупность методов измерения температуры тел, основанных на законах теплового излучения. Приборы, применяемые для этого, называются пирометрами.

Эти методы очень удобны для измерения температур различных объектов, где сложно или вообще невозможно применить традиционные контактные датчики. Это относится в первую очередь к измерению высоких температур.

В оптической пирометрии различают следующие температуры тела: радиационную, цветовую, яркостную.

3.1. Радиационная температура.

Радиационная температура Тр тела— это температура абсолютно чёрного тела, при которой его энергетическая светимость R равна энергетической светимости Rm данного тела в широком диапазоне длин волн.

Если же измерить мощность, излучаемую некоторым телом с единицы поверхности в достаточно широком интервале волн и ее величину сопоставить с энергетической светимостью абсолютно черного тела, то можно, используя формулу (11), вычислить температуру этого тела, как

(17)

Определенная таким способом температура Tp будет достаточно точно соответствовать истинной температуре T при выполнении двух условий:

-оптическая система и детектор излучения должны иметь одинаковую чувствительность в широком диапазоне длин волн, соответствующем основной излучаемой мощности поверхности тела.

-коэффициент монохроматического поглощения поверхности тела должен быть близок к единице.

Для серого тела закон Стефана-Больцмана может быть записан в виде

Rm(T) = αT σT4; где αT < 1.

Подставляя данное выражение в формулу (17), получим

(18)

Из (18) следует, что для серого тела радиационная температура оказывается всегда ниже истинной (Tp < T).

3.2. Цветовая температура.

Спектральная плотность энергетической светимости серых тел (или тел близких к ним по свойствам) с точностью до постоянного коэффициента (коэффициента монохроматического поглощения) пропорциональна спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела. Следовательно, распределение энергии в спектре серого тела такое же, как и в спектре абсолютно черного тела при той же температуре.

Для определения температуры серого тела достаточно измерить мощность I(λ,Т), излучаемую единицей поверхности тела в достаточно узком спектральном интервале (пропорциональную r(λ,Т)), для двух различных волн. Отношение I(λ,Т) для двух длин волн равно отношению зависимостей f(λ,Т) для этих волн, вид которых дается формулой (5):

(19)

Из данного равенства можно математическим путем получить температуру Т. Полученная таким образом температура называется цветовой. Цветовая температура тела, определенная по формуле (19), будет соответствовать истинной, если коэффициент монохроматического поглощения не сильно зависит от длины волны. В противном случае понятие цветовой температуры теряет смысл. Цветовая температура серого тела совпадает с истинной температурой и может быть найдена также из закона смещения Вина.

Таким образом,

цветовая температура Тц тела— это температура абсолютно чёрного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности энергетической светимости абсолютно чёрного тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра.

Обычно для определения цветовой температуры выбирают длины волн λ1=655 нм (красный цвет), λ2= 470 нм (зелено-голубой цвет).

3.3. Яркостная температура.

Яркостная температура Тя тела – это температура абсолютно чёрного тела, при которой его спектральная плотность энергетической светимости f(λ,T), для какой либо определённой длины волны, равна спектральной плотности, энергетической светимости r(λ,Т) данного тела для той же длины волны.

Так как для нечерного тела спектральная плотность энергетической светимости при определенной температуре будет всегда ниже чем у абсолютно черного тела, то истинная температура тела будет всегда выше яркостной.

В качестве яркостного пирометра широко используется пирометр с исчезающей нитью. Принцип определения температуры основан на визуальном сравнении яркости раскаленной нити лампы пирометра с яркостью изображения исследуемого объекта. Равенство яркостей, наблюдаемое через монохроматический светофильтр (обычно измерения проводят на длине волны λ=660 нм), определяется по исчезновению изображения нити пирометрической лампы на фоне изображения раскаленного объекта. Накал нити лампы пирометра регулируется реостатом, а температура нити определяется по градуировочному графику, или таблице. Если температура нити высока, то для ослабления потока излучения применяется также и нейтральный светофильтр.

Пусть мы в результате измерений получили равенство яркостей нити пирометра и исследуемого объекта и по графику определили температуру нити пирометра Т1. Тогда, на основании формулы (3) можно записать:

f (λ,T1) α1(λ,T1) = f (λ ,T2) α2( λ, T2 ) (20)

где α1(λ,T1) и α2(λ,T2) коэффициенты монохроматического поглощения материала нити пирометра и исследуемого объекта соответственно. T1 и T2 – температуры нити пирометра и объекта. Как видно из (20), равенство температур объекта и нити пирометра будут наблюдаться только тогда, когда будут, равны их коэффициенты монохроматического поглощения в наблюдаемой области спектра α1(λ,T1)=α2(λ,T2). Если α1(λ,T1) > α2(λ,T2), мы получим заниженное значение температуры объекта, при обратном соотношении — завышенное значение температуры.

4. Определение постоянной Стефана-Больцмана с помощью оптического пирометра

Для реальных (не черных, в том числе и серых) тел на основании закона Стефана-Больцмана можно определить мощность излучения во всем интервале длин волн W:

W = α(Т) S σТ4 (21)

где S – площадь поверхности нагретого тела, α(Т) –коэффициент черноты реального тела. Он равен отношению энергетической светимости данного реального тела к энергетической светимости абсолютно черного тела при той же температуре. Данный коэффициент представляет интегральный (по всем длинам волн) коэффициент поглощения реального тела. Для серого тела этот коэффициент представляет собой коэффициент монохроматического поглощения αТ, не зависящий от длины волны (введен ранее в 2. 2). В качестве тела-источника теплового излучения можно взять вольфрамовую спираль вакуумной лампы накаливания. Подводимая энергия электрического тока в такой лампе расходуется в основном на тепловое излучение. Доля рассеиваемой мощности лампы за счет теплопроводности составляет небольшую величину и ею можно пренебречь в общем балансе энергии.

Таким образом, с одной стороны, мы можем определить мощность излучения из закона Джоуля-Ленца, с другой, определить температуру нити лампы с помощью оптического пирометра. При этом температура, определенная с помощью пирометра, будет истинной, поскольку нити лампы пирометра и исследуемой лампы изготовлены из одного материала — вольфрама. Поэтому можно записать:

W= Iл Uл = α(Т) S б Т4 (22)

где Iл, Uл — ток и напряжение питания лампы. Зная длину и диаметр нити накала, а также коэффициент черноты α(Т) вольфрама в видимой области спектра, легко вычислить постоянную Стефана-Больцмана:

(23)

Площадь нити исследуемой лампы накаливания S=0. 317·10-3м2. Коэффициент α(Т) = 0.25.

Похожие записи :

• Яркостная температура Тя тела – это температура абсолютно чёрного тела, при которой его спектральная плотность энергетической светимости f(λ,T), для какой либо определённо …

• Оптической пирометрией называется совокупность методов измерения температуры тел, основанных на законах теплового излучения. Приборы, применяемые для этого, называются пирометр …

• Спектральная плотность энергетической светимости серых тел (или тел близких к ним по свойствам) с точностью до постоянного коэффициента (коэффициента монохроматического поглоще …

• Тепловым излучением тел называется электромагнитное излучение, возникающее за счет той части внутренней энергии тела, которая связана с тепловым движением его частиц. Основными …

• 2.1. Тепловое излучение тел. Тепловым излучением тел называется электромагнитное излучение, возникающее за счет той части внутренней энергии тела, которая связана с тепловым д . ..

Рубрика: Оптика – раздел физики | | Комментарии к записи Оптическая пирометрия. Температуры. Принцип измерения температуры отключены

No comments yet.

RSS-лента комментариев.

К сожалению, по вашему запросу ничего не найдено.

Спектральная пирометрия нагретых объектов

Для многих объектов характерна пространственная и временная неоднородность температуры. Объектами с пространственно-неоднородной температурой являются стационарные пламена, плазма дуговых, оптических и микроволновых разрядов, нагретые лазерным лучом поверхности, области тепловой неустойчивости при микроволновом нагреве, активные области полупроводниковых лазеров, поверхности работающих высокотемпературных интегральных схем (без корпуса, в тестовом режиме).

Одним из новых методов оптической пирометрии нагретых объектов является спектральная пирометрия. Преимущество этого метода перед традиционными (яркостная и цветовая пирометрия) состоит в том, что при регистрации широкого спектра излучения нет необходимости измерять или вычислять коэффициент черноты исследуемого объекта. Спектральная пирометрия позволяет измерять температуру объектов, для которых традиционные методы неприменимы.

Для реализации описываемого метода можно использовать спектральный пирометр (спектропирометр) состоящий из малогабаритного ПЗС-спектрометра Ocean Optics (например, модели HR2000+), оснащенного оптоволоконным  кабелем и ноутбука с установленным программным обеспечением SpectraSuite. Спектрометр позволяет проводить накопление спектра в течение любого времени в интервале от 1 мс до 1 с.  Возможна регистрация одиночных спектров, как в режиме ручного запуска, так и при использовании внешнего синхроимпульса. В режиме кинетических измерений можно получать 1000 спектров в течение 1 с, этот режим важен при изучении кинетики нагревания или остывания.

При необходимости, с помощью драйвера OmniDriver, может быть разработано собственное Программное обеспечение, позволяющее автоматизировать ряд ручных операций (например, обработка полученного массива чисел и построение графика в необходимых координатах).

Использование пирометра на базе ПЗС-спектрометра позволяет проводить измерения температуры газовых и твердофазных пламен, эрозионной плазмы, твердых тел в плазме.

На рисунках приведены экспериментальные спектры излучения СВЧ разряда на поверхности порошковой смеси Mo – CuO  и спектр излучения прозрачного пропанового пламени и результаты обработки этих спектров: температура объекта определяется по наклону прямой. Спектры получены в отделе ИТТ ФГБНУ «НИИ ПМТ» и взяты с официального сайта.

Спектр излучения СВЧ разряда на поверхности порошковой смеси Mo – CuO

Спектр СВЧ разряда, построенный в виновских координатах после удаления спектральных линий.
По наклону определяется температура Т » 2790 К.

Спектр излучения прозрачного пропанового пламени до (1) и после (2) коррекции чувствительности ПЗС-линейки.

Участок спектра пламени в виновских координатах в интервале длин волн 460-750 нм. Температура Т = 1915 ± 4 К.

Дополнительная информация

— Спектральная пирометрия (Обзор). А. Н. Магунов, 2009 г.

— Выбор спектрального интервала, в котором нагретый непрозрачный объект излучает как серое тело. А. Н. Магунов, 2010 г.

Пирометрия — Энциклопедия по машиностроению XXL

В промышленных и лабораторных условиях температуру измеряют с помощью жидкостных термометров, пирометров, термопар и других приборов.  [c.8]

Прибор для измерения высоких температур — оптический пирометр — основан на сравнении яркости исследуемого тела с яркостью нити накаливания. Прибор проградуирован по излучению абсолютно черного источника, и поэтому он измеряет температуру, которую имело бы абсолютно черное тело при той же яркости излучения, какой обладает исследуемое тело. В пирометре используется красный светофильтр (> = 0,65 мкм).  [c.186]

Какова истинная температура тела, если пирометр зарегистрировал температуру 1400 С, а степень черноты тела при Я=0,65 мкм равна 0,6  [c.186]

Температура тела измеряется двумя оптическими пирометрами с разними светофильтрами. В первом пирометре установлен красный светофильтр (Xi = 0,65 мкм), во втором—зеленый 2 = = 0,50 мкм). Температуры, показываемые пирометрами, соответственно равны /о1=1400 °С и /о2=1420 С.  [c.187]

При температурах выше 630 °С как оптическая пирометрия, так и шумовая термометрия показали, что шкала, основанная на —10% РЬ/Р1 термопарах, заметно отклоняется от термодинамической шкалы при сушествующих значениях реперных точек, как показано на рис. 2.11. Пока еше отсутствуют измерения, которые соединили бы верхнюю границу  [c.62]

Для температур, лежащих выше верхнего предела применимости термопар из платинородиевых сплавов, не существует термопар, которые могли бы сколько-нибудь долго работать в окислительной среде. В этих условиях измерение термопарами оказывается невозможным и приходится применять пирометры или шумовые методы. Если, однако, среда не является окислительной, то можно использовать различные термопары на основе сплавов вольфрама с рением, которые хорошо работают до 2750 °С, а в течение короткого времени и до 3000 °С. Составы сплавов для термопар вольфрам-рений следующие  [c.291]

Второе важное отличие термометрии излучения от других методов термометрии, которое оказало глубокое влияние на ее развитие, состоит в том, что в термометрии излучения используется естественный датчик — человеческий глаз. До самого последнего времени наиболее широко распространенным инструментом в оптической пирометрии был оптический пиро-  [c.309]

В гл. 1 отмечалось, что визуальными измерениями температуры пользовались уже в конце 19-го столетия. Такой способ измерения был введен в МТШ-27. Уже с самого начала стало ясно, что пирометр монохроматического излучения представляет собой удобный, высоко воспроизводимый и точный прибор измерения температуры. Доступность ламп с угольной, а позднее с вольфрамовой нитью привела к созданию пирометра с исчезающей нитью. Хотя характеристики ламп с вольфрамовой нитью во многих отношениях были существенно лучше характеристик угольных ламп, последние продолжали использоваться в пирометрах с исчезающей нитью для измерения низких, до 650 °С температур вплоть до 1940 г. Преимущество угольной нити в этом случае связано с ее большой излучательной способностью, а следовательно, и хорошими цветовыми характеристиками, когда она рассматривается без цветного фильтра на фоне изображения черного тела.  [c.310]

Параллельно с развитием пирометров с исчезающей нитью шло усовершенствование вольфрамовых ленточных ламп, предназначенных для поддержания и распространения оптической температурной шкалы. Эти лампы совершенствовались непрерывно, и сейчас они используются в поверочных лабораториях совместно с образцовыми фотоэлектрическими пирометрами. Международные сличения температурных шкал выполняются путем кругового обмена такими лампами между национальными термометрическими лабораториями. В настоящее время согласованность между радиационными температурными шкалами в области от 1000 до 1700 °С, установленными основными национальными термометрическими лабораториями, характеризуется погрешностью 0,1 °С.  [c.311]

И 7 =4,2 К А(7 —0,3%, тогда как для L = мм и Г=1000 К имеем ДI7 10 . В большинстве практических случаев оптической пирометрии эти отличия от закона Стефана — Больцмана незначительны, однако в радиометрии дальней инфракрасной области они становятся существенными.  [c.317]

Чтобы проиллюстрировать вычисление излучательной способности полости, имеющей диффузно отражающие стенки, рассмотрим цилиндрическую полость, показанную на рис. 7.6. В этом случае нет необходимости выписывать уравнения в их более общем виде и можно перейти прямо к некоторым численным результатам. Полость, форма которой показана на рис. 7.6, очень похожа на полость, используемую на практике для реализации черных тел, применяемых при калибровке радиационных пирометров. Хотя для увеличения излучательной способности и уменьшения зеркальных отражений возможны и некоторые модификации (задняя стенка может быть скошенной или рифленой), простая форма, показанная на этом рисунке, позволяет продемонстрировать расчет в деталях без лишних геометрических усложнений.  [c.329]

Для пирометров, визирующих только заднюю стенку, примерно 90 % измеренного излучения является излучением, которое испускается непосредственно задней стенкой и является, таким образом, в основном характеристикой температуры только задней стенки.  [c.346]

На рис. 7.13 показана полость, сделанная из графита и используемая для реализации точки затвердевания золота при первичной калибровке фотоэлектрических пирометров. Однородность температуры обеспечивается помещением цилиндрической полости непосредственно в золото. Для исключения прямого зеркального отражения задняя стенка выполняется рифленой. Передняя стенка сделана из платинового диска с отверстием диаметром 1,5 мм. Как отмечалось выше, наличие слабо  [c.346]

Рис. 7.14. Плавление и затвердевание золота, окружающего по-. ость, изображенную на рис. 7.13. Для наблюдений использован фотоэлектрический пирометр, показанный на рис. 7.32.

Ленточная вольфрамовая лампа как воспроизводимый источник для оптического пирометра  [c.349]

ОСИ, а также перемещения вдоль оптической оси системы наблюдения. Эти эффекты достаточно малы и к трудностям размещения лампы по отношению к пирометру не приводят. Кроме того, спектральная яркостная температура центральной площадки в весьма широкой области не зависит от величины апертуры пирометра. Это  [c.361]

Рис. 7.24. Изменения спектральной яркостной температуры для различных перемещений лампы, показанной на рис. 7.19, а — вращения относительно вертикальной оси б — вращения относительно горизонтальной оси о — перемещения вдоль оптической оси пирометра.

Оптический пирометр с исчезающей нитью  [c.365]

Оптический пирометр с исчезающей нитью в свое время повсеместно использовался в эталонных лабораториях для реализации международной практической температурной шкалы. Он и сегодня остается широко используемым в науке и промышленности прибором для практической термометрии. По этой причине мы начнем этот раздел с описания его конструкции и работы.  [c.365]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле  [c.365]

Д. К- Чернов определял положение критических точек на глаз, по цветам каления стали. Знаменитый французский исследователь Ф. Осмонд, воспользовавшись только что изобретенным Ле-Шателье пирометром, определил положение критических точек, описал характер микроструктурных изменений  [c.159]

Оптический пирометр с красным светофильтром (см. задачу 10-6) зарегистриропал температуру о= 1600 С.  [c.187]

МПТШ-68 на величину, в несколько раз большую, чем считалось в момент установления последней. Недавно измерения с оптическим пирометром подтвердили найденное Гильднером новое значение точки кипения воды в пределах 2 мК (Т. Куинн, частное сообщение).  [c.6]

Другое изменение, внесенное в 1948 г. , состояло в небольшом уточнении температуры, приписанщ)й точке затвердевания серебра, с 960,5 до 960,8 °С. Это позволило уменьшить разрыв производной по МТШ-27 в точке соединения термометра сопротивления и термопары. В интервале, определенном оптическим пирометром, было принято новое значение постоянной С2= 1,438 см К в соответствии с уточнениями значений атомных констант. Кроме того, формула Вина была заменена формулой Планка. Численные расхождения температур по МТШ-27 и МПТШ-48 показаны на рис. 2.2. В 1948 г. было решено также не пользоваться выражением стоградусная шкала и ввести термин градус Цельсия . Это изменение было частично вызвано стремлением устранить возможные недоразумения в тексте на французском языке, где  [c.48]

Это затруднение было преодолено в ревизии температурной шкалы 1968 г., когда единица температуры по практической и термодинамической шкалам была одинаково определена равной 1/273,16 части термодинамической температуры тройной точки воды. Единица получила название кельвин вместо градус Кельвина и обозначение К вместо °К. При таком определении единицы интервал температур между точкой плавления льда и точкой кипения воды может изменять свое значение по результатам более совершенных измерений термодинамической температуры точки кипения. В температурной шкале 1968 г. значение температуры кипения воды было принято точно 100 °С, поскольку не имелось никаких указаний на ошибочность этого значения. Однако новые измерения с газовым термометром и оптическим пирометром, выполненные после 1968 г., показали, что следует предпочесть значение 99,975 °С (см. гл. 3). Тот факт, что новые первичные измерения, опираюшиеся на значение температуры 273,16 К для тройной точки воды, дают значение 99,975 °С для точки кипения воды, означает, что ранние работы с газовым термометром, градуированным в интервале 0°С и 100°С между точкой плавления льда и точкой кипения воды, дали ошибочное значение —273,15 °С для абсолютного нуля температуры. Исправленное значение составляет —273,22 °С.  [c.50]

Оптическая пирометрия, пирометрия по излучению, инфракрасная пирометрия, пирометрия монохроматического или суммарного излучения — таковы некоторые наименования методов термометрии, основанных на измерении теплового излучения В этой области наметилась тенденция использовать слова пирометрия и термометрия в качестве синонимов, хотя применение слова пирометрия с его значением корня огонь к инфракрасным измерениям тепературы ниже 100 °С представляется несколько неуместным.  [c.309]

Точность, с которой может быть использован пирометр с ис-чезаюшей нитью для измерения температуры, вполне достаточна для большинства практических применений. Во всяком случае, ограничивающим фактором чаще служит неопределенность в излучательной способности объекта, температура которого подлежит измерению. Однако, несмотря на удобство, точность и надежность, оптический пирометр с исчезающей нитью имеет один существенный недостаток его использование требует активного участия квалифицированного наблюдателя. Его нельзя использовать в тех приложениях, которые нуждаются в непрерывных или быстрых измерениях, а также измерениях в недоступных или опасных ситуациях. По этой причине с самого начала некоторые оптические термометры объединялись с тепловыми, термоэлектрическими, фоторезисторными и фо-тоэмиссионными детекторами. Среди них наиболее удачными оказались оптические термометры с кремниевыми фотоэлементами. Высокая прочность и долговременная воспроизводимость  [c.310]

ПОЗВОЛЯЮТ использовать их в таких разнообразных ситуациях, как измерение температуры лопастей турбин авиационных моторов и в сталелитейных печах. В поверочных лабораториях оптические пирометры с исчезающей нитью сейчас вытеснены фотоэлектрическими пирометрами, которые применяются в качестве приборов, используемых для реализации МПТШ-68 выше точки затвердевания золота.  [c.311]

На рис. 7.1 приведены величины ДHv для значений 2Ь1к в области от 1 до 100. Наиболее поразительным на рис. 7.1 является наложение больших флуктуаций Ai/v на плавно меняющуюся функцию АПу. Величина этих флуктуаций обратно пропорциональна ширине полосы V, и поэтому флуктуации с увеличением частоты уменьшаются значительно медленнее, чем уменьшается Ai/v. Из рис. 7.1 ясно, что для встречающихся в практике оптической термометрии размеров полостей, длин волн и температур отличия от закона Планка малы. Например, для длины волны 1 мкм и размера полости 1 мм получаем Ai/v = 2,5 10 , что пренебрежимо мало. Однако, если используется очень малая ширина полосы, среднеквадратичная флуктуация (бi/v) перестает быть незначительной. В современной высокоточной оптической пирометрии использование ширины полосы в 1 нм и менее является обычным. Это приводит к значениям (6Н ) = 5 10 или 10 , которыми пренебречь  [c.316]

В полостях, в которых отношение размера отверстия к размеру самой полости очень мало. В этих условиях подробности угловых характеристик отражения и излучения стенок не являются критическими, так как общий эффект влияния отверстия мал. В пирометрии по излучению применяют полости удобной формы, и поэтому подробные данные об угловых зависимостях оптических характеристик поверхностей не нужны. Если не учитывать полости, имеющие очень необычную геометрию, то предположение о диффузном, или ламбертовском, характере излучения, как правило, приводит к весьма малым ошибкам, так как только при очень больших углах к нормали это предположение перестает быть верным. Предположение о том, что все материалы диффузно отражают тепловое излучение, значительно менее оправданно. В действительности все металлы и большинство других поверхностей, если они отполированы, являются зеркальными отражателями излучения, и это необходимо учитывать. Методы огрубления поверхности позволяют  [c.328]

---

Вопрос 6. Оптическая пирометрия.

Для измерения температуры нагретых тел используются различные приборы (например, термометры расширения, электрические термометры сопротивления, термопары и т. д.). Однако для сильно нагретых тел (свыше 2000 ⁰С) эти методы измерения температуры непригодны, особенно если раскаленные тела, температуру которых необходимо определить, чрезвычайно удалены от наблюдателя (например, Солнце, звезды). В таких случаях используются методы, основанные на законах теплового излучения.

Совокупность оптических бесконтактных методов измерения высоких температур на основе зависимости между температурой и излучательной способностью (спектральной или интегральной) исследуемого тела называют оптической пирометрией. Приборы, используемые для этой цели, называются пирометрами излучения. В радиационных пирометрах регистрируется интегральное излучение исследуемого нагретого тела, а в оптических пирометрах − его излучение на одном или двух участках спектра.

В зависимости от того, какой закон теплового излучения АЧТ положен в основу при измерении температуры нагретых тел, различают три температуры − радиационную, цветовую и яркостную.

Радиационная температура Т_р – это такая температура абсолютно черного тела, при которой его энергетическая светимость равна энергетической светимости исследуемого тела. Так как все реальные тела, температура которых измеряется, являются серыми и для них поглощательная способность А(T) < 1, то радиационная температура Т_р тела, определяемая из закона Стефана-Больцмана, всегда меньше его истинной температуры тела Т, причем

. (16.26)

Цветовую температуру определяют на основании закона Вина, используя то свойство, что распределение энергии в спектре излучения серого тела такое же, как и в спектре абсолютно черного тела, имеющего ту же температуру. В этом случае излучающее серое тело имеет такой же цвет, как черное тело температуры Т_ц. Цветовая температура определяется по формуле

Т_ц = b/λ_max (16.27)

и совпадает с истинной температурой тела. Для тел, характер излучения которых сильно отличается от излучения абсолютно черного тела (например, обладающих явно выраженными областями селективного поглощения), понятие цветовой температуры не имеет смысла. Таким способом определяется температура на поверхности Солнца и звезд. Сравнение спектра излучения Солнца и абсолютно черного тела показывает, что их отождествлять можно только довольно приблизительно. При таком приближении получили цветовую температуру Солнца примерно 6500 К.

Яркостная температура Т_я – это температура абсолютно черного тела, при которой для определенной длины волны его спектральная плотность энергетической светимости равна спектральной плотности энергетической светимости исследуемого тела. Определение яркостной температуры основано на применении закона Кирхгофа к излучению исследуемого тела.

Для серого тела с известной поглощательной способностью A(λ₀,T), соответствующей длине волны λ₀, из закона Кирхгофа следует, что

A(λ₀,T) · R(λ₀,T) = R(λ₀,T_Я), (16.28)

где T и T_Я − соответственно истинная и яркостная температуры тела.

С учетом формулы Планка (16.20) выражение (16.28) примет вид:

.

После сокращения последнего выражения на общие множители и с учетом того, что для высоких температур (10³ − 10⁴) К, которые обычно измеряются с помощью пирометров с исчезающей нитью в видимой области спектра, в знаменателе в выражении единицей можно пренебречь. Тогда получаем:

. (16.29)

После логарифмирования выражения (16.29) и последующего преобразования получаем окончательную формулу для определения истинной температуры исследуемого нагретого тела:

. (16.30)

В качестве яркостного пирометра обычно используется пирометр с исчезающей нитью, принцип работы которого основывается на сравнении излучения нагретого тела в определенном спектральном интервале с длиной волны λ₀ с излучением абсолютно черного тела с той же длиной волны. Накал нити пирометра подбирается таким образом, что ее изображение становится неразличимым на фоне поверхности нагретого тела, т.е. нить как бы «исчезает». В этом случае яркости излучения нити и нагретого тела для данной длины волны λ₀ совпадают и, следовательно, совпадают их излучательные способности. Используя предварительно проградуированный по абсолютно черному телу миллиамперметр, измеряющий ток нити пирометра, можно определить яркостную температуру. Если исследуемый источник излучения также является черным телом, то найденная температура является его истинной температурой. В противном случае при известных значениях А(λ₀,T) и λ₀ можно определить истинную температуру исследуемого нагретого тела, используя формулу (16.30). .

Кроме пирометров с исчезающей нитью существуют и другие пирометры для определения яркостной температуры, а через нее и истинной температуры нагретых тел. Яркостные пирометры обеспечивают наибольшую точность измерений температуры в диапазоне (10³ − 10⁴) K.

В заключение необходимо отметить, что блестящие результаты, достигнутые при применении гипотезы Планка, стали первым серьезным указанием на то, что к явлениям лучеиспускания законы классической физики уже неприменимы. Эта гипотеза показывала, что должна быть создана новая теория, в которой необходимо четко зафиксировать то, что некоторые физические величины способны принимать не непрерывный, а дискретный ряд значений. Гипотеза Планка не только положила начало квантовым представлениям о природе света, но и стала базой для создания квантовой механики.

Контрольные вопросы

1. В чем отличие теплового излучения от люминесценции?

2. Какие из видов излучения являются равновесными?

3. Что такое энергетическая светимость тела?

4. Дайте определение лучеиспускательной способности тела.

5. Чем отличается серое тело от черного?

6. В чем заключается физический смысл универсальной функции Кирхгофа?

7. Как и во сколько раз изменится энергетическая светимость черного тела, если его термодинамическая температура уменьшится вдвое?

8. Как сместится максимум спектральной плотности энергетической светимости черного тела с повышением температуры?

9. Какова связь между энергетической светимостью тела и температурой?

10. Чему равна постоянная Стефана–Больцмана?

11. Напишите формулу Вина. В какой части спектра эта формула согласуется с экспериментальными данными?

12. В чем смысл закона смещения Вина?

13. Приведите формулу Рэлея–Джинса. В какой части спектра эта формула согласуется с экспериментальными данными?

14. В чем смысл ультрафиолетовой катастрофы?

15. В чем физический смысл гипотезы о квантах?

16. Какой вид имеет формула Планка для универсальной функции Кирхгоффа?

17. Как, используя формулу Планка, найти постоянную Стефана–Больцмана?

18. При каких условиях из формулы Планка получаются закон смещения Вина и формула Рэлея–Джинса?

ПИРОМЕТРИЯ ОПТИЧЕСКАЯ • Большая российская энциклопедия

ПИРОМЕ́ТРИ́Я ОПТИ́ЧЕСКАЯ (от греч. πῦρ – огонь, жар и …мет­рия), со­во­куп­ность ме­то­дов из­ме­ре­ния темп-ры те­ла по его те­п­ло­во­му из­лу­че­нию без не­по­сред­ст­вен­но­го кон­так­та с на­гре­тым те­лом. Ме­то­ды П. о. ос­но­ва­ны на из­ме­ре­нии ин­тен­сив­но­сти те­п­ло­во­го из­лу­че­ния тел. В П. о. ис­поль­зу­ет­ся весь оп­тич. диа­па­зон длин волн, а в ря­де ис­сле­до­ва­тель­ских за­дач – мик­ро­вол­но­вый диа­па­зон. Диа­па­зон тем­пе­ра­тур, ох­ва­ты­вае­мый П. о., со­став­ля­ет от еди­ниц К до де­ся­ти и бо­лее тыс. К.

Осн. ус­ло­вие при­ме­ни­мо­сти ме­то­дов П. о. – из­лу­че­ние те­ла по сво­ему спек­траль­но­му со­ста­ву долж­но быть близ­ким к из­лу­че­нию аб­со­лют­но чёр­но­го те­ла. Твёр­дые те­ла и жид­ко­сти при вы­со­ких темп-рах обыч­но удов­ле­тво­ря­ют это­му тре­бо­ва­нию. Спек­траль­ный со­став из­лу­че­ния на­гре­тых га­зов и плаз­мы да­лёк от рас­пре­де­ле­ния, опи­сы­вае­мо­го План­ка за­ко­ном из­лу­че­ния, по­это­му для из­ме­ре­ния темп-ры га­зов и плаз­мы при­ме­ня­ют спец. ме­то­ды спек­тро­пи­ро­мет­рии.

Пи­ро­мет­рич. из­ме­ре­ния наи­бо­лее про­сты для твёр­дых тел и жид­ко­стей, имею­щих сплош­ной спектр из­лу­че­ния. В этом слу­чае из­ме­ре­ния темп-ры осу­ще­ст­в­ля­ют пи­ро­мет­ра­ми.

В про­стей­шем ме­то­де пи­ро­мет­рич. из­ме­ре­ний срав­ни­ва­ют яр­кость из­лу­че­ния на­гре­то­го те­ла (на фик­си­ро­ван­ной дли­не вол­ны) с яр­ко­стью эта­лон­но­го те­ла, для ко­то­ро­го хо­ро­шо изу­че­на за­ви­си­мость яр­ко­сти от темп-ры. В П. о. при­ме­ня­ют так­же ме­тод от­но­сит. ин­тен­сив­но­стей, в ко­то­ром темп-ру вы­чис­ля­ют по от­но­ше­нию ин­тен­сив­но­стей двух или не­сколь­ких спек­траль­ных ли­ний (пи­ро­мет­рия спек­траль­но­го от­но­ше­ния).

В пи­ро­мет­рии пол­но­го из­лу­че­ния для из­ме­ре­ния темп-ры ис­поль­зу­ет­ся сум­мар­но весь спектр, ох­ва­ты­вае­мый оп­тич. сис­те­мой пи­ро­мет­ра. За­ви­си­мость ин­тен­сив­но­сти пол­но­го из­лу­че­ния от темп-ры оп­ре­де­ля­ет­ся Сте­фа­на – Больц­ма­на за­ко­ном из­лу­че­ния и со­от­вет­ст­вую­щим ко­эф. ин­те­граль­ной из­лу­ча­тель­ной спо­соб­но­сти.

П. о. ши­ро­ко при­ме­ня­ет­ся в разл. об­лас­тях пром-сти и в на­уч. ис­сле­до­ва­ни­ях. Ме­то­да­ми П. о. в пром. и ла­бо­ра­тор­ных ус­ло­ви­ях оп­ре­де­ля­ют темп-ру в пе­чах и др. на­гре­ва­тель­ных ус­та­нов­ках, темп-ру рас­плав­лен­ных ме­тал­лов и из­де­лий из них (про­ка­та и т. п.), темп-ру пла­мён, на­гре­тых га­зов, плаз­мы. Ме­то­ды П. о. не тре­бу­ют кон­так­та дат­чи­ка из­ме­ри­тель­но­го при­бо­ра с ис­сле­дуе­мым те­лом и по­это­му мо­гут при­ме­нять­ся для из­ме­ре­ния очень вы­со­ких тем­пе­ра­тур.

это 📕 что такое ПИРОМЕТРИЯ

ПИРОМЕТРИЯ (от греч. рyr — огонь и …метрия), группа методов измерения температуры. Раньше к П. относили все методы измерения темп-ры, превышающей предельную для ртутных термометров; с 60-х гг. 20 в. к П. всё чаще относят лишь оптич. методы, в частности осн. на применении пирометров, и не включают в неё методы, в к-рых применяются термометры сопротивления, термоэлектрич. термометры с термопарами, и ряд др. методов (см. Термометрия). Почти все оптич. методы основаны на измерении интенсивности теплового излучения (иногда — поглощения) тел. Интенсивность теплового излучения сильно зависит от темп-ры Т тел и очень резко убывает с её уменьшением. Поэтому методы П. применяют для измерения относительно высоких темп-р (напр., серийным радиац. пирометром от 200 °C и выше). При T=< 1000 ^oС методы П. играют в целом второстепенную роль, но при Т > 1000 °С они становятся главными, а при Т > 3000 °С — практически единственными методами измерения Т. Методами П. в пром. и лабораторных условиях определяют темп-ру в печах и др. нагреват. установках, темп-ру расплавленных металлов и изделий из них (проката и т. п.), темп-ру пламён, нагретых газов, плазмы. Методы П. не требуют контакта датчика измерит. прибора с телом, темп-pa к-рого измеряется, и поэтому могут применяться для измерения очень высоких темп-р. Осн. условие применимости методов П.- излучение тела должно быть чисто тепловым, т. е. оно должно подчиняться Кирхгофа закону излучения. Твёрдые тела и жидкости при высоких темп-pax обычно удовлетворяют этому требованию, в случае же газов и плазмы необходима спец. проверка для каждого нового объекта или новых физ. условий. Так, излучение однородного слоя плазмы подчиняется закону Кирхгофа, если распределения молекул, атомов, ионов и электронов плазмы по скоростям соответствуют Максвелла распределению, заселённости возбуждённых уровней энергии соответствуют закону Больцмана (см. Болъцмана статистика), а диссоциация и ионизация определяются действующих масс законом, причём во все эти соотношения входит одно и то же значение Т. Такое состояние плазмы наз. термически равновесным. Интенсивность излучения однородной равновесной плазмы и в линейчатом, и в сплошном спектрах однозначно определяется её химич. составом, давлением, атомными константами и равновесной темп-рой. Если плазма неоднородна, то даже при повсеместном выполнении условий термич. равновесия её излучение не подчиняется закону Кирхгофа. В этом случае методы П. применимы лишь к источникам света, обладающим осевой симметрией.

Измерения наиболее просты для твёрдых тел и жидкостей, спектр излучения к-рых чисто сплошной. В этом случае измерения темп-ры осуществляют пирометрами, действие к-рых осн. на законах излучения абсолютно чёрного тела. Обычно поверхности исследуемого тела придают форму полости, чтобы коэфф. поглощения был близок к единице (оптич. свойства такого тела близки к свойствам абсолютно чёрного тела).

Наиболее универсальны методы П., основанные на измерении интенсивностей спектральных линий. Они обеспечивают макс. точность, если известны абс. вероятность соответствующего перехода и концентрация атомов данного сорта. Если же концентрация атомов не известна с достаточной точностью, применяют метод относит. интенсивностей, в к-ром темп-ру вычисляют по отношению интенсивностей двух (или нескольких) спектральных линий. Варианты этих методов разработаны для измерения темп-ры как оптически тонких слоев плазмы, так и оптически толстых.

В др. группе методов П. темп-pa определяется по форме или ширине спектральных линий, к-рые зависят от темп-ры либо непосредственно благодаря Доплера эффекту, либо косвенно — благодаря Штарка эффекту и зависимости плотности плазмы от темп-ры. В нек-рых методах темп-pa определяется по абс. или относит. интенсивности сплошного спектра («континуума»). Особое значение имеют методы определения темп-ры по спектру рассеянного плазмой излучения лазера, позволяющие исследовать неоднородную плазму. К недостаткам методов П. следует отнести трудоёмкость измерений, сложность интерпретации результатов, невысокую точность (напр., погрешности измерений темп-ры плазмы в лучших случаях оказываются не ниже 3-10%).

Применение методов П. для исследования неравновесной плазмы даёт ценную информацию о её состоянии, хотя понятие темп-ры в этом случае неприменимо.

Лит.: Оптическая пирометрия плазмы. Сб. статей, [пер. с англ.], под ред. n. n. Соболева, М., 1960; Грим Г., Спектроскопия плазмы, пер. с англ., М., 1969; Методы исследования плазмы (Спектроскопия, лазеры, зонды), пер. с англ., под ред. С. Ю. Лукьянова, М., 1971. В. Н. Колесников.

3. Оптическая пирометрия

Для измерения температуры раскаленных, а также самосветящихся тел, удаленных от наблюдателя (например, звезд), используются методы оптической пирометрии. Приборы для измерения температуры нагретых тел по интенсивно­сти их теплового излучения в оптическом диапазоне спектра называют пиромет­рами. Принцип действия этих приборов основан на использовании зависимости испускательной способности и энергетической светимости тел от температуры. В зависимости от того, какой закон теплового излучения используется при измере­нии температуры

тел, различают радиационный, цветовой и яркостный методы.

Рис. 3

Радиационный метод основан на использовании закона Стефана -Больцмана. На рис. 3 приведена схема радиационного пирометра. При измерениях температуры прибор наводят на более или менее отдаленный источник света S при помощи объектива Об, позволяющего получать четкое изображение этого источника на приемнике Пр. (В данном случае источником света S служит лампа, питающаяся от трансформатора Тр). Резкость изображения контролируется при помощи окуляра Ок. В качестве приемника в радиационных пирометрах приме­няются термопары с поглощательной способностью а_vT, близкой к единице. Один спай термопары нагревается за счет энергии, поступающей от источника S, другой выведен на внешнюю часть прибора и находится при комнатной темпера­туре. Температура нагрева приемника и термоток в цепи термопары, измеряемый гальванометром С, зависят от энергетической светимости R_э исследуемого тела.

Шкала G градуируется как температурная по излучению абсолютно черного тела. Поэтому для произвольного излучателя пирометр позволяет определить лишь так называемую радиационную температуру Т_рад, при которой энергети­ческая светимость абсолютно черного тела R^*_э(Т_рад) равна энергетической свети­мости R_э исследуемого тела при его истинной температуре Т

R^*_э(Т_рад) = R_э(Т) (13)

Найдем связь между радиационной температурой нечерного тела и его ис­тинной температурой. Обозначим через ест отношение энергетических светимостей данного тела R_э и абсолютно черного тела R^*_э, взятых при одной и той же температуре. Тогда

R_э(Т) = α_T R^*_э(Т) (14)

или

R^*_э(Т_рад) = α_T R^*_э(Т) (15)

С учетом закона Стефана-Больцмана уравнение (15) можно представить в виде

σT⁴ _рад = α_T σT⁴ (16)

Из уравнения (16) следует связь между истинной Т и радиационной Т_рад температурами тела

(17)

Так как для нечерных тел α_T < 1, истинная температура тела всегда больше ра­диационной. Величину α_T для различных веществ можно найти в специальных справочниках.

2. Цветовой метод основан на использовании закона смещения Вина (рис. 5):

λ_m = b/T (5)

Этот закон применим не только к абсолютно черным, но и к серым телам, так как распределение энергии в спектре излучения серого тела такое же, как и в спектре черного тела, имеющего ту же температуру. Длину волны λ_m , на которую прихо­дится максимум испускательной способности серого тела, определяют из спек­тральной характеристики исследуемого тела. Найденная таким образом температура называется цветовой, Т_цв. Для серых тел цветовая температура совпадает с истинной. Для тел, сильно отличающихся от серых, понятие цветовой температуры теряет смысл. С помощью цветового метода определяют температуру на поверхности Солнца (Т_цв = 6500 К) и звезд.

3. Яркостный метод основан на зависимости энергетической светимости абсолютно черного тела от температуры (формула (3)). В качестве яркостного пи­рометра обычно используется пирометр с исчезающей нитью. В основу дейст­вия этого прибора положено сравнение и уравнивание яркости излучения нагре­того тела с яркостью откалиброванной нити пирометра в узком спектральном ин­тервале (определение понятия яркости см. [3]).

Схема пирометра с исчезающей нитью приведена на рис. 4. Прибор представляет собой зрительную трубу с подвижными (для регулировки четкости изо­бражения) объективом Об и окуляром Ок. Внутри трубы имеются эталонная лам­па накаливания Л с дугообразной нитью, расположенной в плоскости изображе­ния исследуемого тела, а также серый светофильтр Ф; и темно-красный фильтр Ф₁ (λ = 660 нм), которые можно сдвигать при настройке пирометра. В окуляре Ок одновременно наблюдается изображение исследуемого тела S и нить лампы Л. Поглощательная способность а_vT материала нити лампы Л близка к единице.

Рис. 4

Регулируя ток накала нити Л с помощью реостата К, мы можем добиться того, что нить перестанет быть видимой, исчезнет на фоне нагретого тела. Это будет иметь место, когда яркости тела и нити для используемой длины волны сравняются. Шкалу гальванометра G предварительно градуируют по абсолютно черному телу, нанося на деления шкалы соответствующие значения температуры.

При одинаковой температуре и определенной длине волны нечерные тела имеют меньшую яркость, чем абсолютно черные. Для таких тел яркостный пиро­метр измеряет так называемую яркостную температуру Т_ярк , при которой яр­кость абсолютно черного тела Л (при введенном светофильтре Ф₂) равна яркости исследуемого тела S при истинной температуре Т. Очевидно, что истинная темпе­ратура тела Т > Т_ярк Разность между Т и Т_ярк зависит от длины волны и температу­ры, и ее значение для различных веществ можно найти в справочниках.

Пирометрия — обзор | Темы ScienceDirect

2.1 Радиационные пирометры

Популярным методом измерения температуры пластин в быстродействующем термическом процессоре была ИК-пирометрия, поскольку она не требует контакта с пластинами и обеспечивает высокую точность. Пирометр определяет температуру пластины путем отбора проб излучаемого тепловым излучением. Однако пирометрия требует измерения коэффициента излучения пластины и подавления или компенсации паразитных отражений от нагревателя и кварцевых компонентов.

Ранние конструкции пирометров для печей с ламповым обогревом использовали оптический порт в кварцевой изолирующей трубке для наблюдения за пластиной, в то же время используя непрозрачность кварца на длине волны пирометра, чтобы блокировать отражения от ламп. Одна реализация метода работает около 3,5 мкм или 4,5 мкм, где кварц имеет минимальную поглощающую способность, и использует тонкий кварц в качестве смотрового окна. Другой метод работает на 2,7 мкм и использует кварц, легированный гидроксилом, за исключением смотрового окна, для поглощения излучения лампы. Для компенсации излучения кварцевой трубки используется отдельный детектор.Эти методы подходят для контроля стабильной и известной излучающей способности пассивной экранирующей пластины рядом с пластиной. Если на пластину смотреть прямо, то ее коэффициент излучения определяется независимо.

Логарифмическое соотношение между температурой и спектральной энергией излучения дает пирометрию, по сути, большую точность, чем более линейные альтернативы. Полупроводниковые диодные фотодетекторы и интерференционные фильтры используются в пирометрах излучения для обеспечения стабильной и линейной чувствительности к потоку фотонов.Трансимпедансные усилители используются для преобразования фототоков в сигналы напряжения. Используемые полупроводниковые материалы и их максимальная длина волны: кремний (до 1 мкм), InGaAs (до 2,4 мкм) и InAs (до 3,5 мкм). Кремниевые диоды используются в диапазоне 0,85–0,95 мкм, чтобы воспользоваться преимуществом сильного ИК-поглощения пластин и превосходной способности таких детекторов отношение сигнал / шум. Более длинные волны лучше соответствуют максимальным длинам волн излучения пластин (например, область, обозначенная буквой W на рис.4). Диоды с меньшей шириной запрещенной зоны, рассчитанные на работу за пределами 2 мкм, обычно устанавливаются на ступенях с термоэлектрическим охлаждением для увеличения внутреннего шунтирующего сопротивления и уменьшения шума цепи.

Пирометрия применяет закон излучения Планка, который для излучателя черного тела дает спектральную яркость как

(1) LBB (λ) = c1π − 1λ − 5 [exp (c2 / λT) −1] −1

где c ₁ = 3,7415 × 10 ⁻¹⁶ Вт · м ⁻² и c ₂ = 1,4388 × 10 ⁻² мК. Спектральная яркость нагретого тела, такого как пластина, зависит также от коэффициента излучения, функции длины волны, температуры и угла относительно поверхности. Излучательная способность также зависит от поглощающей способности пластины, если ее толщина недостаточна для полного ослабления падающего излучения. Для целей ИК-пирометрии потенциально трудноразрешимая общая проблема решается с помощью значительно упрощенных предположений об оптических свойствах пластин. Для получения полусферических коэффициентов излучения ε (λ) используются средние значения по телесному углу 2π.Закон детального баланса Киркгофа расширен, чтобы приравнять полусферическую излучательную способность к поглощательной способности α (λ). Поглощающая способность, в свою очередь, вычисляется из полусферической отражательной способности, ρ (λ), и полусферической проницаемости, τ (λ), с учетом сохранения энергии, и дает результат

(2) ɛ (λ) = α (λ) = 1 − ρ (λ) −τ (λ)

Таким образом, предполагается, что спектральное излучение пластины равно

(3) L (λ) = ɛ (λ) LBB (λ)

Пирометр использует измерение L (λ) и свободно излучающую ε (λ) в своей оптической полосе пропускания, чтобы найти T путем решения уравнения. (1). Излучательная способность обеих сторон пластин и поглощательная способность измеряются с помощью интегрирующих зеркал с обеих сторон для сбора отраженных и прошедших лучей для направленного падающего луча или оптического инверсного при полусферическом освещении. На практике полное полусферическое усреднение для ρ (λ) и τ (λ) часто заменяется конусом вокруг зеркальных направлений из-за близкой зеркальности поверхностей кремниевых пластин. Шероховатая задняя сторона пластин, где полугол конуса зеркальности обычно составляет 15 °, обычно ближе к зеркальному, а не к диффузному рассеиванию излучения.Пирометрию часто дополнительно упрощают, работая при таких длинах волн, температурах или уровнях легирования кремния, где пропусканием через пластину можно пренебречь, то есть где τ (λ) = 0. Это сводит проблему к поиску одного неизвестного параметра, либо отражательной способности, либо самой излучательной способности. Для пластин в отражающих корпусах эффективная излучательная способность увеличивается по сравнению со свободно излучающей излучательной способностью из-за отражений от изображений пластины. Комбинация трассировки лучей или общего моделирования с оптическими измерениями ex situ, и in situ, используется для вывода поправки камеры и вывода полусферического ε из двунаправленных измерений.Некоторые из методов пирометрии, обсуждаемых ниже, используют отражения камеры с выгодой.

Подавление помех нагревателя и на месте Измерение коэффициента отражения или излучения легко адаптируются к процессорам с односторонним нагревом. Метод колпаковой печи, показанный на рис. 3, имеет рефлектометр в основании лифтовой колонны. Помимо кварцевой опорной конструкции, печь является почти идеальным поглотителем оптического излучения. Отражение модулированного ИК-излучения, направленного на обратную сторону пластины, дает двунаправленную отражательную способность для оценки коэффициента излучения.Отражение излучения печи определяется как функция высоты до того, как пластина нагреется, а затем вычитается из сигнала детектора во время цикла нагрева, чтобы получить чистое тепловое излучение пластины.

В другом подходе используется отражательная пластина рядом с пластиной. Рисунок 5 иллюстрирует расположение. Экранирование по периметру блокирует излучение обогревателя. Пластина и ее изображение в отражателе образуют несовершенную полость черного тела. Оптоволоконный световод — сапфировый стержень диаметром 1-2 мм заканчивается на поверхности отражателя.Волокно направляет образец локального излучения к внешнему фотоприемнику. Эффективная излучательная способность, которая будет использоваться в уравнении. (3) увеличивается по сравнению со свободно излучающей излучательной способностью из-за внутренних отражений. Однако это значение меньше идеальной единицы, потому что пластина не является идеальным отражателем и часть излучения выходит на зонд. Простая одномерная модель дает эффективную излучательную способность в виде ε [1 − ρ _P (1 − ε)] ⁻¹ , где ρ _P — эффективная отражательная способность, определенная для пластины и зонда.Одновременные измерения двумя соседними датчиками с разными кольцевыми отверстиями для световодов и двумя соответствующими значениями ρ _P используются для экстраполяции к идеальному отражателю, где ρ _P = 1. Набор датчиков используется для отображения температуры на пластине с пространственным разрешением, которое масштабируется с шагом зазора. Накопление отложений на пластине отражателя, которое может вызвать дрейф значений ρ _P со временем, сдерживается потоком продувочного газа рядом с датчиком.С этим методом связаны схемы размещения аналогичных зондов в пластине нагревателя под пластиной.

Рисунок 5. Радиационный пирометр для измерения температуры пластины. Сапфировое оптическое волокно передает образец излучения, захваченного между горячей пластиной и отражающей пластиной, к головке фотодетектора. Непоказанная перегородка по периметру.

Камеры обработки, содержащие лампы, окружающие пластину, уже имеют встроенные осветители для определения коэффициента излучения. На рисунке 6 показано приложение для двустороннего нагрева лампы с помощью пирометра, состоящего из двух световодных датчиков.Радужная оболочка на датчике пластины ограничивает его обзор через кварцевую трубку до точки на пластине. Заостренный наконечник на датчике лампы, использующий принцип сжатия света, обеспечивает широкое внутреннее поле обзора. Лампы возбуждаются с периодической пульсационной модуляцией, например, в диапазоне 20–120 Гц, получаемой либо синхронно с линией питания, либо путем программирования источника питания лампы. Частота достаточно высока, чтобы температура пластины не колебалась. Сигнал модуляции в полупроводниковом датчике — это прямая мера излучения лампы, отраженного пластиной.Соответствующий сигнал в датчике лампы используется в качестве эталона. Таким образом, соотношение флуктуирующих сигналов от двух детекторов используется для определения эффективной отражательной способности in situ пластины . Передача через пластину учитывается путем фазового сдвига мощности ламп на другой стороне пластины и обнаружения сигналов, не совпадающих по фазе. Тепловое излучение пластины получается из сигнала датчика пластины путем вычитания составляющей отражения лампы, полученной как произведение коэффициента отражения и опорного сигнала датчика лампы. На рис. 7 показаны результаты отжига, контролируемого пирометром с пульсационной модуляцией. Это тот случай, когда задняя сторона пластины содержит слой аморфного поликремния, который отжигается во время термического цикла. Показано, что излучательная способность динамически изменяется во время цикла нагрева. Для сравнения пунктирная кривая показывает ошибочные показания второго пассивного пирометра, который использует фиксированный коэффициент излучения для вычисления температуры. Расчет коэффициента излучения в этом методе прекращается после выключения ламп.

Рисунок 6. Пирометр с двумя датчиками для измерения коэффициента излучения и температуры пластины. В камере есть лампы с обеих сторон пластины и кварцевая изолирующая трубка. Пластинчатый датчик принимает излучение через узкую щель, которая закрывает прямой обзор ламп. Датчик лампы имеет заостренный наконечник для широкоугольного приема опорного излучения от ламп и пластин.

Рис. 7. Зависимость от времени температуры и излучательной способности при отжиге пластины с аморфным кремнием и пленками диоксида кремния. Trace T _CONTROL производится контрольным пирометром, который измеряет и корректирует излучательную способность. Пунктирная кривая T _FIXED — это ложный температурный сигнал от пассивного второго пирометра с фиксированной настройкой коэффициента излучения кремния.

На главную | FAR Associates

Практическая экспертная система многоволновой пирометрии

Вам необходим точный воспроизводимый пирометр для исследований, чтобы гарантировать стабильное качество продукции или для разработки новых продуктов, процессов и диагностики.Доступны все типы радиационных пирометров, но какой из них подходит для вашего применения? Пирометр яркости? Пирометр соотношения? Многоволновой пирометр? Как ты узнаешь? К счастью, мы здесь, чтобы ответить на эти вопросы и решить ваши проблемы.

До сих пор вам мало помогли в ответах на эти вопросы. Технические характеристики пирометра относятся к идеальным целям. До сих пор, когда вам приходилось проводить измерения в реальном мире, вы действовали самостоятельно. Что такое коэффициент излучения (или относительный коэффициент излучения)? Меняется ли он в зависимости от состава, температуры, обработки или времени? ( Да, это так.) Окружающая среда мешает? (Да, еще раз!) Вам не нужно беспокоиться об ответах на эти вопросы; Ваш пирометр должен ответить им за вас! SpectroPyrometer делает именно это и многое другое. Если ваш пирометр этого не сделает, вы, к сожалению, пострадаете. Для производства это означает снижение урожайности и ухудшение качества; исследовать это означает упущенную возможность. В любой ситуации это просто означает неправильную температуру.

Теперь есть куда обратиться. Мы можем решить ваши температурные проблемы.Наш революционный многоволновой пирометр с экспертной системой SpectroPyrometer предоставит вам необходимую информацию о температуре точно и в режиме реального времени.

Запатентованная технология

: наш SpectroPyrometer решает самые сложные проблемы

Многоволновой пирометр экспертной системы, который мы разработали, запатентовали и изготовили, не требует предварительных знаний о цели или окружающей среде. Никакой информации вводить не нужно. Вам не нужно знать коэффициент излучения или относительный коэффициент излучения; SpectroPyrometer расскажет вам, что это такое! Он может обойтись неполным, закрытым обзором цели.У SpectroPyrometers есть революционная и уникальная особенность — допуск, который говорит вам о точности каждого определения температуры! Это означает, что вы мгновенно узнаете качество каждого измерения. Никакой другой пирометр не может этого сделать! Наш пирометр также отображает коэффициент излучения для каждого измерения. Это скажет вам, смотрите ли вы на металл или шлак, возможно, даже на то, какой сплав плавится. Вы узнаете, не загрязняется ли прицел или возникла проблема с наведением оптики.С нашими многоволновыми пирометрами экспертной системы вы можете решить свои проблемы раз и навсегда, так что вы можете перестать беспокоиться о температуре и делать то, что у вас получается лучше всего!

Что мы предлагаем

SpectroPyrometers для температур от 300 до 4000 ° C.

• Оптоволоконный доступ для сложных условий; включая армированные волокна для сред с повышенным риском
• Максимальная точность до 0,1% от показания;
• Энергонезависимое хранилище исходных данных и выходных значений температуры для последующего анализа.

Анализ измерения температуры на месте. Мы приедем к вам со всем необходимым оборудованием, чтобы решить ваши проблемы с измерением температуры.

Аренда спектро-пирометра для следующих нужд:

• Краткосрочные проекты;
• Определение целевого коэффициента излучения;
• Определение характеристик воздействия окружающей среды;
• Инструмент оценки.

Оценка излучательной способности вашей цели. Здесь мы можем измерить вашу цель, чтобы получить спектральную излучательную способность как функцию температуры.Это может предупредить вас о характере проблем, с которыми вы столкнетесь при бесконтактном измерении температуры.

Калибровка пирометров, соответствующая требованиям NIST, от 300 до 3000 ° C.

• Доступно однодневное обслуживание.
• Мы соблюдаем стандарты ANSI / ASQC Q93-1987, ANSI / ASME NQA-1-1994 и MIL-STD-45662A.

Опыт измерения температуры

Пирометры

FAR находятся в эксплуатации более 15 лет. Это список некоторых материалов и областей применения, в которых наши пирометры помогли нашим клиентам:

• Производство, обработка и испытание металлов, в том числе:
  • Литье по выплавляемым моделям: вакуумная и воздушная плавка
  • Порошковая металлургия: спекание
  • Горячая прокатка
  • Металлическое напыление
  • Потоки заливки
  • Ванны и плавки
  • Электрошлаковое рафинирование
  • Индукционная плавка черепа
  • тугоплавкие металлы и нити
  • Сплавы экзотических металлов: оксиды с различной термической историей
  • Сварка
• Полупроводники
• Производство керамики и эксплуатационные испытания
• Горячее изостатическое прессование (HIPing)
• Производство и обработка стекла
• Рисунок волокна
• Производство и испытание осветительных приборов
• Химическое осаждение из паровой фазы / инфильтрация: (CVD / CVI)
• Углерод и углерод / производство и обработка углерода
• Поглощающая среда (отходящие газы или влияние технологической атмосферы)
• Горение
• Лазерное напыление
• Плазма
• Управление процессами
• Турбины
• Ракетные шлейфы
• Сверхвысокие температуры (более 3000 ° C / 5500 ° F)
• Производство в невесомости
• Сельское хозяйство / агрономия

Позвольте нам помочь вам улучшить ваш бизнес

В сегодняшней деловой среде имеет смысл приобретать необходимый опыт, если он доступен. Следовательно, мы сделали все, от телефонных консультаций до завершения программ метрологии температуры в различных отраслях промышленности. Мы диагностируем вашу проблему, предложим решение и поможем его применить. Мы добиваемся успеха там, где не сработала обычная пирометрия. Позвоните или напишите нам, и мы расскажем, чем можем помочь.

Многоцветная видеопирометрия | Лаборатория электродвижения и динамики плазмы

Введение

Многоцветный видеопирометр (MCVP) был разработан для измерения температуры электродов литиевого ускорителя силы Лоренца (LiLFA).Информация о температуре электрода может быть использована для определения эффективности анода и катода, срока службы двигателя малой тяги и того, как дуга присоединяется к катоду. Двумя основными причинами разработки MCVP были проверка теории дуги внутри катода и определение скорости испарения (а значит, срока службы) катода.

Измерение температуры электродов прямым контактом является чрезвычайно сложной задачей по многим причинам:

1. Температура превышает температуру большинства диагностических приборов прямого контакта (2500 K)
2. Электромагнитный шум, создаваемый дугой двигателя малой тяги, мешает измерительным сигналам
3. Подробный температурный профиль требует размещения большого количества датчиков в суровых условиях.
4. Зонд должен быть электрически изолирован от электродов и плазмы.

Пирометрия невосприимчива к проблемам, возникающим при измерениях при прямом контакте, потому что тепловое излучение от горячей поверхности измеряется на безопасном расстоянии от двигателя. MCVP состоит из двух компонентов: тепловизора справа, разработанного Optical Insights, LLC, и видеокамеры, цифровой камеры Sony XCD-SX900.

---

Обзор теплового излучения

Все объекты с температурой выше нуля Кельвина излучают энергию в видимой и инфракрасной частях электромагнитного спектра.7 \) нм K — первая и вторая постоянные излучения, \ (T \) — абсолютная температура в Кельвинах, а \ (\ lambda \) — длина волны излучения в нм. Интенсивность как функция длины волны показана на рис. 1 для трех температур, чтобы проиллюстрировать закон Планка с коэффициентом излучения, равным единице.

Рисунок 1 — Тепловое излучение, предсказываемое законом Планка.

MCVP использует ПЗС-матрицу, чувствительную к видимому излучению, поэтому интенсивность в видимом спектре увеличена на рис. 2.Существует большая разница между интенсивностью излучения в видимом диапазоне длин волн при изменении температуры.

Рисунок 2 — Тепловое излучение в видимой области спектра.

---

Ограничения одноцветной пирометрии

Принцип одноцветной пирометрии заключается в определении температуры путем измерения излучения, испускаемого поверхностью на одной длине волны.Пирометр откалиброван для преобразования измеренной интенсивности в температуру путем наблюдения объекта с известной температурой и излучательной способностью. На рис. 3 показано соотношение между интенсивностью при 650 нанометрах и температурой с излучательной способностью 1. В этом случае температуру можно определить очень точно.

Рисунок 3 — Соотношение между интенсивностью и температурой.

Что происходит, когда коэффициент излучения поверхности изменяется от 0.1 и 1? Рис. 4 показывает, что соотношение между измеренной интенсивностью и температурой сильно различается. Для данной интенсивности (4 x 10 -3) температура составляет 2200 K для поверхности с излучательной способностью 1, в то время как поверхность с излучательной способностью 0,1 имеет температуру 2800 K. Чтобы получить точные прогнозы температуры, необходимо хорошо знать коэффициент излучения поверхности.

Рисунок 4 — Изменение прогнозируемой температуры в зависимости от коэффициента излучения.

---

Почему несколько цветов?

Измерение интенсивности на более чем одной длине волны позволяет определять как температуру, так и коэффициент излучения. Если коэффициент излучения неизвестен или изменяется по поверхности, температуру невозможно точно определить с помощью одного измерения интенсивности. Многие факторы затрудняют определение коэффициента излучения:

• окисление
• температура
• Шероховатость поверхности
• угол обзора поверхности
• Покрытие загрязняющими веществами

Если количество, которое эти факторы нарушают значение коэффициента излучения, невозможно определить количественно, необходимо определить коэффициент излучения и температуру.Чтобы проиллюстрировать, как многоцветная пирометрия определяет температуру и коэффициент излучения, измерение теплового излучения, испускаемого поверхностью вольфрама, будет продемонстрировано с помощью рис. Реальная излучательная способность вольфрама снижает интенсивность от черного тела (черная линия) до интенсивности излучения поверхности вольфрама (красная линия). Четыре измерения интенсивности (обозначенные вертикальными цветными линиями на рис. 6) предоставляют данные, необходимые для определения температуры и коэффициента излучения поверхности.

Рисунок 5 — Разница между интенсивностью поверхности вольфрама и черного тела. Рисунок 6 — Пример длин волн и интенсивностей измерений четырехцветного пирометра.

Температура и коэффициент излучения определяются путем подгонки данных по интенсивности к моделям интенсивности и излучательной способности. Обычно используются две модели интенсивности: закон Планка и приближение Вина.

Рисунок 7

Для большинства металлических поверхностей, излучающих в видимом и инфракрасном спектрах, коэффициент излучения или натуральный логарифм можно моделировать как линейную функцию от длины волны. Предположение о линейной излучательной способности подтверждается опубликованными данными о металлических поверхностях, см. Рис. 7.

---

Точность многоцветной пирометрии

Точность температуры, предсказываемой любым пирометрическим методом, зависит от качества калибровки и собственных шумов детектора в пирометре. (здесь называются ошибками из-за шума и калибровки).Методы множественной цветовой пирометрии наименьших квадратов также должны учитывать неопределенность, возникающую в результате подгонки данных интенсивности к модели излучения / излучательной способности, что может снизить точность ниже точности одноцветной пирометрии. Мы выполнили исследование того, как точность ранее предложенных методов многоцветной пирометрии методом наименьших квадратов зависит от ошибок из-за шума и калибровки и количества цветов пирометра.Ранее предложенные методы:

• Метод линейной двухчленной температурной аппроксимации
• Метод линейной двухчленной подгонки коэффициента излучения
• Метод линейной 3-членной аппроксимации
• Метод нелинейной подгонки

Мы использовали моделирование Монте-Карло, чтобы определить диапазон температур и неопределенностей, которые следует ожидать от методов LSMCP, когда измерения интенсивности подвержены случайному шуму. Отклонение смоделированной интенсивности от номинального значения ограничивалось величиной ошибок, связанных с шумом и калибровкой; выбран 1%, 3% или 5%. (Стандартное отклонение составляло 60% ошибки.) Мы определили, что прогнозируемые температуры и погрешности моделирования Монте-Карло изменяются менее чем на 2% при включении более 1000 случаев, поэтому на протяжении всего анализа мы использовали 1000 случаев.

Анализ Монте-Карло проводился для каждой комбинации из 4, 6, 8 и 10 цветных пирометров и для ошибок и ошибок калибровки 1%, 3% и 5%.Интенсивность излучения от поверхности 2700 K рассчитывалась по закону Планка с использованием искусственной модели излучательной способности. Значения коэффициентов были выбраны аналогичными значениям, определенным экспериментально для многих металлических поверхностей, чтобы гарантировать, что результаты Моделирование применимо к измерению температуры металлических поверхностей.

Зависимость неопределенности прогнозируемой температуры от количества цветов пирометра представлена ​​для каждого метода подгонки на рис.8, 9 и 10; где графики показывают неопределенность, возникающую из-за ошибок, связанных с шумом и калибровкой, равной 1%, 3% и 5% соответственно. Для пирометров с более чем четырьмя цветами и погрешностью 1% или 3% как линейный трехчленный, так и нелинейный методы имеют схожие погрешности в расчетной температуре. 5% ошибок, связанных с шумом и калибровкой, приводят к тому, что метод нелинейной подгонки позволяет прогнозировать большие погрешности в температуре, как показано на рисунке 10.Методы линейной двухчленной аппроксимации дают меньшие погрешности, чем линейный трехчленный метод во всех случаях, при этом метод двухчленной температурной аппроксимации является наименьшей. За исключением четырехцветного пирометра, можно провести общее сравнение погрешности в расчетной температуре методов LSMCP и одноцветной пирометрии. На рис. 8 показано, что ошибка в 1%, связанная с шумом и калибровкой, обычно приводит к неопределенности в прогнозируемой температуре менее 2%. в то время как одноцветный пирометр имеет погрешность приблизительно 5% для всех значений погрешности.Неопределенность температуры, определенная методами LSMCP, когда имеется ошибка 3% и 5% (рис. 9 и 10), аналогична погрешности одноцветной пирометрии или превышает ее. Чтобы обойти трудности снижения шума детектора и оптики ниже 3%, мы разработали метод повышения точности за счет дополнительных измерений.

Рисунок 8 — Погрешность LSMCP с ошибкой 1%, связанной с шумом и калибровкой. Рисунок 9 — Погрешность LSMCP с ошибкой 3%, связанной с шумом и калибровкой. Рисунок 10 — Погрешность LSMCP с ошибкой 5%, связанной с шумом и калибровкой.

Мы также определили, что двухчленные методы часто недооценивают неопределенность прогнозируемой температуры. По этой причине мы рекомендуем исследователям использовать трехчленный линейный метод или нелинейный метод.

---

Дополнительные измерения

Неопределенности прогнозируемой температуры, полученные для линейного трехчленного и нелинейного методов аппроксимации, больше, чем у одноцветной пирометрии. когда ошибки, связанные с шумом и калибровкой, превышают 1%, что во многих случаях делает одноцветную пирометрию более точной. Новый метод для LSMCP, обозначенный как дополнительные измерения, был разработан для уменьшения погрешности ниже неопределенности одноцветной пирометрии.Мы определяем дополнительные измерения как дополнительные данные об интенсивности, измеренные на каждой длине волны пирометра. Для пирометра с фиксированным количеством цветов это подразумевает использование соседних пикселей на ПЗС-матрице или включение измерений, выполненных в последовательные моменты времени.

Анализ методом Монте-Карло, аналогичный используемому в разделе IV, линейных трехчленных и нелинейных подпрограмм подгонки определяет прогнозируемую температуру и его неопределенность при включении дополнительных измерений. Методы линейной двухчленной аппроксимации недооценивают неопределенность прогнозируемой температуры в большинстве случаев и поэтому игнорируются. Анализ включал от одного до девяти дополнительных измерений, погрешность 1%, 3% и 5%, связанную с шумом и неопределенностью, а также 4-, 6-, 8- и 10-цветными пирометрами.

Рисунок 11 — Погрешности, связанные с методом линейной трехчленной аппроксимации для 4,6,8- и 10-цветных пирометров.

Как видно на рис.11 и 12 видно, что погрешность прогнозируемой температуры всегда меньше 5%, связанных с одноцветной пирометрией, когда количество дополнительных измерений больше трех или четырех. Например, четырехцветный пирометр с погрешностью 3% требует двух дополнительных измерений методом нелинейной аппроксимации и одного дополнительного измерения с использованием линейной аппроксимации. Рисунки также показывают, что неопределенность прогнозируемых температурных асимптот равняется одному и тому же значению для каждого метода аппроксимации и каждой ошибки. Это дает минимальную неопределенность, достижимую этим методом с учетом ошибки, связанной с шумом и калибровкой.

Рисунок 12 — Погрешности, связанные с методом нелинейной подгонки для 4,6,8- и 10-цветных пирометров.

---

Результаты

Li-LFA был недавно обожжен здесь на EPPDyL, и были записаны предварительные данные о температуре. Запуск Li-LFA был зафиксирован системой в 7 часов.5 кадров в секунду. Интенсивности, измеренные на четырех длинах волн, соответствовали формуле серого тела с использованием нелинейного метода наименьших квадратов для получения данных о температуре. Детальный анализ для оценки погрешности температур не проводился. Получающийся в результате фильм температуры кончика катода длится всего 8 секунд, потому что зеркало, которое использовалось для визуализации двигателя малой тяги, покрылось покрытием. с литием, который снижает интенсивность изображения и не может быть откалиброван.Слева показано изображение многоканального полого катода, которое соответствует профилю температуры в видеоролике справа.

Отображение пирометрии тлеющих древесных углей

Абстрактные

Проблема лесных пожаров в США и во всем мире привела к человеческим жертвам и человеческим жертвам. Поджигатели могут значительно увеличить опасность лесных пожаров. В то время как угли были тщательно изучены (например,грамм. образование головешков, транспортировка, возгорание, размер, масса, содержание влаги и т. д.), об их температурах известно немного. Кроме того, во всех предыдущих работах не удавалось измерить температуру головного мозга с помощью термопары и ИК-камеры, которые не являются точными и имеют много недостатков. Поэтому в этой диссертации для решения этой проблемы был разработан стационарный тлеющий тлеющий уголь и пирометр с воздушной головкой, использующий недорогую цветную цифровую камеру. Отклик камеры был откалиброван с помощью печи черного тела при температуре 600–1200 ° C.Угольки представляли собой кленовые стержни диаметром 6,4 мм и длиной 2 см. Температуры были получены из соотношений значений зеленого / красного пикселей и значений пикселей в градациях серого. Относительная пирометрия более точна, когда коэффициент излучения угля, умноженный на коэффициент пропускания золы, не равен единице, но пирометрия в оттенках серого имеет отношение сигнал / шум в 18 раз выше. Таким образом, был разработан гибридный пирометр, который имеет преимущества обоих, обеспечивая пространственное разрешение 17 мкм, отношение сигнал / шум 530 и оценочную погрешность 20 C.Измеренные температуры тлеющих углей находились в диапазоне 750–1070 ° C, в среднем 930 ° C. Сравнение соотношения и температуры в градациях серого показывает, что средний коэффициент пропускания при временном коэффициенте излучения в видимой области составляет 0,73. Температуры также измерялись с помощью тонких термопар с неизолированными проводами, которые, как было обнаружено, подавляют реакции тления, создают несовершенный тепловой контакт и занижают среднюю температуру тлеющего угля более чем на 200 ° C. Пирометрия также была выполнена на маятниковом головне с разной скоростью, имитирующем воздушные головни в реальном сценарии пожара.Температура увеличивается по мере увеличения скорости маятниковых головешков. Пирометрия отношения определила средние температуры маятниковой головни между 878 — 1064 C. Температуры серой пирометрии были ниже. Была проведена количественная оценка взаимосвязи между скоростями и температурами. Пирометрия была дополнительно выполнена на тлеющем топливе, таком как рулонная бумага, ладан, кленовый стержень, беззольная фильтровальная бумага и ротанговые палочки с различной скоростью воздушной струи, чтобы исследовать тлеющее угасание при высокой скорости воздуха.Подводя итог, можно сказать, что главным достижением моих докторских исследований была разработка новой диагностики температуры и коэффициента излучения тлеющих углей и головешков, и они были успешно завершены. Результаты станут ступенькой к ближайшему будущему исследованию лесных пожаров. Опасность различных материалов и влажности может быть лучше оценена при различных скоростях ветра. Вычислительные модели пожара могут быть улучшены. Размер головного мозга можно было одновременно измерить с помощью одного и того же устройства, оба ключевых атрибута можно было определить почти в реальном времени.

Пирометрия, отраслевые стандарты и исследования однородности температуры

В самом простом смысле пирометрия — это измерение температуры. С практической точки зрения, в сфере термической обработки этот термин также относится к оборудованию, стандартам и спецификациям, которые позволяют измерять температуры — в частности, высокие температуры, необходимые для изменения свойств детали для достижения желаемых металлургических результатов.

Для решения этих проблем лидеры отрасли разработали ряд систем и руководств, которые помогают обеспечить согласованность и качество.Одной из наиболее важных таких программ является Национальная программа аккредитации подрядчиков авиакосмической и оборонной промышленности (NADCAP). Сертификация NADCAP важна для любого бизнеса, который хочет выполнять работы по термообработке для аэрокосмической промышленности.

Чтобы обеспечить единообразие измерения температуры в процессах термообработки, NADCAP опирается на документ, известный как AMS 2750 (AMS = Aerospace Materials Specification). Важно отметить, что хотя NADCAP и AMS базируются в аэрокосмическом секторе, сертификация и спецификации применимы ко всей отрасли термообработки и не ограничиваются только аэрокосмической отраслью.

AMS 2750 охватывает все аспекты пирометрии при термообработке, в том числе:

• Контроллеры (калибровка, спецификации и требования к читаемости)
• Термопары (калибровка, применение и типы)
• Регистрирующие приборы (калибровка и точность)
• Требования к точности и допуски при приемке
• Процедуры калибровки
• Процедуры измерения температуры
• Периодичность деятельности

Исследования однородности температуры

Одним из ключевых компонентов AMS 2750 является исследование однородности температуры (TUS).TUS проверяет классификацию вашей печи и ее квалифицированную рабочую зону, и это, в свою очередь, определяет ваш необходимый график текущих испытаний для поддержания соответствия AMS 2750. Классификация печи — это ключевая информация, которую TUS будет использовать для определения необходимой частоты тестовых мероприятий. Класс печи определяется диапазоном однородности температуры в пределах квалифицированной рабочей зоны — проще говоря, в той области печи, которую вы будете использовать, насколько близко вы находитесь к желаемой температуре.Диапазон однородности температуры описывается как значение плюс / минус градусов, как показано на рисунке 1. Так, например, если печь предназначена для работы при температуре 1900 ° F, а ее диапазон находится в диапазоне от 1887 ° до 1913 °, она будет квалифицирована. как класс 3. Классификация печи с более высоким номиналом означает, что печь может поддерживать температуру, близкую к заданной, без изменений.

Рисунок 1: Классификация печей

Помимо классификации, AMS 2750 также использует тип приборов для определения графика обязательных испытаний печи.Пять типов КИП (A-E) четко определены в спецификации.

Рисунок 2: Интервалы TUS

В совокупности классификация печи и тип КИП четко определяют график испытаний, необходимый для вашей печи для поддержания сертификации. Так, например (см. Рис. 2), печь класса 2 с приборами типа B должна проходить TUS ежемесячно, тогда как печь класса 5 с приборами типа B требует только ежеквартального TUS.

Однако успех AMS 2750 вознаграждает.Если печь успешно выполняет заданное количество TUS, интервал между испытаниями может быть увеличен. В вышеупомянутом примере, если бы печь класса 2 с типом приборов B должна была пройти четыре последовательных успешных TUS, требуемые для нее испытания растянулись бы от ежемесячного до ежеквартального.

Необходимость выполнять меньшее количество TUS — огромное преимущество, которое может привести к:

• Снижение затрат на рабочую силу / материалы
• Увеличение производства / сокращение времени простоя
• Уменьшено время, затрачиваемое на документирование процесса

TUS требует времени и организации, так как есть много предварительных условий перед выполнением TUS.Несмотря на то, что опрос может занять всего два часа, он включает в себя планирование и координацию, чтобы собрать все элементы на свои места. Все это время руководство и производство, вероятно, ждут этого драгоценного печного времени. Чтобы свести к минимуму это время простоя, оптимизируйте действия, связанные с TUS, чтобы создать эффективный процесс.

Например:

• Организуйте бумажную работу.
• Обеспечьте быстрый и легкий доступ к журналам обслуживания.
• Заранее подключите сборную стойку TUS.
• Сообщите даты калибровки оборудования.
• Разработайте метод быстрой отчетности для удобного просмотра и подтверждения.

В совокупности эти препараты могут сократить рабочий процесс на несколько часов. Если умножить количество печей, финансовая выгода очевидна.

Металлургия и однородность температуры

Существует множество аспектов термообработки, которые могут быть нарушены из-за того, что температуры не соответствуют целевым показателям, установленным инженерами-конструкторами для характеристик детали, например остаточный аустенит, глубина корпуса и низкая твердость.

Остаточный аустенит

Остаточный аустенит зависит от температуры аустенитизации, содержания сплава и закалочной среды. Остаточный аустенит может возникнуть, когда возникает серьезная проблема с однородностью в сочетании с более высокой, чем предполагалось, температурой печи. При повышении температуры аустенизации количество остаточного аустенита может увеличиваться. Хотя большинство обработок при температурах ниже нуля после закалки могут скрыть этот тип проблемы, существует множество производственных процессов, в которых делается попытка термической обработки стали без обработки при температуре ниже нуля, чтобы сэкономить время и деньги.В этих процессах равномерность температуры еще более критична.

Глубина корпуса

Образование гильзы и диффузия в сталь напрямую связаны с температурой. Когда фактическая температура внутри печи даже немного выше или ниже, чем допускают требования к однородности, это может существенно повлиять на глубину более длительных процессов.

Рисунок 3: При желаемой температуре

Например, на рисунках 3 и 4 показан материал 8620 с циклом чуть более пяти часов.Желаемая и предполагаемая температура составляет 1750 ° F для фазы наддува и 1550 ° F во время диффузной фазы. На Рисунке 4 температура снижена всего на 50 ° F, что приводит к легкому корпусу из-за того, что углерод не рассеивается на желаемую глубину.

Рисунок 4: Отклонение температуры 50 ° F

Низкая твердость

Во многих процессах снижены температуры аустенизации в попытке минимизировать искажения. Когда температура аустенизации снижается до значений, близких к температурам A3 или Acm, однородность температуры становится критической для предотвращения образования феррита или карбидов в микроструктуре.

Заключение

Понимание процесса TUS применительно к AMS 2750E позволит вам своевременно учитывать ваши требования и обязанности в качестве надежного обработчика тепла. Если вы знакомы со своим оборудованием и спецификациями, вы можете подготовиться к эффективному переходу, свести к минимуму время простоя и упростить процесс тестирования TUS. А если вы потратите время на документирование процесса для будущих опросов, вы сможете сэкономить время и деньги в долгосрочной перспективе, позволив себе выявлять проблемы до того, как их станет слишком поздно для предотвращения.

Рынок пирометров

по типу, длине волны, отрасли конечных пользователей | Анализ воздействия COVID-19

СОДЕРЖАНИЕ

1 ВВЕДЕНИЕ (Страница № — 22)
1.1 ЦЕЛИ ИССЛЕДОВАНИЯ
1.2 ОПРЕДЕЛЕНИЕ РЫНКА
1.2.1 ВКЛЮЧЕНИЯ И ИСКЛЮЧЕНИЯ
1.3 ОХВАТЫВАЕМЫЕ РЫНКИ
РИС. .6 ЗАИНТЕРЕСОВАННЫЕ СТОРОНЫ
1.7 СВОДКА ИЗМЕНЕНИЙ

2 МЕТОДОЛОГИЯ ИССЛЕДОВАНИЙ (Страница № — 26)
2.1 ДАННЫЕ ИССЛЕДОВАНИЙ
РИСУНОК 2 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ: ОЦЕНКА РАЗМЕРА ПРОЦЕССА
РИСУНОК 3 РЫНОК ПИРОМЕТРА: ДИЗАЙН ИССЛЕДОВАНИЯ
2.1.1 Список вспомогательных данных 2.1.1. вторичные источники
2.1.1.2 Ключевые данные из вторичных источников
2.1.2 ПЕРВИЧНЫЕ ДАННЫЕ
2.1.2.1 Разбивка первичных данных
2.1.2.2 Ключевые данные из первичных источников
2.1.2.3 Ключевые отраслевые выводы
2.1.3 ВТОРИЧНЫЕ И ПЕРВИЧНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ
2.2 ОЦЕНКА РАЗМЕРА РЫНКА
РИСУНОК 4 МЕТОДОЛОГИЯ ОЦЕНКИ РАЗМЕРА РЫНКА: ДОХОДЫ ПОДХОДА 1 (СТОРОНА ПРЕДЛОЖЕНИЯ) СОЗДАНО КОМПАНИЯМИ НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРА
РИСУНОК 5 РЫНОК ПИРОМЕТРА: ИЛЛЮСТРАЦИЯ МЕТОДОЛОГИИ ИССЛЕДОВАНИЯ КОМПАНИИ (FLUKE CORPORATION) ОЦЕНКА ДОХОДОВ
РИСУНОК 6 МЕТОДИКА ОЦЕНКИ РАЗМЕРА РЫНКА
РИСУНОК 6 МЕТОДОЛОГИЯ ОЦЕНКИ РАЗМЕРА РЫНКА: ПОДХОД ДЛЯ ПРИЛОЖЕНИЯ 2 ИССЛЕДОВАНИЕ ПРИЛОЖЕНИЯ 2 ИССЛЕДОВАНИЯ 2.2.1 ПОДХОД СНИЗУ Вверх
2.2.1.1 Подход к расчету размера рынка с использованием восходящего анализа
РИСУНОК 8 МЕТОДОЛОГИЯ ОЦЕНКИ РАЗМЕРА РЫНКА: ПОДХОД СНИЗУ Вверх
2.2.2 ПОДХОД Сверху вниз
2.2.2.1 Подход к расчету размера рынка с использованием максимума анализ вниз
РИСУНОК 9 МЕТОДОЛОГИЯ ОЦЕНКИ РАЗМЕРА РЫНКА: ПОДХОД «ВЕРХНИЙ ВНИЗ»
2.3 РАСПРЕДЕЛЕНИЕ РЫНКА И ТРИАНГУЛЯЦИЯ ДАННЫХ
РИСУНОК 10 МЕТОДОЛОГИЯ ТРИАНГУЛЯЦИИ ДАННЫХ
2.4 ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЕ ДОПУЩЕНИЯ

3 ИСПОЛНИТЕЛЬНЫЙ РЕЗЮМЕ (Страница № — 39)
3.1 ВЛИЯНИЕ COVID-19 НА РЫНОК ПИРОМЕТРОВ
ТАБЛИЦА 1 ДОХОДЫ ВЕДУЩИХ КОМПАНИЙ, РАБОТАЮЩИХ НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРОВ, С 2019 ПО 2020 ГОД
3.1.1 СЦЕНАРИЙ PRE-COVID-19ET
ТАБЛИЦА 2 ОБЪЕМ РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В ДОКОВИДНОМ СЦЕНАРИИ, 2018-2025 гг. (МЛН. Долл. США)
3.1.2 ПЕССИМИСТИЧЕСКИЙ СЦЕНАРИЙ ПОСЛЕ COVID-19: РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ГОД-ГОД (ГОД) РОСТ РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В ПЕССИМИСТИЧЕСКОМ СЦЕНАРИИ С 2019 ПО 2025 ГОД
3.1.3 РЕАЛИСТИЧЕСКИЙ СЦЕНАРИЙ ПОСЛЕ COVID-19: РЫНОК ПИРОМЕТРОВ
ТАБЛИЦА 4 РАЗМЕР РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В РЕАЛИСТИЧЕСКОМ СЦЕНАРИЯХ, 2018-2025 (МЛН ДОЛЛ.
3.1.4 ОПТИМИСТИЧЕСКИЙ СЦЕНАРИЙ ПОСЛЕ COVID-19: РЫНОК ПИРОМЕТРА
ТАБЛИЦА 5 РАЗМЕР РЫНКА ПИРОМЕТРА В ОПТИМИСТИЧЕСКОМ СЦЕНАРИИ, 20182025 (МИЛЛИОН ДОЛЛАРОВ США) С 2019 ДО 2025 ГОДА
РИСУНОК 14 СЕГМЕНТ ФИКСИРОВАННЫХ ПИРОМЕТРОВ, УЧЕТНЫЙ НА БОЛЬШУЮ ДОЛЯ РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В 2019 ГОДУ
РИСУНОК 15 ИНФРАКРАСНЫЙ СЕГМЕНТ, УЧИТЫВАЮЩИЙ БОЛЬШУЮ ДОЛЯ РЫНКА PYROMETER С 2019 ДО 2025 ГОДА
РИСУНОК 17 СЕГМЕНТ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛА ДЛЯ УЧЕТА ДЛЯ КРУПНЕЙШЕГО РАЗМЕРА РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В 2025 ГОДУ
РИСУНОК 18 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ПО РЕГИОНАМ, 2019

4 PREMIUM INSIGHTS (Стр.- 47)
4.1 ПРИВЛЕКАТЕЛЬНЫЕ ВОЗМОЖНОСТИ НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРОВ
РИСУНОК 19 РАСТУЩЕЕ ПРИНЯТИЕ ПРОЧНЫХ И ТОЧНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ ТЕМПЕРАТУРЫ ДЛЯ СПРОСА НА ТОПЛИВО ДЛЯ ПИРОМЕТРОВ
4.2 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ ПРОИЗВОДСТВА СТЕКЛА
ДЛЯ ВИДА ПРОИЗВОДСТВА СТЕКЛА С 2020 ПО 2025 ГОДУ
4.3 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В APAC, ПО КОНЕЧНЫМ ОТРАСЛЯМ И СТРАНАМ
РИСУНОК 21 СЕГМЕНТ МЕТАЛЛООБРАБОТКИ И КИТАЙ УЧИТЫВАЕТ КРУПНЕЙШИЕ АКЦИИ PYROMETER MARKET 904 В APAC 2020 4.4 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ГЕОГРАФИИ
РИСУНОК 22 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В ИНДИИ С 2020 ПО 2025 ГОДЫ РАСТЕТ САМЫМИ ВЫСОКИМИ СТАВКАМИ

5 ОБЗОР РЫНКА (Страница № — 49)
5.1 ВВЕДЕНИЕ
5.2 ДИНАМИКА РЫНКА
РИСУНОК 23 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ: ДРАЙВЕРЫ, ОГРАНИЧЕНИЯ, ВОЗМОЖНОСТИ И ПРОБЛЕМЫ
5.2.1 ДРАЙВЕРЫ
5.2.1.1 Повышенная важность бесконтактных измерений
5.2.1.2 Особое внимание в отраслях конечных пользователей к прочным приборам для измерения температуры
5.2.1.3 Индустрия 4.0 стимулирует спрос на пирометры
5.2.1.4 Рост популярности пирометров для конкретных приложений
РИСУНОК 24 АНАЛИЗ ВОЗДЕЙСТВИЯ ДРАЙВЕРОВ НА РЫНОК ПИРОМЕТРОВ
5.2.2 ОГРАНИЧЕНИЯ
5.2.2.1 Более высокая стоимость пирометров по сравнению с другими решениями для измерения температуры
5.2.2.2 Свободный путь обзора пирометров к поверхностям / объектам для точных измерений
РИСУНОК 25 АНАЛИЗ УДАРНЫХ ОГРАНИЧЕНИЙ НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРОВ
5.2.3 ВОЗМОЖНОСТИ
5.2.3.1 Новые возможности измерения при ковке
5.2.3.2 Замена термопар на пирометры
5.2.3.3 Расширение заводов по производству стекла в Индии и Юго-Восточной Азии
РИСУНОК 26 АНАЛИЗ ВОЗМОЖНОСТЕЙ ВОЗМОЖНОСТЕЙ НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРОВ
5.2.4 ПРОБЛЕМЫ
5.2.4.1 Промышленная среда может повлиять на измерения температуры пирометром
5.2.4.2 Требование осведомленности относительно технических деталей поверхностей / объектов
РИСУНОК 27 АНАЛИЗ ВОЗДЕЙСТВИЯ ВЫЗОВОВ НА РЫНОК ПИРОМЕТРОВ
5.3 АНАЛИЗ ЦЕПИ СТОИМОСТИ
РИСУНОК 28 АНАЛИЗ ЦЕПИ СТОИМОСТИ: PYROMETER MARKET

5.3.3 ПРОИЗВОДИТЕЛИ ОРИГИНАЛЬНОГО ОБОРУДОВАНИЯ
5.3.4 ПРОГРАММНОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ / УСЛУГИ
5.3.5 ДИСТРИБЬЮТОРЫ / ПРОДАЖИ
5.3.6 ОТРАСЛИ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ
5.4 АНАЛИЗ ЭКОСИСТЕМЫ
ТАБЛИЦА 6 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ: ECOSYSTEM
5.5 YC-YCC SHIFT
РИСУНОК 29 YC-YCC SHIFT: PYROMETER MARKET
5.6 ТЕХНОЛОГИЯ ПРОИЗВОДСТВА ДРУГИХ ТЕНДЕНЦИЙ ДЛЯ АВТОМАТИЧЕСКОЙ ПРОМЫШЛЕННОСТИ
5.6.1. ВЫХОДЫ
5.6.2 ПОВЫШЕННОЕ ВНЕДРЕНИЕ ПИРОМЕТРОВ БЫСТРОГО ОТКЛИКА
5.6.3 ВЫСОКАЯ ТОЧНОСТЬ ВЫСОКОТЕМПЕРАТУРНЫХ ПИРОМЕТРОВ
5.6.4 ПРЕИМУЩЕСТВА ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКИХ ПИРОМЕТРОВ ПЕРЕД ТРАДИЦИОННЫМИ ПИРОМЕТРАМИ
5.7 ПРИМЕРЫ
5.7.1 ГИДРОЭКСТРУЗИИ ВЕНГРИЯ
ТАБЛИЦА 7 AMETEK ПОМОГАЛА ГИДРОЭКСТРУЗИЯМ SAPVEHHUNGARE 9. НОВЫХ РЕШЕНИЙ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ
5.8 ПОТЕНЦИАЛ РЫНКА ПИРОМЕТРА
ТАБЛИЦА 9 ДОХОД НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРА С ВОЗДЕЙСТВИЕМ COVID-19, 20182025 (МЛН ДОЛЛ. США) ГГ) ТЕМП РОСТА
5.9 АНАЛИЗ ЦЕН
ТАБЛИЦА 11 ПРИМЕРНЫЕ ЦЕНЫ НА ПИРОМЕТРЫ
5.10 ПАТЕНТНЫЙ АНАЛИЗ
ТАБЛИЦА 12 КЛЮЧЕВЫЕ ПАТЕНТЫ, СВЯЗАННЫЕ С ПИРОМЕТРАМИ
5.11 ДАННЫЕ ПО ПРОИЗВОДСТВУ, ЭКСПОРТУ И ИМПОРТУ КОНЕЧНЫХ ОТРАСЛЕЙ ФИГУРКИ 3135 ПРОИЗВОДСТВО CRYSTAL
5.11.1 STEEL
2010-2019 (МЛН ТОНН)
ТАБЛИЦА 13 ПРОИЗВОДСТВО СТАЛИ ПО ГЕОГРАФИИ, 2018-2019 (МЛН ТОНН)
ТАБЛИЦА 14 СТРАНЫ-ЭКСПОРТЫ И ИМПОРТЫ СТАЛИ, 2018
5.11.2 ПРОМЫШЛЕННОСТЬ ОБРАБОТКИ СТЕКЛА
РИСУНОК 32 ПРОИЗВОДСТВО СТЕКЛА В ЕВРОПЕЙСКОМ СОЮЗЕ, ПО СТРАНАМ, 2010-2019 (МЛН ТОНН)
5.11.3 ПРОМЫШЛЕННОСТЬ ПРОИЗВОДСТВА АЛЮМИНИЯ
РИСУНОК 33 МИРОВОЕ ПРОИЗВОДСТВО АЛЮМИНИЯ, 2010-2019 (ПРОИЗВОДСТВО В ТЫСЯЧАХ, МЕТРИЧЕСКИХ ТОНН В 2019 ГОДУ)
(ТЫСЯЧИ МЕТРИЧЕСКИХ ТОНН)
5.12 ВЛИЯНИЕ ТОНКОПЛЕНКИХ АККУМУЛЯТОРОВ
5.12.1 АНАЛИЗ ЦЕПНОЙ ЦЕПИ
5.12.2 ЛУЧШИЕ ИГРОКИ НА РЫНКЕ ТОНКОПЛЕНКИХ АККУМУЛЯТОРОВ
ТАБЛИЦА 16.12.3 ПОТЕНЦИАЛА пирометры В тонкопленочных батареях:
АНАЛИЗА 5,13 РАСПРЕДЕЛЕНИЯ
Таблицы 17 ОСНОВНЫХ пирометр ДИСТРИБЮТОРОВ / ТОРГОВЫЙ ПРЕДСТАВИТЕЛЬ В Северной Америке
ТАБЛИЦА 18 ОСНОВНЫХ пирометр ДИСТРИБЮТОРЫ / ТОРГОВЫЙ ПРЕДСТАВИТЕЛЬ В Европе
ТАБЛИЦА 19 ОСНОВНОЙ пирометр ДИСТРИБУТОРА / торговые представители АРАС
ТАБЛИЦЫ 20 КЛЮЧЕВЫЕ ДИСТРИБЬЮТОРЫ / ПРОДАЖИ ПИРОМЕТРОВ В СТРОКЕ
5.14 АНАЛИЗ PORTERS FIVE FORCE
ТАБЛИЦА 21 ВЛИЯНИЕ PORTERS FIVE FORC НА РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, 2019
ТАБЛИЦА 22 ВЛИЯНИЕ КАЖДОЙ СИЛЫ НА РЫНОК
520, 2020.14.1 ТОРГОВАЯ СИЛА ПОСТАВЩИКОВ
5.14.2 ТОРГОВАЯ СИЛА ПОКУПАТЕЛЕЙ
5.14.3 УГРОЗА ОТ НОВЫХ ЗАЯВИТЕЛЕЙ
5.14.4 УГРОЗА ЗАМЕСТИТЕЛЕЙ
5.14.5 ИНТЕНСИВНОСТЬ КОНКУРЕНТНОЙ КОНКУРЕНЦИИ
5.15 ТОРГОВЫЙ И ТАРИФНЫЙ АНАЛИЗ
5.15 ТОРГОВЫЙ И ТАРИФНЫЙ АНАЛИЗ
23 ТЕРМОМЕТРЫ / ПИРОМЕТРЫ: ДАННЫЕ ПО МИРОВОМУ ИМПОРТУ, 2015-2019 гг. (МИЛЛИОНЫ ДОЛЛАРОВ США)
ТАБЛИЦА 24 ТЕРМОМЕТРЫ / ПИРОМЕТРЫ: ДАННЫЕ ПО МИРОВОМУ ЭКСПОРТУ, 2015-2019 гг. (МИЛЛИОНЫ ДОЛЛАРОВ США)
5.15.2 АНАЛИЗ ТАРИФОВ
ТАБЛИЦА 25 ТАРИФЫ НА ПИРОМЕТРЫ, ЭКСПОРТИРУЕМЫЕ США
ТАБЛИЦА 26 ТАРИФЫ НА ПИРОМЕТРЫ, ЭКСПОРТИРУЕМЫЕ КИТАЕМ
ТАБЛИЦА 27 ТАРИФЫ НА ПИРОМЕТРЫ, ЭКСПОРТИРУЕМЫЕ UK
ТАБЛИЦА 28 ТАРИФЫ НА ПИРОМЕТРЫ, ЭКСПОРТИРУЕМЫЕ 904 ПОЛОЖЕНИЕ РЫНКА

6 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ВИДУ (№ страницы — 78)
6.1 ВВЕДЕНИЕ
РИСУНОК 34 РЫНОК ФИКСИРОВАННЫХ ПИРОМЕТРОВ В период с 2020 по 2025 год ВЫСОКИМ РОСТОМ РЫНКА ФИКСИРОВАННЫХ ПИРОМЕТРОВ
ТАБЛИЦА 30 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ПО ВИДАМ, 20182025 (МИЛЛИОН ДОЛЛАРОВ США) В ОТРАСЛЯХ С ТЯЖЕЛЫМИ УСЛОВИЯМИ
ТАБЛИЦА 31 РЫНОК ФИКСИРОВАННЫХ ПИРОМЕТРОВ, ПО ОТРАСЛЯМ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ, 2018–2025 гг. (МЛН. Долл. США)
ТАБЛИЦА 32 РЫНОК ФИКСИРОВАННЫХ ПИРОМЕТРОВ, ПО РЕГИОНАМ, 2018–2025 гг. (МЛН. Долл. США)
6.3 HANDHELD
6.3.1 УВЕЛИЧЕННЫЙ СПРОС НА ПЕРЕНОСНЫЕ ПИРОМЕТРЫ ДЛЯ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ В ПРИЛОЖЕНИЯХ ДЛЯ УПРАВЛЕНИЯ МАРШРУТАМИ ДЛЯ РЕГУЛЯРНОГО МОНИТОРИНГА ПРОИЗВОДСТВЕННЫХ / ПЕРЕРАБОТЧИВАЮЩИХ УЧАСТКОВ
ТАБЛИЦА 33 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ КОНЕЧНЫХ ПИРОМЕТРОВ, ПОКАЗАТЕЛИ КОНЕЧНЫХ ПИРОМЕТРОВ в 2018 г. ПО РЕГИОНАМ, 20182025 (МЛН ДОЛЛ. США)

7 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ (Страница № — 82)
7.1 ВВЕДЕНИЕ
РИСУНОК 35 ИНФРАКРАСНЫЙ СЕГМЕНТ ДЛЯ УЧЕТА БОЛЬШОГО РАЗМЕРА РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В 2025 ГОДУ
ТАБЛИЦА 35 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ 720 долл. США .2 OPTICAL
7.2.1 ЭФФЕКТИВНЫЕ И ЭФФЕКТИВНЫЕ РЕШЕНИЯ ДЛЯ ПЕРИОДИЧЕСКОГО МОНИТОРИНГА ПРИЛОЖЕНИЙ
ТАБЛИЦА 36 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ ОПТИЧЕСКИХ ТЕХНОЛОГИЙ, ПО ДЛИНЕ ВОЛНЫ, 2018-2025 (МЛН ДОЛЛ. )
7.3 ИНФРАКРАСНАЯ ИНФРАКРАСНАЯ ИНФРАКРАСНАЯ ИНФРАКРАСНАЯ ТЕХНОЛОГИЯ
7.3.1 АДАПТАЦИЯ К ТРЕБОВАНИЯМ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПРОМЫШЛЕННОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ МИЛЛИОН)

8 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ПО ДЛИНЕ ВОЛНЫ (стр.- 86)
8.1 ВВЕДЕНИЕ
РИСУНОК 36 МНОГОЛЕТНИЙ СЕГМЕНТ ДЛЯ УЧЕТА БОЛЬШОГО РАЗМЕРА РЫНКА ПИРОМЕТРОВ В 2025 ГОДУ
ТАБЛИЦА 40 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ДЛИНА ВОЛН, 20182025 (МИЛЛИОН ДОЛЛ. ПРИЛОЖЕНИЯ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ЦЕЛЕВОГО ИЗМЕРЕНИЯ ПОСТОЯННОЙ ЭМИССИИ
8.3 МНОГООБРАЗНАЯ ДЛИНА
8.3.1 ВНЕДРЕНИЕ МНОГОМЕРНЫХ ПИРОМЕТРОВ НА ОСНОВЕ ИХ АЛГОРИТМОВ ДЛЯ ПРИМЕНЕНИЯ

9 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ПО ОТРАСЛЯМ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ (стр.- 89)
9.1 ВВЕДЕНИЕ
РИСУНОК 37 МЕТАЛЛОПЕРЕРАБАТЫВАЮЩАЯ ПРОМЫШЛЕННОСТЬ, КОТОРАЯ ИМЕЕТ КРУПНЕЙШИЙ РАЗМЕР РЫНКА ПИРОМЕТРОВ С 2020 по 2025 год
ТАБЛИЦА 41 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ОТРАСЛЯМ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ, 2018-2025 (9,2 МИЛЛИОНА ДОЛЛАРОВ США)
9,2 МЛН. 1 ТРЕБОВАНИЯ К ИЗМЕРЕНИЮ ПОСТОЯННОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ ДЛЯ ОБЕСПЕЧЕНИЯ РЫНКА ВЫСОКОКАЧЕСТВЕННОГО СТЕКЛА
ТАБЛИЦА 42 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ СТЕКЛА, ПО ВИДАМ, 2018-2025 (МЛН ДОЛЛ. ПО РЕГИОНАМ, 20182025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
9.3 КЕРАМИКА
9.3.1 РАЗВИТИЕ КЕРАМИЧЕСКОЙ ПРОМЫШЛЕННОСТИ ДВИГАЕТСЯ СПРОСОМ НА САНИТАРНУЮ ПОСУДУ, ПЛИТКУ, ЦЕМЕНТ И Т.Д.
ТАБЛИЦА 45 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ КЕРАМИКИ, ПО ВИДАМ, 2018-2025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 46 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ КЕРАМИКИ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ, 20182025 (МЛН. 48 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ КЕРАМИКИ ПО ВИДУ КЕРАМИКИ, 20182025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
9.3.1.1 Карбид кремния
9.3.1.2 Кремний
9.3.1.3 Сапфир
9.3.1.4 Прочие
9.4 ОБРАБОТКА МЕТАЛЛА
9.4.1 УСИЛЕНИЕ НА ПОВЫШЕНИЕ СТАНДАРТОВ КАЧЕСТВА ГОТОВОЙ ПРОДУКЦИИ ТРЕБУЕТСЯ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ УСТРОЙСТВА, ПОКАЗЫВАЕМЫЕ УСТРОЙСТВАМИ ДЛЯ МЕТАЛЛУРГИИ
ТАБЛИЦА 49 ПРОГРАММНОГО ОБЕСПЕЧЕНИЯ ТИП, 20182025 (МЛН ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 50 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ, 20182025 (МЛН ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 51 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ, ПО РЕГИОНАМ, 20182025 (МЛН.

10 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ПО ВИДУ ПРОИЗВОДСТВА СТЕКЛА (стр.- 96)
10.1 ВВЕДЕНИЕ
РИСУНОК 38 ВНЕШНИЙ СЕГМЕНТ ДЛЯ УЧЕТА КРУПНЕЙШИХ РАЗМЕРОВ РЫНКА ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ ПРОИЗВОДСТВА СТЕКЛА С 2020 ПО 2025 ГОД
ТАБЛИЦА 52 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ДЛЯ СТЕКЛА, ПО ПРОИЗВОДСТВУ В 2018 ГОДУ
ДОЛЛ. БАК ДЛЯ РАСПЛАВА
ОЛОВЯННАЯ ВАННА 10,4
10,5 LEHR (ОХЛАЖДЕНИЕ)
10,6 ДРУГИЕ

11 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ ПО ВИДУ ПРОИЗВОДСТВА ОБРАБОТКИ МЕТАЛЛОВ (стр.- 99)
11.1 ВВЕДЕНИЕ
РИСУНОК 39 РАЗВИТИЕ СЕГМЕНТА РЫНКА ДОСТУПАЕТ НА ВЫСОКИХ ЦЕЛЯХ С 2020 ПО 2025 ГОД ВИД МЕТАЛЛА, 20182025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ США)
11.2 КОВКА
11.2.1 ОТКРЫТИЕ НОВЫХ ЗАВОДОВ И РАСШИРЕНИЕ МОЩНОСТЕЙ СУЩЕСТВУЮЩИХ КОВАННЫХ ЗАВОДОВ ДЛЯ ПРЕДЛОЖЕНИЯ БОЛЬШИХ ВОЗМОЖНОСТЕЙ ДЛЯ ПИРОМЕТРОВ
11.3 ДРУГИЕ

12 ГЕОГРАФИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ (Страница № — 103)
12.1 ВВЕДЕНИЕ
ТАБЛИЦА 55 РЫНКИ ПИРОМЕТРОВ ПО РЕГИОНАМ, 2018-2025 (МИЛЛИОН ДОЛЛ. СЕВЕРНАЯ АМЕРИКА, ПО СТРАНАМ, 2018-2025 (МИЛЛИОН ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 57 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В СЕВЕРНОЙ АМЕРИКЕ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ, 2018-2025 (МЛН ДОЛЛ. 59 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В СЕВЕРНОЙ АМЕРИКЕ, ПО ВИДАМ, 2018-2025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
12.2.1 США
12.2.1.1 США останутся крупнейшим рынком пирометров в Северной Америке
12.2.2 КАНАДА
12.2.2.1 Производство стали и его взаимозависимость от других отраслей конечных потребителей для увеличения производства стали в Канаде
12.2.3 МЕКСИКА
12.2. 3.1 Стратегическое расположение и низкие эксплуатационные расходы для увеличения производства стекла и обработки металла в Мексике
12,3 ЕВРОПА
РИСУНОК 41 СНИМОК: ЕВРОПЕЙСКИЙ РЫНОК ПИРОМЕТРОВ
ТАБЛИЦА 60 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В ЕВРОПЕ, ПО СТРАНАМ, 2018-2025 (МИЛЛИОН ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 61 ПИРОМЕТР В ЕВРОПЕ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ, 2018–2025 гг. (МЛН ДОЛЛ. США)
ТАБЛИЦА 62 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В ЕВРОПЕ, ПО ОТРАСЛЯМ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ, 2018–2025 гг. (МЛН ДОЛЛ.3.1 ГЕРМАНИЯ
12.3.1.1 Новые инвестиции в стекольную промышленность в Германии, чтобы предложить возможности для установки решений для измерения температуры
12.3.2 ИТАЛИЯ
12.3.2.1 Сильная производственная база в секторе стали и керамики для стимулирования роста решений для измерения температуры в Италии
12.3.3 UK
12.3.3.1 Цифровизация в секторе производства стали для увеличения спроса на стационарные пирометры в Великобритании
12.3.4 ФРАНЦИЯ
12.3.4.1 Французский рынок пирометров, обусловленный производством металлообрабатывающей и стекольной промышленности
12.3.5 Остаток Европы
12.4 APAC
РИСУНОК 42 СНИМОК: РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В APAC
ТАБЛИЦА 64 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В APAC, ПО СТРАНАМ, 2018-2025 (МЛН ДОЛЛ. США)
ТАБЛИЦА 65 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В Азиатско-Тихоокеанском регионе, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ, 20182025 (МИЛЛИОН ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 66 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В APAC, ПО ОТРАСЛЯМ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ, 2018-2025 гг. 20182025 (МИЛЛИОН ДОЛЛАРОВ)
12.4.1 КИТАЙ
12.4.1.1 Ожидается, что наибольшая доля рынка пирометров в Азиатско-Тихоокеанском регионе будет принадлежать Китаю
12.4.2 ЯПОНИЯ
12.4.2.1 Экономическое партнерство Японии с другими странами для альтернативных и надежных цепочек поставок для сталелитейной промышленности
12.4.3 ЮЖНАЯ КОРЕЯ
12,4 .3.1 Спрос на сталь со стороны конечных потребителей на внутреннем рынке для обеспечения роста
12.4.4 ИНДИЯ
12.4.4.1 Энергоемкие отрасли в Индии, ведущие к переходу на цифровые технологии для увеличения прибыли
12.4.5 REST OF APAC
12.5 REST OF THE WORLD (ROW)
РИСУНОК 43 СНИМОК: РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В СТРОКЕ
ТАБЛИЦА 68 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ В СТРОКЕ, ПО СТРАНАМ, 2018-2025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 69 СТАНДАРТНЫЙ РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ТЕХНОЛОГИЯМ, 20182025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
ТАБЛИЦА 70 СТАНДАРТНЫЙ РЫНОК ПИРОМЕТРОВ, ПО ОТРАСЛЯМ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ, 2018-2025 (МЛН. ПО ВИДУ, 20182025 (МЛН. ДОЛЛАРОВ)
12.5.1 БЛИЖНИЙ ВОСТОК И АФРИКА
12.5.1.1 Расширение производственных мощностей и новые инвестиционные проекты для удовлетворения спроса на решения для измерения температуры на Ближнем Востоке и в Африке
12.5.2 ЮЖНАЯ АМЕРИКА
12.5.2.1 Инвестиции в производство стекла для повышения спроса на пирометры в фармацевтической промышленности в Южной Америке

13 КОНКУРЕНТНЫЙ ЛАНДШАФТ (Страница № — 119)
13.1 ОБЗОР
РИСУНОК 44 КОМПАНИИ ПРИНЯЛИ ЗАПУСК ПРОДУКТОВ КАК КЛЮЧЕВУЮ СТРАТЕГИЮ РОСТА С 2018 ПО 2020 ГОДУ
ТАБЛИЦА 72 ОБЗОР СТРАТЕГИЙ, РАЗВИВАЕМЫХ КОМПАНИЕЙ
КОМПАНИИ
.2 АНАЛИЗ ВЫРУЧКИ КОМПАНИИ ЗА ПЯТИЛЕТНИЙ ВРЕМЯ
РИСУНОК 45 АНАЛИЗ ВЫРУЧКИ ЛУЧШИХ ИГРОКОВ НА РЫНКЕ ПИРОМЕТРА ЗА ПЯТИЛЕТНИЙ период
13.3 АНАЛИЗ ДОЛИ НА РЫНКЕ, 2019 г. 13.4 КВАДРАНТ ОЦЕНКИ КОМПАНИИ
13.4.1 ЗВЕЗДА
13.4.2 НОВЫЙ ЛИДЕР
13.4.3 ПЕРВАЗИВНЫЙ
13.4.4 УЧАСТНИК
РИСУНОК 47 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ (ГЛОБАЛЬНЫЙ): КВАДРАНТ ОЦЕНКИ КОМПАНИИ, 2019
13.5 РЫНОК PYROMETER: СЛЕД ПРОДУКЦИИ КОМПАНИИ
ТАБЛИЦА 74 СЛЕД ПРОДУКЦИИ КОМПАНИЙ
ТАБЛИЦА 75 СЛЕД КОМПАНИЙ ОТ КОНЕЧНЫХ ПОЛЬЗОВАТЕЛЕЙ
ТАБЛИЦА 76 РЕГИОНАЛЬНЫЙ СЛЕД КОМПАНИЙ
13.6 СТАРТАП / SME ОЦЕНКА
13.6 ПРОГНОЗ КОМПАНИИ
, КВАДРАНТ НА ​​2019 ГОД 13.6 ОТВЕТСТВЕННАЯ КОМПАНИЯ
13.6.3 ДИНАМИЧЕСКАЯ КОМПАНИЯ
13.6.4 СТАРТОВЫЙ БЛОК
РИСУНОК 48 РЫНОК ПИРОМЕТРОВ: КВАДРАНТ ДЛЯ СТАРТАПОВ / МСП, 2019
13.7 КОНКУРЕНТНЫЙ СЦЕНАРИЙ
13.7.1 ЗАПУСК ПРОДУКТОВ
ТАБЛИЦА 77 ПЯТЬ ВЫПУСКОВ ПРОДУКТОВ, 2018-2020
13.7.2 РАЗРАБОТКА ПРОДУКТОВ
ТАБЛИЦА 78 ТОП-ПЯТЬ РАЗРАБОТК ПРОДУКТОВ, 20182020
13.7.3 СОТРУДНИЧЕСТВО И ПРИОБРЕТЕНИЯ, ПРИОБРЕТЕНИЯ, 2018

14 ПРОФИЛИ КОМПАНИИ (№ страницы — 134)
(Обзор бизнеса, предлагаемые продукты, последние разработки и мнение MnM (основные сильные стороны / право на победу, сделанный стратегический выбор, слабые стороны и конкурентные угрозы)) *
14.1 ОСНОВНЫЕ ИГРОКИ
14.1.1 AMETEK LAND
ТАБЛИЦА 80 AMETEK LAND: ОБЗОР КОМПАНИИ
РИСУНОК 49 AMETEK LAND: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.2 FLUKE CORPORATION
ТАБЛИЦА 81 FORTIVE COMPANY CORPORATION: ОБЗОР КОМПАНИИ
РИСУНОК 50.1. 3 КИТАЙСКАЯ КОРПОРАЦИЯ
ТАБЛИЦА 82 КИТАЙСКАЯ КОРПОРАЦИЯ: ОБЗОР КОМПАНИИ
РИСУНОК 51 КИТАЙСКАЯ КОРПОРАЦИЯ: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.4. ADVANCED ENERGY INDUSTRIES, INC.
ТАБЛИЦА 83 ADVANCED ENERGY INDUSTRIES, INC .: ОБЗОР КОМПАНИИ
. : ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.6 ПРИБОРЫ PCE
ТАБЛИЦА 85 ПРИБОРЫ PCE: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.7 OPTRIS GMBH
ТАБЛИЦА 86 OPTRIS GMBH: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.8 SENSORTHERM GMBH
ТАБЛИЦА 87 SENSOTHERM: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.9 СИСТЕМЫ CI
ТАБЛИЦА 88 СИСТЕМЫ CI: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.1.10 ИНФОРМАЦИЯ О КОМПАНИИ GMBH: ОБЗОР КОМПАНИИ
14.2 ДРУГИЕ КЛЮЧЕВЫЕ ИГРОКИ
14.2.1 PROXITRON GMBH
14.2.2 WILLIAMSON CORPORATION
14.2.3 BARTEC GROUP
14.2.4 AOIP
14.2.5 CALEX ELECTRONICS LTD.
14.2.6 MICRO-EPSILON
14.2.7 PYROMETER INSTRUMENT COMPANY
14.2.8 CRESS MANUFACTURING COMPANY INC.
14.2.9 K-SPACE ASSOCIATES, INC.
14.2.10 PROCESS SENSORS CORP.
14.2.11 PALMER WAHL INSTRUMENTS, INC.
14.2.12 KELLER HCW GMBH
14.2.13 TEMPSENS INSTRUMENTS PVT. LTD.
14.2.14 ALUTAL
14.2.15 МНОГОЛЕТНЯЯ ТЕХНОЛОГИЯ

* Подробная информация об обзоре бизнеса, предлагаемых продуктах, последних разработках и мнениях MnM (ключевые сильные стороны / право на победу, сделанный стратегический выбор, а также слабые стороны и конкурентные угрозы) может не быть зафиксирована в случае компаний, не котирующихся на бирже.

15 ПРИЛОЖЕНИЕ (стр. № — 172)
15.1 ИНФОРМАЦИЯ ОБ ЭКСПЕРТАХ ОТРАСЛИ
15.2 АНКЕТА ДЛЯ РЫНКА ПИРОМЕТРОВ
15.2.1 РАЗМЕР РЫНКА И ПРОГНОЗ
15.2.2 АНАЛИЗ ЗАИНТЕРЕСОВАННЫХ СТОРОН
15.3 ПОРТАЛ ПОДПИСКИ НА РЫНКИ И РЫНКОВ
15.4 ДОСТУПНЫЕ НАСТРОЙКИ
15.5 СВЯЗАННЫЕ ОТЧЕТЫ
15.6 АВТОР 9000 ДЕТА

AMS2750F решения для пирометрии | Eurotherm by Schneider Electric

Обзор AMS2750F

Спецификация AMS2750 охватывает требования к пирометрии для оборудования, используемого для термической обработки металлических материалов.Ниже приводится обзор основных разделов продукции Eurotherm. Пожалуйста, обратитесь к стандартам AMS2750F для получения полной информации (www.sae.org).

Датчики температуры (раздел 3.1)

В этом разделе стандарта описываются работа датчика, его использование, тип, калибровка и требования к точности. Фиг. 1 приведен пример общих типов термопар и требований к точности.

Конструкция термопары включает как одноразовые (любая часть теплового элемента, подверженная воздействию технологической среды), так и одноразовые термопары (тепловой элемент, защищенный от технологической среды e.г., металлическая оболочка).

Использование термопары длительного пользования из недрагоценных металлов зависит от температуры. Период замены контрольной термопары должен основываться на данных SAT, TUS, повторной калибровки, анализа тенденций и результатов.

Период замены контрольной термопары должен основываться на данных SAT, TUS, повторной калибровки, анализа тенденций и результатов.

Контрольно-измерительные приборы (раздел 3.2)

В этом разделе излагаются требования к работе прибора, типу, калибровке и точности.На рисунках 3 и 4 показаны основные требования к типам приборов, предоставляемые Eurotherm.

Регистрирующие приборы следует проверять ежегодно с точностью ± 1 мин / ч с помощью внешнего устройства отсчета времени (устройство отсчета времени калибруется каждые 2 года до ± 1 с / мин). Возможной альтернативой является документирование цифровой синхронизации с NIST (или аналогичным) через спутник, Интернет или телефон (не реже одного раза в месяц) для поддержки этих требований к точности.

Оборудование для термической обработки (раздел 3.3)

В этом разделе определяется допуск однородности класса печи (1-6) и тип КИП (A-E).

SAT (раздел 3.4) описывает проверку датчика для оценки отклонений от систем управления с помощью независимой ведущей термопары и полевого прибора. TUS (раздел 3.